Карта сайта

Это автоматически сохраненная страница от 13.03.2013. Оригинал был здесь: http://2ch.hk/b/res/44916652.html
Сайт a2ch.ru не связан с авторами и содержимым страницы
жалоба / abuse: admin@a2ch.ru

Срд 13 Мар 2013 23:28:17
НИКТО НИКОГО НЕ ЗАРЕЗАЛ
Желающие поиграть в cs 1.6.
ЕСТЬ 2 СЕРВЕРА.
ПРАВО ВЫБОРА ЗА ВАМИ, ГДЕ ИГРАТЬ.
---
Заметка(важно!): Настоятельно рекомендую играть на втором сервере qtr4, на первом сейчас хаос и вы будете расстроены, остальное читайте ниже.
1. Первый сервер. Старики, ленивые, терпеливые играют на старом othernectar сервере и не жалуются на читеров если таковые будут.
Нажимаем "`"(она же ё). Вводим
password othernectar; connect 188.64.175.141:27029
Оплата данного сервера кончается через 5 дней, так что аноны перекатываемся на второй сервер, его адрес указан ниже и подробности тоже ниже.
ОП сервера:
попросили запилить инфу - проплата сервера othernecta кончается через 5 дней, продлевать наверно не буду, т.к. нет денег и нет особого интереса. если кто хочет - запилите сами , удовольствие стоит 300-400 рублей я так понял, конкретно этот сервак на 20 слотов стоил 440 рублей, но я так понял есть гораздо дешевле хостинги
ЕСЛИ ХОТИТЕ ИГРАТЬ ДАЛЕЕ, НАСТРАИВАЙТЕ ИГРУ НА СЕРВЕР НИЖЕ, У НЕГО ХОСТ КУПЛЕН НЕДАВНО, ИГРАЕМ БЕСПЛАТНО, ВАМ ПОКУПАТЬ НИЧЕГО НЕ НУЖНО.

(!)2. Второй сервер. Новый серв с 30 слотами, рабочими командами и античитом. (Допиливаем, тестируем, помогаем сделать лучше).
Перед тем как подключиться, делаете шаги по ссылке ниже, есть проблемы пишете в тред, прикрепляете скрин, желательно.
Сабж.
У КОГО ЕСТЬ STEAM АККАУНТ ПОКУПНОЙ ТОМУ ГОРАЗДО ПРОЩЕ, ИТАК ДЛЯ STEAM НУЖНО ПРОСТО УСТАНОВИТЬ ЕАК АНТИЧИТ, ИНСТРУКЦИЯ:
http://2ch.hk/vg/res/4821114.html


Теги для поиска темы анонам: bassnectar othernectar.


Срд 13 Мар 2013 23:31:29
ВАЖНО!
>>44916652
АНОНЫ У КОГО ДО СИХ ПОР ПИЗДЕЦ ТВОРИТСЯ И НИЧЕГО НЕ ВЫХОДИТ, ЕСТЬ ОШИБКИ, И АНОНЫ С ПРОШЛЫХ ТРЕДОВ У КОТОРЫХ ОШИБКИ СТАВЬТЕ К ЭТОМУ ПОСТУ ОТВЕТ ПЕРЕД ЭТИМ ПОСТОМ ПООБЩАЙТЕСЬ С ГУГЛОМ GOOGLE.RU ОН ВАС ВЫСЛУШАЕТ И ПОДСКАЖЕТ. АНОН ПРИДЕТ ЗАВТРА ПОСЛЕ 18 ПО МОСКВЕ И ОТВЕТИТ НА ВАШИ ВОПРОСЫ. ОБЯЗАТЕЛЬНО ВЫКЛАДЫВАЙТЕ СКРИН

Срд 13 Мар 2013 23:33:23
>>44916849
Если ты про мдк(тм), то я за ним наблюдал некоторое время - аимбота у него нет, вх тоже, потому что был момент на нюке, когда его атаковали со скалы, и он явно не был к этому готов + скрины у него чистые.

Срд 13 Мар 2013 23:33:39
>>44916991
Пикчу забыл.

Срд 13 Мар 2013 23:34:22
>>44916991
Да и вообще я время от времени буду попаливать скрины. И вы тоже можете это делать.

Срд 13 Мар 2013 23:37:48
>>44917015
Так почему не хочешь отключить свободный спектатинг?

Срд 13 Мар 2013 23:39:07
>>44917057
Напомни ссылку по которой можно скачать скрины

Срд 13 Мар 2013 23:40:28
>>44916991
>Пасаны, немного поиграл с читом на qtr4 (с безпалевной настройкой) и всё норм. Раньше пробовал на VAC, sXe, а теперь, надеюсь, и ЕАК не видит.

Скорее это мдк(тм)? А когда его атаковали со скалы он просто "симулировал".

Срд 13 Мар 2013 23:41:10
http://eac.csserv.ru/shots/ и вводите айпи сервера в поиск - 93.191.11.212:27244 далее выбираете день, и ищете того, кого вы подозреваете.

Срд 13 Мар 2013 23:41:59
ff не нужен, опция forcecamera 0 не нужно. Вы бы еще fadetoblack 1 попросили бы. Мы же на паблике, вы, уебки.

Срд 13 Мар 2013 23:42:08
Админ понисервера, качапй scoutknivez же

Срд 13 Мар 2013 23:42:38
>>44917556
выключи фф, зачем он нужен

Срд 13 Мар 2013 23:43:53
>>44917442
Ну хуй знает, выглядело слишком естественно это для симуляции. Плюс, есть скрин момента, когда он будучи ослепленный убил кого-то из авп, там как раз на скрине у него белое всё. То есть это везение обычное было.

Срд 13 Мар 2013 23:43:57
Лампово играем тут 128.68.63.250.
Админ на месте, так что зануды не пройдут. Ждем анона.

Срд 13 Мар 2013 23:44:19
>>44917556
ff нужен.
>Мы не на паблеке
>Мы не на чимпееее
>Мы не на экзамине рускава
Улавливаешь связь?
Играть надо нормально или не играть вообще.

Срд 13 Мар 2013 23:44:28
>>44917556
Подробнее? Что не так?

Срд 13 Мар 2013 23:46:11
посижу в треде пока офис не закончится от него пукан рвет

Срд 13 Мар 2013 23:46:24
1) Устанавливаю стим по инструкции, никакого снятия галочек.
2) Стим качает апдейт на 110 Кб.
3) Unable to load steam.dll
Wtf, анон?

Срд 13 Мар 2013 23:46:38
>>44917696
Собственно тот скрин.

Срд 13 Мар 2013 23:46:38
>>44917442
Если даже кто-то один будет без палева играть с валхаком(видеть сквозь стены), а все остальное палится на ура конечно не такими мудаками, которые плачут ежеминутно в треде, то это в МИЛЛИАРД РАЗ лучше, чем игра с уебищами на первом серваке.
Оффтоп: против умелого читера даже интереснее играть, если ты не полный нуб, это и есть тот самый ХОРДКОР и лекарство от игровой импотенции, чего так многие ищут в разделе /vg/. Тут не идет речь о мудаках со спидхаком и с аимботом с автострельбой, как на первом серваке.

Срд 13 Мар 2013 23:48:06
>>44916859
Будь внимательнее анон, пост.

Срд 13 Мар 2013 23:48:33
>>44917868
Проблема решена, наверно это был случайный баг.

Срд 13 Мар 2013 23:49:05
>>44917731
Не утрируй, в данном случае он прав, вероятность палева по монитору крайне мала иммолейт импрувед, а за игрой хотят последить все, хуйли там делать еще.

Срд 13 Мар 2013 23:51:17
>>44918037
Мне на камеры похуй, их просто достаточно фиксировать исключительно на своей команде. Пидоров со скайпами полно.
Я про FF.

Срд 13 Мар 2013 23:52:06
Фух блядь пиздец жара.
Оп qtr4 я запилю файл txt на рыгхост в нем полный оппост включая жирный шрифт оформление. Измени на гугл доке. Если вдруг меня не будет, просто copy past.ок?

Срд 13 Мар 2013 23:52:07
>>44914061
О, вижу
> лох ебаный.
Вот это уже норм, а то я зашел и тишина.

Срд 13 Мар 2013 23:52:13
>>44917742
Просят включить ff и поставить mp_forcecamera 1.
FF_1 приведет к не нужным смертям, которых просто не будет при FF_0 очевидно. Можно поставить FF_1 с плагином, который не дает повреждать ни себя ни тиммейта при стрельбе, но если будет например, 3 выстрела подряд в течении 3 секунд, то будет темп бан, например на 120 минут, за такой фф я за. А не за тот который на othernectare, например. По поводу forcecamera 0/1. Смысл ставить forcecamera 1? Чтобы анон не подсказывал другому анону ПО ТЕЛЕФОНУ БЛЯДЬ кто где сидит? Ебанулись?

Срд 13 Мар 2013 23:53:41
>>44917696 Box ESP может быть.

Срд 13 Мар 2013 23:53:52
>>44918250
>FF_1 с плагином, который не дает повреждать ни себя ни тиммейта при стрельбе
Ты сам понял что написал?

АДМИН СКАЧАЙ scoutknivez !!

Срд 13 Мар 2013 23:55:04
>>44918250
мнение:
1. Оставить стрельба по своим, помсмотреть на сколько анон адекватен.
2. наблюдать можно за всеми, тоже тест.
И ВООБЩЕ Я ЗА СВОБОДУ. Которая не испротит игры. Думаю стоит затестить вариант который не будет мешать игре.

Срд 13 Мар 2013 23:56:36
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44918187
>достаточно фиксировать исключительно на своей команде. >Пидоров со скайпами полно
Я понимаю о чем ты, но я против. мне похуй кто в какой команде, мне интересно посмотреть за игрой, когда я мертв. И я хочу иметь аозможность смотреть за всеми. Тут играет сейчас анонов 20 максимум, ну потом в лучшем случае их станет 50(в разное время сукок). Я очень сомневаюсь, что там найдется пара братьев-акробатьев или пара корешей, готовых обменяться скайпами ради взаимопомощи и наебалова, к тому же это, как и примитивные читы, элементарно палится по тупому и предсказуемому поведению. Не стоят того такие неудобства.
пишу-с-соседнего-компа-брата-читера-аноноа-со-скайпом

Срд 13 Мар 2013 23:57:02
>>44917888 No Flash No Smoke Под EAC

Срд 13 Мар 2013 23:57:30
>>44918555
Все вышли и я вышел.
ниггер
Скучно стало

Срд 13 Мар 2013 23:57:45
>>44918555
Извини чувак ЛЧ начинается
Завтра снова с 8 и до 12 будем лампово ебашить

Срд 13 Мар 2013 23:57:57
>>44918552
Твоё мнение вообще волновать никого не должно, опущенец.

Срд 13 Мар 2013 23:58:28
Идите нахуй со своими камерами и прочей хуйней.
Я сюда захожу развлекаться, а не скилл показать.
Пусть пиздят по скайпу, так даже интереснее.

Срд 13 Мар 2013 23:58:54
В общем включил фф, чтобы кикало тимкиллеров поставил ATAC. Теперь давайте думать как его лучше всего настроить (всякие наказания вырубил сразу же).

Срд 13 Мар 2013 23:59:27
>>44918676
Ты не понял, это равносильно вх.

Срд 13 Мар 2013 23:59:37
>>44918695
выруби надписи с уроном и точностью

Срд 13 Мар 2013 23:59:57
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44918644
Ты сегодня попку заштопаешь, или мамка со смены только завтра придет? Заебал уже.

Чтв 14 Мар 2013 00:00:03
>>44918695
Всё правильно сделал, больше ничего не надо.

Скачай, наконец,scoutknivez

Чтв 14 Мар 2013 00:00:17
>>44918676
Прав.

Чтв 14 Мар 2013 00:00:17
>>44918695
Настрой ещё пожалуйста показ статистики. Её почти никто не читает, а на 800х600 заполняет почти 50% экрана
amx_statscfgmenu

Чтв 14 Мар 2013 00:00:28
>>44918695
анус себе вруби! Псина

Чтв 14 Мар 2013 00:00:58
>>44918764
Опять опущенец раскалился :(
Выставил себя полнейшим петухом - теперь страдай.

Чтв 14 Мар 2013 00:01:17
>>44918770
Не нужны ссаные ножедуэли. Я хочу биться до конца с тем, что у меня есть в руках, а не поддаваться на вопли "НУ ДАВАЙ НА НОЖАХ СУКА КРИСА ЛОХ ЧМО СЛАБАК КИК БАН".

Чтв 14 Мар 2013 00:01:17
БЛЯТЬ МНЕ ПРИШЛОСЬ СПЕРМУ УСТАНОВИТЬ, ЧТОБЫ С АНОНЧИКАМИ ПОИГРАТЬ.

Чтв 14 Мар 2013 00:01:19
>>44918770
Карту тоже запилю.

Чтв 14 Мар 2013 00:01:29
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44918695
5 тимкиллов = бан на 2 часа
3 тиматаки = 1 тимкиллу
это все есть в настройках, дерзай
гугл в помощь
На самом деле атак = говно ебаное.

Чтв 14 Мар 2013 00:02:32
>>44918860
>3 тиматаки = 1 тимкиллу
Тогда надо запилить какой-нибудь промежуток времени, например если 3 тиматаки за одну минуту или полминуты. Можно ведь?

Чтв 14 Мар 2013 00:03:23
>>44918846
БРАТ ВОЙНЫ СТИХИЙ И БУРИ.

Чтв 14 Мар 2013 00:03:43
>>44918845
При чем тут ножедуэли? Для них существуют нормальные карты, например, ka_knifewars, а не ссаные школьные 35hp.
На скаутнайвз мухи и ножи. При нормальном количестве людей карта убервесёлая и быстрая, плюс нехило прокачивает драгшот прямиком в ебло.

Чтв 14 Мар 2013 00:04:21
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44918783
Я очень удивлюсь, если тут кроме меня и тебя кто-то еще играет на 800х600 :(
Sad, but true. Они не знают, что такое контер-страйк. <span class="spoiler">С авп 1024х768 лучше</span>

Чтв 14 Мар 2013 00:04:34
Вот блин, а я только все переустановил и хотел поиграть, как все убежали.

Чтв 14 Мар 2013 00:04:45
>>44918860
ник свой скажи, няша :3

Чтв 14 Мар 2013 00:05:02
>>44918374
Есть плагин, который при стрельбе по своим, повреждает стреляющего, но не тех по кому стрелял. Его можно настроить так, чтобы вообще урон не наносился. Но можно поставить определенное количество хитов подряд, после чего идет темп бан.

Чтв 14 Мар 2013 00:05:11
>>44918846
А мне купить цс.
Я за всю жизнь не покупал игры.

Чтв 14 Мар 2013 00:06:12
>>44919070
можно просто отключить и не создавать лишних проблем

Чтв 14 Мар 2013 00:06:56
>>44919032
Насчёт авп незнаю, личные предпочтения каждого. 400кг например советует 800х600

Чтв 14 Мар 2013 00:07:27
>>44919059
Dimchik_long_forever[no vk].
))).

Чтв 14 Мар 2013 00:08:00
>>44919032
Я играю 800-600

Чтв 14 Мар 2013 00:08:44
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44919059
Лол, я не играю на втором сервере, у меня времени нет зайти поиграть и не знаю, будет ли оно, а меня постоянно обвиняют пара пидоров в том, что Я ПЕРЕМАНИВАЮ НАСИЛЬНО КОГО-ТО НА СВОЙ СЕРВЕР. Конченые уебища :3

Чтв 14 Мар 2013 00:09:40
>>44919271
Всё ясно с тобой.


Я думаю, всем понятно теперь что делать с мнением этого обмудка?

Чтв 14 Мар 2013 00:09:44
>>44918770
В общем карты этой на сервере нет, а залить сам я не могу.

Чтв 14 Мар 2013 00:09:47
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44919171
>400кг например советует 800х600
wrong
щас пойду пруфы искать

Чтв 14 Мар 2013 00:10:50
>>44919271
Эплбум?
Это ты тот пидарас который с спидхаком играл на озернектаре?

Чтв 14 Мар 2013 00:10:50
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44919316
Эээээ... Прислушиваться к правильному непредвзятому мнению или сосать хуй далее?

Чтв 14 Мар 2013 00:11:27
>>44919321
То есть, плагины ебашить можешь, а карту залить - нет?

Чтв 14 Мар 2013 00:11:56
Ладно, пойду спать, а то залипаю уже.

Чтв 14 Мар 2013 00:12:13
>>44919324
зачем вообще играть на маленьких разрешениях ? Поясни по хардкору.

Чтв 14 Мар 2013 00:12:20
>>44919390
нет, эплбум малаца, превозмог и создал сервачок на своём пека. Лампово поиграли, пока вон тот обмудок, который ДОЛЖЕН СТРАДАТЬ, опять срал на нормальном сервере.

Чтв 14 Мар 2013 00:12:32
>>44919424
И плагины и карты я выбираю из списка, что есть на сайте.

Чтв 14 Мар 2013 00:12:50
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44919390
Нет, у меня был ник "neTyxu DoJI}I{HbI cTpagaTb", и они страдали часов восемь подряд позавчера или вчера, я хуй знает, тут все дни как один на неделе. У некоторых жопа до сих пор полыхает. Мой бот там полдня без остановки со спидзаком сервер гасил.

Чтв 14 Мар 2013 00:13:00
>>44919391
>к правильному непредвзятому
Это не про тебя. И прекращай проецировать свои гей-фантазии, опущенка.

Чтв 14 Мар 2013 00:13:55
>>44919514
Единственный, кто страдает - это ты. Причем не только в кс, судя по всему ;)

Чтв 14 Мар 2013 00:14:10
>>44919460
Мудило, ты тупо в спектаторс висел же.

Чтв 14 Мар 2013 00:14:14
>>44919497
И нахуй так жить?

Чтв 14 Мар 2013 00:15:00
http://awp400kg.ru/questions/resolution.php

Чтв 14 Мар 2013 00:15:28
>>44919609
Потому что я 80% времени сижу в треде и помогаю анонам. Всё, съёбываю.

Чтв 14 Мар 2013 00:17:38
>>44919682
Ну тогда уебывай добра тебе.

Чтв 14 Мар 2013 00:18:13
>>44919478 бамп вопросу

Чтв 14 Мар 2013 00:21:39
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44919659
Я туда же зашел и обосрался, но тем не менее, это субъективно, для авп все же 1024 лучше, я сам авпшник, и хотя играю в 800х600, потому что не постоянно с авп же, но знаю, что в 1024 с авп проще. Хуй знает почему, просто тупо лучше летит за счет большего обзора и вариативности с мышью. Помню на su29 csdm, был такой блядский сервер с миллиардом читеров, но там была охуительнейшая стрельба и коннект, поставил 23 хедшота подряд с авп, рекорд жизни нахуй, сам в шоке был, так жалел, что демо не пишется автоматом, никто же не поверит.

Чтв 14 Мар 2013 00:22:36
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44919860
Зайди в гугл, заебал с платиновыми вопросами.

Чтв 14 Мар 2013 00:23:17
>>44920070
Ну дык, столько читы настраивать. Верим. Скурпулёзная настройка таки дала результат.

Чтв 14 Мар 2013 00:24:53
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44920180
>никто же не поверит

Чтв 14 Мар 2013 00:25:36
>>44919460
desu~ ?

Никого на серве, эх.

Чтв 14 Мар 2013 00:26:05
http://goodgame.ru/topic/4752

Как-то так. Я склоняюсь больше к тому, что это личное дело каждого.

Чтв 14 Мар 2013 00:27:31
>>44916652
Сагану мясо.

3 место на асусе по России

Чтв 14 Мар 2013 00:27:35
>>44918374
>FF_1 с плагином, который не дает повреждать ни себя ни тиммейта при стрельбе

ЛОЛ, почему-то люто проиграл с этого.

Чтв 14 Мар 2013 00:28:27
>>44920264
Так мы же верим тебе.
Только дебил с читами не сможет хедшот сделать. Правда, маловато ты, ну ничего, не бывает же, чтобы человек был настолько криворуким.

Чтв 14 Мар 2013 00:32:54
>>44920392
ЧЕМПИЁН ИГРЫ 1999 ГОДА ВЫПУСКА В ТРЕДЕ, ВСЕ В МАШИНУ ВРЕМЕНИ

Чтв 14 Мар 2013 00:36:13
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44920694
Зря ты так, у меня младший брат - чемпион московской области нулевых годов по кс. А я - нонстимовое быдло. <span class="spoiler">Играющее лучше 99% стимового быдла :3</span> Опять же никто не поверит :3

Чтв 14 Мар 2013 00:37:08
>>44920871
Так вот откуда такие боли. Даже младший брат тебя в игру делал, поэтому ты, нищенка, прячешься за читами? :)

Чтв 14 Мар 2013 00:38:11
>>44920871
Я поверю, скажи какой ник будет у тебя на qtr4. В выходные надеюсь поиграем мощным коллективом на все 30 слотов ну или хотя бы 5х5, как сегодня

Чтв 14 Мар 2013 00:38:14
>>44920694
>ЧЕМПИЁН ИГРЫ 1999 ГОДА ВЫПУСКА
Асус 2007 года.
>Играющее лучше 99% стимового быдла
Хуйню сказал, поверь. Ты с отцами не играл еще. Среди паблик-мяса любой себя почувствует богом.

Чтв 14 Мар 2013 00:39:37
>>44920975
Не обращай внимания, он у нас клоун местный.
Без читов еще не совался ни на один сервер.

Чтв 14 Мар 2013 00:41:11
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44920918
>Даже младший брат тебя в игру делал
Я бы так не сказал. Он "про", потому что он умеет умел, не играет в это говно с тех же самых нулевых играть в команде, в своей команде. Я играю на пабликах с быдлом, или на миксах с полу-быдлом, у меня нет своей сыгранной команды, и я не умею играть в команде поэтому. В остальном плане я не хуже его ни в чем, мы играли частенько друг против друга. Так то.

Чтв 14 Мар 2013 00:41:36
Бля, охуеть, одни отцы на сервере.

Чтв 14 Мар 2013 00:42:26
>>44921104
Ага, младший брат и его одноклассники. Да, это тяжелее сказалось на твоей психике.

Чтв 14 Мар 2013 00:43:08
>>44921133
Лол, на каком?

Чтв 14 Мар 2013 00:43:38
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44920975
>Ты с отцами не играл еще
Лол. Ты и понятия не имеешь. Еще чего за мою жизнь мне расскажешь?

Чтв 14 Мар 2013 00:43:50
>>44921213
на qtr4.
У одного брат отец в ДС, другой победитель асуса.

Чтв 14 Мар 2013 00:45:00
>>44921267
А, лол, ты этому петцхц веришь что ли?
Он только на первый сервер с читами лазит, больше ничего из сеьбя не представляет.

Чтв 14 Мар 2013 00:45:31
>>44921267
Виртус про тут тоже есть 2 игрока. Двач собирает лучших.

Чтв 14 Мар 2013 00:46:07
>>44921364
Воот, уже лучше. Продолжай.

Чтв 14 Мар 2013 00:46:08
>>44921364
Ну охуеть теперь.
А я хотел просто с аноном поиграть.

Чтв 14 Мар 2013 00:46:14
>>44921364
Бамп.

Чтв 14 Мар 2013 00:46:25
>>44921364
>Виртус про тут тоже есть 2 игрока
Кто?

Чтв 14 Мар 2013 00:48:32
>>44921429
Да что вы верите-то любой хуйне?

Чтв 14 Мар 2013 00:49:08
>>44921407
На озернектаре ярких игроков было 2-3 человека. Остальыные 50-70 простые игроки. Или сколько нас всего за все время там было? Так что думаю на qtr4 все будет также- фан.

Чтв 14 Мар 2013 00:50:00
ПЕТУХИ ДОЛЖНЫ СТРАДАТЬ
>>44921267
Вы мне объясните, у вас что, блядь, в голове не может уложиться, что не все аноны являются долбоебами и говноедами? Что сюда кто-то из Virtus pro зайти не может, или блядь из сотрудников Valve, никто, зарабатыающий более миллиона в месяц, или торгующий детьми в Сомали или еще кто угодно? Тут одни битарды-задроты, никогда не выходившие из комнаты должны быть?

Привыкли к ежедневному пиздобольству за маской ананимауса.
За сим ухожу спать, расстроенный пессимизмом.

Чтв 14 Мар 2013 00:51:11
>>44921625
> Тут одни битарды-задроты, никогда не выходившие из комнаты должны быть
Да.

Чтв 14 Мар 2013 00:52:00
БРАТ ПОБЕДИТЕЛЬ АНУСА

Чтв 14 Мар 2013 00:53:08
>>44921577
* А это время около 14 дней, с самого раннего начала когда играло 2 на 3 к примеру на карте.

Чтв 14 Мар 2013 00:53:29
>>44921625
>не все аноны являются долбоебами и говноедами
Да, не все такие как ты.
Уходи же :)

Чтв 14 Мар 2013 00:54:40
>>44921779
На фото кстати я, и я тян и добрая, и я играю с вами в кс на сервере. Трольцейв.

Чтв 14 Мар 2013 00:55:06
>>44921802
;)))))

Чтв 14 Мар 2013 00:55:40
>>44921861
На этой фото кстати вроде как соски видны. Я прав?

Чтв 14 Мар 2013 00:56:49
>>44921885
jasno.

Чтв 14 Мар 2013 00:58:54
>>44921969
возбуждена веселая толстушка.

Чтв 14 Мар 2013 00:59:16
>>44921922
Сосок. Ты прав.
Отличный сосок. Сквозь бюстгалтер и кофточку. Мммм, терпкий.

Чтв 14 Мар 2013 01:01:50
>>44922097
Вроде еще фото видел с соском, может найду.

Чтв 14 Мар 2013 01:06:29
У МЕНЯ БРАТ ОТЧИСЛИЛСЯ ОТ ЭТОЙ ХУЙНИ, СЕГОДНЯ ВСТАВАТЬ В ШЕСТЬ СУКИНЫ УБЛЮДКИ СЕРВЕРА КС ПОСТАВИЛИ ПОСТЯТ НА ДВАЧЕ ПОНАВЕШАЛИ ВСЯКОЙ ПОЕБЕНИ ТВАРИ ЗАДРОТЫ ВЫБЛЯДКИ БЕГАЮТ РАДУЮТСЯ

Чтв 14 Мар 2013 01:08:47
>>44922474
Хорошо быть фрилансером полуебком.
вцг-03, проебавший скилл за 4 года без игры

Чтв 14 Мар 2013 01:10:24
>>44922592
>вцг-03
Как я выгляжу на фото?) Сегодня с пляжа.

Чтв 14 Мар 2013 01:12:48
Киньте хоть демку кто-нибудь. Интересно посмотреть кто тут сидит.

Чтв 14 Мар 2013 01:13:34
>>44922672
А как я тебе? Сегодня просидел весь день на дваче и в кс))

Чтв 14 Мар 2013 01:13:45
>>44922672
Глупо кому-то что-то доказывать на харкачах.

Чтв 14 Мар 2013 01:15:51
>>44922783
Обычные люди.

Чтв 14 Мар 2013 01:16:21
>>44922940
* запилит. имею ввиду.

Чтв 14 Мар 2013 01:17:54
>>44922080
Какая же она толстушка?

Чтв 14 Мар 2013 01:18:12
>>44922940
Мы слетели от SK в самом начале. Долго пиздели на нас потом, что емаксы таки сделали бы шведов.

Чтв 14 Мар 2013 01:19:29
пространство аффинной связности (без кручения), касательное пространство в каждой точке к-рого является псевдоевклидовым пространством.

Пусть А п есть n-пространство аффинной связности (без кручения) и lRn - касательное псевдоевклидово пространство в каждой точке пространства А n, в этом случае П. п. обозначается lVn. Как и в собственном римановом пространстве, метрич. тензор пространства iVn является невырожденным и абсолютно постоянным, а метрич. форма пространства lVn является квадратичной формой индекса l:



gij(X) - метрич. тензор . Пространство lVn можно определить как n-мерное многообразие, в к-ром задана инвариантная дифференциальная квадратичная форма индекса l.

Простейшим примером П. п. является пространство lRn.

П. п. lVn наз. приводимым, если в окрестности каждой его точки существует такая система координат ( х 1, . . ., х п), что все координаты х i можно разделить на группы такие, что лишь для тех индексов ia, ia, к-рые принадлежат одной группе, а являются функциями только координат этой группы.

В П. п. определяется кривизна пространства в двумерном направлении, она может быть истолкована как кривизна геодезической (неизотропной) 2-поверхности, проведенной в данной точке в данном двумерном направлении. Если значение кривизны в каждой точке одно и то же по всем двумерным направлениям, то оно является постоянным во всех точках (теорема Шура) и П. п. наз. в этом случае П. п. постоянной кривизны. Примером П. п. постоянной отрицательной кривизны является гиперболич. пространство lS п отрицательной кривизны - оно является П. п. n-lVn;пространство lRn есть П. п. нулевой кривизны.

Чтв 14 Мар 2013 01:21:18
описывающий плотность и поток энергии и импульса полей материи, определяющий взаимодействие этих полей с гравитац. полем. В классич. теории ТЭИ выражается через вариационную производную по метрическому тензору gmv (х )в точке х пространства-времени от инвариантного относительно замен координат функционала действия S:



где размерность пространства-времени). Тензор, определяемый по ф-ле (1), очевидно симметричен. В ур-ниях Эйнштейна ТЭИ входит в качестве внеш. источника гравитац. поля:




где Rmv -Риччи тензор, -скалярная кривизна (используется система единиц, в к-рой с=1),

В плоском пространстве-времени симметрия системы относительно сдвигов (или, иначе, существование инвариантного относительно замен координат и зависящего от метрики функционала действия) приводит к локальному сохранению энергии и импульса (см, Нётер теорема):



где

Следствием (3) является, в частности, сохранение вектора полных энергии и импульса системы. Величина



где dVt -элемент объёма гиперповерхности пост. времени, не зависит от выбора гиперповерхности, т. е. dPm/dt =0.

Для непрерывного распределения материи с плотностью r и потоком ТЭИ даётся выражением



где iim-4-скорость.

В квантовой теории поля в простейших случаях свободного скалярного поля (а), свободного фермионного поля ( Дирака поля )(б) и Янга- Миллса поля (в) ТЭИ в стандартных обозначениях имеют вид



где j -скаляоное поле. y - фермионное поле и - тензор напряжённости поля Янга -Миллса, принимающего значения в Ли алгебре со структурными константами fab с.

Через ТЭИ также выражаются токи, связанные с др. пространственными симметриями. Тензор момента импульса Mabm и дилатац. ток Dm, сохранение к-рых отвечает соответственно симметриям системы относительно глобальных вращений и растяжения, след, образом связаны с ТЭИ(1)



где dq равно разности между канонич. размерностью (см. в ст. Аномальная размерность )и порядком тензорного поля q. Сохранение момента импульса гарантируется симметричностью ТЭИ. Сохранение же дилатац. тока в случае, когда dq =0, эквивалентно условию нулевого следа ТЭИ.

ТЭИ допускает модификации, не нарушающие условия сохранения (3). Модифицированные ТЭИ отличаются на дивергенцию антисимметричного 3-тензора:



При условии достаточно быстрого убывания h lmv на бесконечности новый ТЭИ приводит к тому же вектору полных энергии и импульса системы. Модифицированные ТЭИ могут возникать при добавлении к действию членов, исчезающих в плоском пространстве. Примером модифицированного ТЭИ может служить канонич. ТЭИ



являющийся сохраняющимся током теории, отвечающим, согласно первой теореме Нётер, симметриям относительно сдвигов в пространстве-времени -лагранжиан теории). Канонич. ТЭИ в общем случае не является симметричным, и его связь с тензором момента импульса не столь проста.

Иногда полезно рассматривать конформный ТЭИ, получающийся из (1) с помощью (4) и удовлетворяющий условию нулевого следа (q конф)mm=0. Для полей Янга - Миллса и безмассовых фермионов в размерности D =4конформный ТЭИ совпадает с ТЭИ (1), что связано с конформной инвариантностью соответствующих теорий. В случае безмассового скалярного поля в D -мерном пространстве-времени конформный ТЭИ имеет вид



С ним связан сохраняющийся дилатац. ток Существование конформного ТЭИ означает, что теория может быть сделана конформно инвариантной добавлением к действию членов, исчезающих в плоском пространстве. В случае скалярного поля это достигается след. модификацией функционала действия:



В присутствии гравитац. поля (в искривлённом пространстве-времени) ТЭИ материи уже не удовлетворяет условию локального сохранения (3). Вместо этого из ур-ний гравитац. поля и тождества Бьянки (см., напр., Кривизны тензор )следует ур-ние



где - ковариантная производная. Отличие (5) от (3) приводит к нарушению сохранения энергии и импульса только полей материи. Полный же ТЭИ материи и гравитации, определяемый согласно (1), равен нулю в силу ур-ний движения и сохраняется автоматически.





Это свойство является общим для теорий, обладающих локальной симметрией. Согласно второй теореме Нётер, полный ток в таких теориях равен нулю. Более того, оказывается, что невозможно модифицировать гравитац. часть выражения (6) так, чтобы полный ТЭИ был отличен от нуля и удовлетворял бы условиям сохранения (3). Т. о., в присутствии гравитац. поля нет содержательного понятия полного ТЭИ.

В нек-рых спец. случаях оказывается разумным ввести, используя преобразование (4), псевдотензор энергии-импульса гравитац. поля, являющийся тензором только относительно линейных преобразований координат. Так, если материя сосредоточена в ограниченной области пространства и на бесконечности пространство является плоским, симметричный псевдотензор энергии-импульса получается модификацией гравитац. части тензора (6), Напр.,



где hlmv даётся след. выражением:



Так как tmv не является тензором, ковариантное понятие плотности энергии и импульса не определено (напр., преобразованиями координат tmv может быть сделан равным нулю в любой данной точке). Однако вектор полных энергии и импульса системы



где Stx -бесконечно удаленная поверхность, сохраняется во времени и не зависит от выбора координат пространственно временной "трубки", в к-рой сосредоточена мате-рия Т о , псевдотензор (7) определяет разумное понятие потных энергии и импульса Отметим однако, что в теории гравитации использование нековариантных. объектов типа (7) приносит мало пользы

В квантовой теории поля ТЭИ становится оператором, генерирующим общекоординатные преобразования При использовании общековариантной относительно преобразований координат регуляризации (напр , размерной или регуляризации по Паули - Вилларсу), в силу операторного аналога закона сохранения ТЭИ (3), одновременные перестановочные соотношения для компонент ТЭИ в квантовой теории не перенормируются (см Перенормировки в КТП) и совпадают по форме с классическими Пуассона скобками В частности, оператор qmv не приобретает ано-мальных размерностей В нек-рых случаях однако, оказывается необходимым использовать регуляризацию, нарушающую общую ковариантность, но сохраняющую другие симметрии теории, напр киральную или дилатационную, поскольку одновременно сохранять все симметрии на квантовом уровне не удается Примерами могут служить теории киральных фермионов (см Кираль ность )со спинами 3/2 и 1/2 в пространствах D =4k +2(k = 0, 1, 2, ) измерении, имеющие гравитац аномалию (см Аномалии в квантовой теории поля) В этих теориях на квантовом уровне закон сохранения (3) модифицируется, и в перестановочных соотношениях появляются дополнительные слагаемые Так, для ТЭИ фермионов со спином s=1/2 в D = 2 выполняются след перестановочные соотношения, отличающиеся от классич скобок Пуассона членом, содержащим производную третьего порядка



где -координаты светового конуса в двумерном пространстве-времени и В теориях, имеющих гравитац аномалию, возникают трудности при описании их взаимодействия с гравитацией и обычно накладываются условия сокращения аномальных членов в перестановочных соотношениях (8) для полного ТЭИ

Наиболее часто встречающейся аномалией, связанной с ГЭИ является аномалия, отвечающая нарушению классич. масштабной инвариантности В перенормированнои теории масштабная инвариантность нарушается зависимостью констант связи oт точки нормировки, определяемой бета-функцией (b) Имеется след ф-ла для среднего от дивергенции дилатац тока, равного следу ТЭИ



где Z- статистич сумма теории, gi- константы связи, < > -символ усреднения по вакууму

В квантовой хромодинамике (9) сводится к утверждению о связи следа ТЭИ и глюонного конденсата



Используя изотропность распределения энергии и импульса можно также связать плотность энергии вакуума в КХД с величиной глюонного конденсата

Чтв 14 Мар 2013 01:22:08
>>44923122
Учту.

Чтв 14 Мар 2013 01:23:59
где - символ ковариантной производной в связности с метрич. тензором , задает направление аффинной нормали к поверхности. Аффинная нормаль проходит через центр соприкасающейся квадрики Ли. Деривационные уравнения



определяют внутреннюю связность 1-го рода поверхности. Наряду с ней возникает внутренняя связность 2-го рода , определяемая деривационными уравнениями



где v - ковариантный вектор, определяющий касательную плоскость к поверхности и подчиненный условию

нормировки . Связности и являются сопряженными относительно тензора в смысле А. П. Нордена (см. [3]). Тензор



играющий также основную роль в проективной дифференциальной геометрии, позволяет построить симметрич. ковариантный тензор



Строятся также две основные формы поверхности: квадратичная форма



и кубическая форма Фубини- Пика



Эти формы связаны условием аполярности



Две такие формы, удовлетворяющие дополнительным дифференциальным условиям, определяют поверхность с точностью до эквиаффинных преобразований. Все эти положения обобщаются на многомерный случай.

В аффинном и эквиаффинном пространствах выделяется много специфич. классов поверхностей: аффинные сферы (у к-рых аффинные нормали образуют связку), аффинные поверхности вращения (аффинные нормали пересекают одну собственную или несобственную прямую), аффинные минимальные поверхности и др.

Помимо кривых и поверхностей, изучаются также иные геометрич. образы эквиаффинного пространства, напр, конгруэнции и комплексы прямых, векторные поля и др.

Наряду с эквиаффинной дифференциальной геометрией разрабатывается дифференциальная геометрия общей аффинной группы и других ее подгрупп как в трехмерном, так и в многомерном пространствах (центроаффин-ном, эквицентроаффинном, аффинно-симплектическом, биаффинном и т. д.).

Чтв 14 Мар 2013 01:25:44
Пусть задана метрика пространства-времени, к-рая является решением уравнений Эйнштейна



где - тензор кривизны, -тензор энергии-импульса электромагнитного поля в вакууме, fm s - тензор электромагнитного поля в вакууме, удовлетворяющий уравнениям Максвелла. Требуется выразить через . В такой упрощенной постановке задача принципиально решена [1], однако полное ее решение встречает непреодоленные трудности (напр., при учете неэлектромагнитных полей).

На втором этапе строится теория элементарных частиц. Моделью пары взаимодействующих частиц считается так наз. "ручка", простейшим видом к-рой является одна из топологич. интерпретаций (см. [2]) максимального аналитич. родолжения Шварцшильда поля. Характеристиками элементарной частицы (напр., заряда) в этом случае являются нек-рые интегральные инварианты "ручки". Пространство-время Г. - многосвязное, а первое Бетти число - порядка числа частиц. Вводится понятие геона - сгустка того или иного излучения концентрации достаточной, чтобы соответствующее искривление пространства сделало этот сгусток метастабильным (т. е. существующим долгое время). В Г. предсказываются электромагнитные, нейтринные и гравитационные геоны. Понятие геона является классическим. Считается, что квантовый аналог понятия Г. представляет собой геометродинамич. описание массы элементарных частиц (экспериментально геоны не наблюдались.)

На третьем этапе строится теория сплошных сред, приводящая в общих чертах к тем же результатам, что и в обычной общей теории относительности.

Предполагается, что в Г. должен нарушаться закон сохранения барионного заряда. В качестве конкретного механизма этого нарушения можно рассматривать процесс гравитационного коллапса и последующего испарения черных дыр.

На четвертом этапе делаются попытки построить последовательную квантовую Г. Рассматриваются квантовые флуктуации метрики, причем указывается, что на расстоянии порядка см( - постоянная Планка, - постоянная тяготения Эйнштейна, с - скорость света) флуктуации могут существенно изменять топологию пространства и должны соответствовать квантовым элементарным частицам.

В настоящее время (70-е гг. 20 в.) Г. не является еще последовательно развитой теорией. Особенно затруднительно толкование спинорных полей (а не тензорных): в частности, нейтринных полей. Многие части Г. не имеют достаточного математпч. обоснования. Одной из попыток дать такое обоснование является теория суперпространства [4].

Чтв 14 Мар 2013 01:26:55
ространство, обозначаемое через и представляющее функтор где п - неотрицательное число и - нек-рая группа, коммутативная при п> 1, а есть n-мерная группа когомологий конечного клеточного пространства . с коэффициентами в p. Существует при любых указанных пи
Э.- М. п. можно характеризовать также следующим условием: при i = n и i=0 при где есть i-я гомотопическая группа. Таким образом, пространство определено однозначно с точностью до слабой гомотопич. эквивалентности. Любое топологич. пространство можно, с точностью до слабой гомотопич. эквивалентности, разложить в косое произведение Э.- М. п. (см. Постникова система). Когомологий пространства совпадают с кого-мологиями группы Введены С. Эйленбергом и С. Маклейном [1].

Чтв 14 Мар 2013 01:27:39
>>44923235
Я точно не звезда, лол. Про моего времени, это середнячки уровня года 2008-го. Тем более я не играл лет и лет.

Чтв 14 Мар 2013 01:29:01
При этом выполнение первой аксиомы метрического пространства следует из первой аксиомы нормированного пространства. Выполнение второй аксиомы также очевидно:
.
Наконец, выполнение третьей аксиомы метрического пространства следует из неравенства Минковского:

Итак, любое линейное нормированное пространство можно сделать метрическим пространством указанным выше естественным способом (так, указанные нами нормы в пространстве непрерывных функций порождают соответственно равномерную и среднеквадратичную метрику, т.е. порождают пространства и соответственно). Обратное утверждение, вообще говоря, неверно: не в любом метрическом пространстве можно ввести норму, поскольку понятие нормы вводится лишь в линейном пространстве, а метрическое пространство может не быть наделено линейной структурой. Однако, если метрическое пространство наделено линейной структурой (является линейным пространством), то его всегда можно сделать нормированным, введя норму

Всюду в дальнейшем мы будем рассматривать исключительно линейные нормированные пространства, причем всюду (в случае необходимости) будем подразумевать, что пространство снабжено естественной (индуцированной) метрикой .

Пусть теперь - некоторая последовательность элементов линейного нормированного пространства L, а - некоторый фиксированный элемент L. Для каждого номера n найдем . Тем самым получим числовую последовательность .

Определение. Элемент линейного нормированного пространства L называется пределом последовательности элементов , если
(или ).
Обозначение: (если необходимо, то указывают, по какой норме рассматривается предел).

Если последовательность имеет предел, то она называется сходящейся (по норме данного пространства), в противном случае - расходящейся.

Пример. Рассмотрим последовательность функций в пространстве . Функция является ее пределом, т.к.
при .
Однако в пространстве эта же самая последовательность расходится. Действительно, допустим, что в равномерной метрике. Тогда

При каждом фиксированном
,
очевидно,
,
и, следовательно,
, т.е.

Но .

Итак, .
Однако такая функция не является непрерывной на , т.е. вообще не принадлежит рассматриваемому пространству. Таким образом, в данная последовательность предела не имеет.

Как видим, одна и та же последовательность может иметь предел в одной метрике и не иметь в другой.

Если последовательность имеет предел, то этот предел единственен. В самом деле, пусть и . Тогда
.
При правая часть стремится к нулю, следовательно, левая часть также стремится к нулю. Но - константа, поэтому =0, а значит, .

Определение предела последовательности элементов нормированного пространства основано на понятии предела числовой последовательности. Используя определение предела числовой последовательности, "расшифруем" более подробно понятие предела в нормированном пространстве.

Элемент линейного нормированного пространства L является пределом последовательности элементов , если для любого (сколь угодно малого) найдется номер N, такой, что для всех номеров n, больших N, выполнено неравенство . Или, в символьной записи,

Рассмотрим теперь понятие фундаментальной последовательности, тесно связанные с понятием предела.

Определение. Последовательность элементов линейного нормированного пространства называется фундаментальной, если

Очевидно, что любая сходящаяся последовательность фундаментальна: если
, то

тогда
для всех номеров что и доказывает фундаментальность последовательности .

Из курса анализа известен критерий Коши: числовая последовательность сходится тогда и только тогда, когда она фундаментальна. Иными словами, пространство R устроено так, что в нем не только из сходимости следует фундаментальность, но и наоборот. Однако не любое линейное нормированное пространство устроено таким образом: например, в пространстве рациональных чисел Q (с обычными линейными операциями и нормой ) фундаментальная последовательность может расходиться (такая ситуация имеет место, если пределом последовательности рациональных чисел является число иррациональное).

Определение. Линейное нормированное пространство называется полным, если в нем любая фундаментальная последовательность сходится.

Чтв 14 Мар 2013 01:29:28
Пространства R и C - банаховы, а пространство Q - нет.

Рассмотренное выше пространство - банахово. В самом деле, пусть - фундаментальная последовательность в .

Тогда ( Тогда для любого фиксированного , причем номер N не зависит от x. По критерию Коши равномерной сходимости это означает равномерную сходимость последовательности .

Переходя в неравенстве к пределу при , получим: , откуда следует, что , что означает сходимость последовательности к по норме . Таким образом, пространство - полное, а значит - банахово.

Любопытно, что пространство полным не является. В качестве примера рассмотрим в последовательность . Предположим, что некоторая непрерывная функция f (x) является пределом этой последовательности в метрике .

Очевидно, , а следовательно, если сходится к f (x) в метрике , то сходится и в метрике . Однако, на отрезке [0, 1] рассматриваемая последовательность совпадает с рассмотренной выше последовательностью и имеет своим пределом в функцию, тождественно равную нулю. Аналогично, f (x) является пределом в , а поскольку на [1, 2], то и предел этой последовательности в тождественно равен 1.

В силу единственности предела, получаем, что на [0, 1] и на [1, 2] и при этом f (x) непрерывна на [0, 2]. Очевидно, таких функций не существует.

метрическое линейное банахово пространство

Следовательно, последовательность в расходится. Вместе с тем
при n, m > N.
Выбирая для произвольного фиксированного номер , убеждаемся в фундаментальности данной последовательности в .

Построенный пример легко обобщается с отрезка [0, 2] на произвольный отрезок [a, b]. Итак, пространство неполно.

Примеры. Встречающиеся в математич. анализе Б. п. - это чаще всего множества функций или числовых последовательностей, подчиненные нек-рым условиям:

) , , - пространство числовых последовательностей , для к-рых


с нормой


) т - пространство ограниченных числовых последовательностей с нормой

) с - пространство сходящихся числовых последовательностей с нормой

) с 0 - пространство сходящихся к нулю числовых последовательностей с нормой

) - пространство непрерывных на функций с нормой

) - пространство непрерывных функций на компакте с нормой

) - пространство функций, имеющих непрерывные производные до порядка пвключительно, с нормой

) - пространство всех непрерывно дифференцируемых до порядка пфункций, определенных в т - мерном кубе, с равномерной нормой по всем производным порядка не выше п.

9) - пространство ограниченных измеримых функций с нормой

) - пространство функций, аналитических в открытом единичном круге Dи непрерывных в замкнутом круге , с нормой


Чтв 14 Мар 2013 01:30:43
адаются как координатные точки или вектора, размещенные в этом пространстве. Термин С. п. с. призван подчеркнуть специфику построения семантических пространств, связанную с проведением эксперимента, моделирующего те или иные аспекты речевой или познавательной деятельности на отдельном испытуемом (или группе испытуемых), и реконструкцией его индивидуальной системы значений, которая может значительно отличаться от [объективно-языковойk системы значений общественного сознания. Построение семантического пространства связано с реализацией ряда последовательных этапов. Поскольку значения существуют всегда в некоторой системе значений и раскрываются через нее, первый этап включает установление семантических связей значений анализируемой содержательной области. С этой целью используются: ассоциативный эксперимент, где мерой семантической связи значений выступает сходство данных на них ассоциаций; субъективное шкалирование; методы семантического дифференциала (см. Семантического дифференциала метод) и семантического радикала (см. Семантического радикала метод); методы сортировки, где семантическое сходство значений считается пропорциональным количеству отнесений их испытуемыми в одни классы и т.д. Но следующий этап связан с выделением с помощью математических процедур факторного, кластерного анализа или многомерного шкалирования структур обобщений, лежащих в основе выделенных семантических связей. Выделенные и интерпретированные факторные или кластерные структуры отражают имплицитную систему категоризации, присущую субъекту, и выступают координатными осями С. п. с. Отдельные параметры семантического пространства являются операциональными коррелятами категориальных структур индивидуального сознания. Так, размерность семантического пространства число независимых (некоррелируюих) факторов является показателем когнитивной сложности субъекта в некоторой содержательной области.
Сознание человека гетерогенно, и семантические пространства, построенные для различных содержательных областей, будут отражать различную когнитивную сложность. Содержание выделяемых структур обобщения (факторов) отражает присущие субъекту системы категоризации в данной содержательной области, его [имплицитную теориюk данной области. Важным показателем субъективной значимости того или иного основания категоризации является его [перцептуальнаяk различительная сила признака, выражаемая в мощности соответствующего ему фактора (кластера) и соответствующая его вкладу в общую вариативность оценок (вкладу в общую дисперсию). Интеркорреляции выделенных факторов отражают внутреннюю взаимосвязь в сознании индивида тех или иных аспектов реальности. Размещение в семантическом пространстве анализируемых значений позволяет проводить их семантический анализ, как единиц индивидуального сознания, выносить суждения об их сходстве и различии, путем вычисления расстояния между соответствующими координатами. Построение семантических пространств как метод исследования и их использование в виде модельного представления категориальных структур получили широкое распространение в области психологии памяти (семантические модели долговременной памяти), психологии мышления и теории принятия решений. С. п. с. находят применение в психологии дифференциальных различий, в исследовании когнитивных аспектов сознания и самосознания личности.

Чтв 14 Мар 2013 01:32:06
Поскольку тензор Римана имеет две антисимметричные пары индексов (тензор меняет знак на противоположный при перестановке двух индексов внутри каждой из пар), причем тензор симметричен при перестановке местами самих пар, то мы можем, например, поменять местами первые два индекса. Получаем (изменив знак):


Если теперь поменять местами пары индексов, то получим:


Все эти тождества эквивалентны, и словами их можно описать так: фиксируем один из индексов тензора Римана, а с тремя остальными индексами проделываем три циклические перестановки. Сумма компонент тензора Римана с полученными тремя наборами индексов равна нулю.

Другие варианты получаются при подъеме одного или нескольких индексов, например:

[править]
Доказательство
[править]
Подготовка к доказательству

Пусть мы имеем величину с тремя индексами , которая симметрична по двум индексам (например по двум первым индексам):


Из нее мы можем составить другую величину, которая будет антисимметрична по последним двум индексам, по следующей формуле:


Тогда легко проверить, что сумма компонент при циклических перестановках индексов равна нулю:


Этот ход выкладок не изменится, если величина имеет большее количество индексов, которые, однако, в перестановках не участвуют.
[править]
Доказательство исходя из представления через символы Кристоффеля

Запишем тензор Римана через символы Кристоффеля:


Если мы обозначим:


то


и равенство (4) совпадает с алгебраическим тождеством Бьянки (1).
[править]
Доказательство исходя из представления через векторы полной кривизны

Запишем тензор Римана:


В этом случае


а далее все аналогично предыдущим выкладкам.
[править]
Доказательство через ковариантные производные

Пусть мы имеем произвольное скалярное поле . Введем следующие обозначения для ковариантных производных этого поля первого и второго порядка:



Отметим, что вторая производная является симметричным тензором вследствие перестановочности частных производных и симметрии символов Кристоффеля.

Тогда свертка тензора Римана с градиентом равна:


В этом случае:


и мы получаем тождество:
Поскольку функция произвольная, мы можем принять ее равной одной из координат ( фиксированный индекс):


Подставляя (15) в (14) получаем (с точностью до обозначений индексов) алгебраическое тождество Бьянки (1).
[править]
Антисиметризация тензора Римана

Используя тензор тензор метрической матрешки, можно для произвольного тензора -ранга составить следующий антисимметричный по всем индексам тензор:


Очевидно, что антисимметричный тензор остается неизменным после проведения процедуры антисиметризации.

Применим антисиметризацию к тензору Римана:


При раскрытии определителя мы получим 24 слагаемых по перестановке индексов , причем парные перестановки будут со знаком [плюсk, а нечетные со знаком [минусk:


Всего в формуле (18) будет восемь групп слагаемых по три слагаемых в каждой. Учитывая симметрию тензора Римана, легко увидеть, что все эти восемь групп одинаковые (с учетом знаков). Поэтому получаем:


Теперь алгебраическое тождество Бьянки можно словами описать так: антисиметризация тензора Римана равна нулю.
[править]
Количество линейно независимых компонент внутренней кривизны

Если размерность многообразия, то количество комбинаций в антисимметричной паре индексов равна:


Поскольку тензор Римана симметричен относительно перестановки пар индексов, то его компоненты записываются (с точностью до знака) таким количеством разных чисел:


Но эти числа связаны линейными зависимостями, которые следуют из алгебраического тождества Бьянки. Количество этих уравнений, как легко видеть из формулы (19), равно количеству существенно разных компонент антисимметричного тензора четвертого ранга :


(Заметим, что формула (22) дает правильный результат, т.е. ноль, тогда, когда ) Следовательно количество линейно независимых компонент тензора Римана равно разности:


Формула (23) дает только максимально возможное количество линейно независимых компонент тензора Римана для данной размерности многообразия. А для конкретных многообразий это количество может быть меньшим. Например для плоского пространства это число равно нулю, а для гиперповерхности в системе координат главных направлений, имеем для индексов формулу:


а следовательно, количество линейно независимых компонент не превышает количества комбинаций из по 2, т.е.:

[править]
Связь с другими свойствами внутренней кривизны

Вследствие алгебраического тождества Бьянки, внутренняя кривизна многообразия полностью определяется по значениям следующей квадратичной формы от бивекторов :


Также с алгебраическим тождеством Бьянки связана возможность альтернативного взгляда на внутреннюю кривизну через симметричный тензор внутренней кривизны.

Чтв 14 Мар 2013 01:32:11
>>44923657
Ламеру припеклоу.

Чтв 14 Мар 2013 01:35:59
квадратичного дифференциала - описание поведения в целом траекторий положительного квадратичного дифференциала на конечной ориентированной римановой поверхности. Пусть R - конечная ориентированная риманова поверхность, - положительный квадратичный дифференциал на R; пусть С- множество всех нулей и простых полюсов , а Н - множество всех полюсов порядка .

Траектории образуют семейство F, обладающее многими свойствами регулярных семейств кривых. Это семейство кривых покрывает R, за исключением точек множества , т. е. через каждую точку из проходит единственный элемент F. Поведение траекторий в окрестности любой точки Rописывается локальной структурой траекторий квадратичного дифференциала. При рассмотрении глобальной структуры кривых семейства Fв точках существенную роль играют следующие объединения траекторий. Пусть Ф - объединение всех траекторий имеющих предельную концевую точку в нок-рой точке множества - подмножество Ф, являющееся объединением всех траекторий , к-рые имеют одну предельную концевую точку в точке множества Си вторую предельную концевую точку в точке множества .

Множество Кна Rназ. F-множеством относительно , если каждая траектория дифференциала , пересекающаяся с К, полностью лежит в K. Внутреннее замыкание множества Копределяется как внутренность замыкания Ки обозначается К. Внутреннее замыкание F-множества снова является F-множеством. Концевой областью Еотносительно наз. наибольшее связное открытое F-множество на R, обладающее следующими свойствами: 1) Ене содержит точек множества ; 2) Езаполнено траекториями дифференциала , каждая из к-рых имеет предельную концевую точку в каждом из двух возможных направлений в данной точке Еконформно отображается функцией



на верхнюю или нижнюю полуплоскость плоскости (в зависимости от выбора ветви корня). Из локальной структуры траекторий следует, что точка Адолжна быть полюсом дифференциала не ниже 3-го порядка.

Полосообразной областью Sотносительно наз. наибольшее связное открытое F- множество на Л, обладающее следующими свойствами: 1) 5 не содержит точек множества ; 2) Sзаполнено траекториями дифференциала , каждая из к-рых имеет в одной точке предельную концевую точку в одном направлении, а в другой (возможно, совпадающей с А).точке - предельную концевую точку в другом направлении; 3) Sконформно отображается функцией



на полосу где а, b- конечные действительные числа, а<b. Точки Аи Вмогут быть полюсами порядка 2 и более.

Круговойобластью относительно наз. наибольшее связное открытое F-множество на R, обладающее следующими свойствами: 1) содержит единственный двойной полюс Адифференциала ; 2) заполнено траекториями дифференциала , каждая из к-рых является замкнутой жордановой кривой, отделяющей Аот границы ; 3) при надлежащем выборе чисто мнимой постоянной сфункция



дополненная значением нуль в точке А, отображает конформно на круг , причем точка Апереходит в точку .

Кольцевой областью D относительно наз. наибольшее связное открытое F-множество на R, обладающее следующими свойствами: 1) Dне содержит точек множества ; 2) Dзаполнено траекториями дифференциала , каждая из к-рых является замкнутой жордановой кривой; 3) при надлежащем выборе чисто мнимой постоянной сфункция



отображает Dконформно на круговое кольцо



Плотностной областью относительно наз. наибольшее связное открытое -множество на R, обладающее свойствами: 1) не содержит точек множества H; 2) заполнено траекториями каждая из к-рых всюду плотна в .

Справедлива основная структурная теорема (см. [2]). Пусть R - конечная ориентированная риманова поверхность, - положительный квадратичный дифференциал на R, причем исключаются следующие возможные случаи и все конфигурации, получающиеся из них посредством конформного отображения:I. R есть z-сфера, П. Rесть z- сфера, К - положительное, а - действительное числа; III. Rесть тор, Q(z)dz2 регулярен на R. Тогда: 1) состоит из конечного числа концевых, полосообразных, кольцевых, круговых и плотно-стных областей; 2) каждая такая область ограничена конечным числом траекторий вместе с точками, в к-рых последние встречаются; каждая граничная компонента такой области содержит точку множества С, за исключением граничных компонент круговой или кольцевой области, к-рые могут совпадать с граничными компонентами R; для полосообразной области два граничных элемента, выходящие из точек множества Н, разделяют границу на две части, на каждой из к-рых имеется точка множества С;3) каждый полюс порядка имеет окрестность, покрываемую внутренним замыканием объединения m-2 концевых областей и конечного числа (возможно, равного нулю) полосообразных областей; 4) каждый полюс порядка т=2 имеет окрестность, покрываемую внутренним замыканием объединения конечного числа полосообразных областей, или окрестность, содержащуюся в круговой области.

Из этой теоремы непосредственно следует утверждение основной структурной теоремы Дж. Дженкинса (J. Jenkins) в первоначальной формулировке (см. [1]): в условиях сформулированной теоремы множество состоит из конечного числа концевых, полосообразных, круговых и кольцевых областей. Большое внимание в ряде исследований теории однолистных функций уделяется доказательству того факта, что для рассматриваемого квадратичного дифференциала множество пусто. Нахождение условий, обеспечивающих пустоту множества , представляет и самостоятельный интерес. Пример квадратичного дифференциала на z-сфере, для к-рого множество пусто, дает следующая теорема о трех полюсах: если R есть z-сфера, - квадратичный дифференциал на Л, имеющий не более трех различных полюсов, то множество пусто.

Чтв 14 Мар 2013 01:41:30
>>44923910
Бамп.

Чтв 14 Мар 2013 01:44:37
СТОХАСТИЧЕСКИЙ ИНТЕГРАЛ

интеграл по семимартингалу X, определенный для всякого предсказуемого процесса локально ограниченного Одна из возможных конструкций С. и. состоит в следующем. Сначала С. и. определяется для простых предсказуемых процессов Н, имеющих вид


В этом случае под С. и. (или или понимают величину
s
Отображение где допускает продолжение (обозначаемое на множество всех ограниченных предсказуемых функций, обладающее следующими свойствами:

а) процесс является непрерывным справа и имеющим пределы слева;
б) линейно, т. е.
в) если { Н п} - последовательность предсказуемых равномерно ограниченных функций, Н - предсказуемая функция и


то

При этом продолжение единственно в том смысле, что если - другое отображение со свойствами а) - в), то и стохастически неразличимы .
Определение



данное для функций имеет смысл для любого процесса X, а не только для семимартингала. Продолжение с указанными свойствами а) - в) на класс ограниченных предсказуемых процессов оказывается возможным лишь для того случая, когда Xесть семимартингал. В этом смысле класс семимартингалов является тем максимальным классом, для к-рого определен С. и. с естественными свойствами а) - в). Если X - семимартингал, а - марковский момент, то лостановленный

Чтв 14 Мар 2013 01:46:10
Посоны, а кто когда начал играть? Я в первый раз ЗОШПИЛЕЛ осенью 2000-го, по ходу в 5.2 Beta еще.
или уже в 7.1? хуй знает. вроде таки 5.2

Чтв 14 Мар 2013 01:46:58
Пусть x, y, z декартовы координаты. Пусть q1, q2, q3 произвольные ортогональные криволинейные координаты. Пусть также справедливы соотношения:


где некоторые функции.

Дифференциал дуги в декартовых координатах имеет вид:


Тогда можно записать дифференциал дуги в криволинейных координатах в виде (используется правило суммирования Эйнштейна):


Принимая во внимание ортогональность систем координат ( при ) это выражение можно переписать в виде


где


искомые коэффициенты Ламе.

Частные случаи

Полярные координаты

Связь полярных координат с декартовыми:


Коэффициенты Ламе:


Дифференциал дуги:


Цилиндрические координаты

Связь цилиндрических координат с декартовыми:


Коэффициенты Ламе:


Дифференциал дуги:


Сферические координаты

Связь сферических координат с декартовыми:


Коэффициенты Ламе:


Дифференциал дуги:

Чтв 14 Мар 2013 01:47:28
>>44924372
Алсо, кто помнит в старых бетах карту с небоскребом? Не as_highrise точно. Какая-то вообще из ранних. Дико хочу поностальгировать.
И вообще, может кто подскажет где можно беты контры или хотя бы 1.1 с ботами качнуть?

Чтв 14 Мар 2013 01:51:35
Аттра±ктор (англ. attract привлекать, притягивать) множество состояний (точнее точек фазового пространства) динамической системы, к которому она стремится с течением времени. Наиболее простыми вариантами аттрактора являются притягивающая неподвижная точка (к примеру, в задаче о маятнике с трением) и периодическая траектория (пример самовозбуждающиеся колебания в контуре с положительной обратной связью), однако бывают и значительно более сложные примеры. Некоторые динамические системы являются хаотическими всегда, но в большинстве случаев хаотическое поведение наблюдается только в тех случаях, когда параметры динамической системы принадлежат к некоторому специальному подпространству.

Наиболее интересны случаи хаотического поведения, когда большой набор первоначальных условий приводит к изменению на орбитах аттрактора. Простой способ продемонстрировать хаотический аттрактор это начать с точки в районе притяжения аттрактора и затем составить график его последующей орбиты. Из-за состояния топологической транзитивности, это похоже на отображения картины полного конечного аттрактора. Например, в системе описывающей маятник пространство двумерное и состоит из данных о положении и скорости. Можно составить график положений маятника и его скорости. Положение маятника в покое будет точкой, а один период колебаний будет выглядеть на графике как простая замкнутая кривая. График в форме замкнутой кривой называют орбитой. Маятник имеет бесконечное количество таких орбит, формируя по виду совокупность вложенных эллипсов.
Странные аттракторы


Аттрактор Лоренца как диаграмма хаотической системы. Эти два графика демонстрируют чувствительную зависимость от первоначальных условий в пределах занятого аттрактором региона

Большинство типов движения описывается простыми аттракторами, являющиеся ограниченными циклами. Хаотическое движение описывается странными аттракторами, которые очень сложны и имеют много параметров. Например, простая трехмерная система погоды описывается известным аттрактором Лоренца (Lorenz) - одной из самых известных диаграмм хаотических систем, не только потому, что она была одной из первых, но и потому, что она одна из самых сложных. Другим таким аттрактором является отображение Рёслера (R¦ssler), которая имеет двойной период, подобно логистическому отображению. Странные аттракторы появляются в обеих системах, и в непрерывных динамических (типа системы Лоренца) и в некоторых дискретных (например отображения Хенона (H™non)). Некоторые дискретные динамические системы названы системами Жулиа по происхождению. И странные аттракторы и системы Жулиа имеют типичную рекурсивную, фрактальную структуру. Теорема ПуанкареБендиксона доказывает, что странный аттрактор может возникнуть в непрерывной динамической системе, только если она имеет три или больше измерений. Однако это ограничение не работает для дискретных динамических систем. Дискретные двух- и даже одномерные системы могут иметь странные аттракторы. Движение трёх или большего количества тел, испытывающих гравитационное притяжение при некоторых начальных условиях может оказаться хаотическим движением.
Простые хаотические системы

Хаотическими могут быть и простые системы без дифференциальных уравнений. Примером может быть логистическое отображение, которое описывает изменение количества населения с течением времени. Логистическое отображение является полиномиальным отображением второй степени и часто приводится в качестве типичного примера того, как хаотическое поведение может возникать из очень простых нелинейных динамических уравнений. Ещё один пример это модель Рикера, которая также описывает динамику населения.

Клеточный автомат это набор клеток, образующих некоторую периодическую решетку с заданными правилами перехода. Клеточный автомат является дискретной динамической системой, поведение которой полностью определяется в терминах локальных зависимостей. Эволюция даже простых дискретных систем, таких как клеточные автоматы может сильно зависеть от начальных условий. Эта тема подробно рассмотрена в работах Стивена Вольфрама. Простую модель консервативного (обратимого) хаотического поведения демонстрирует так называемое отображение [кот Арнольдаk. В математике отображение [кот Арнольдаk является моделью тора, которую он продемонстрировал в 1960 году с использованием образа кошки.

Показать хаос для соответствующих значений параметра может даже одномерное отображение, но для дифференциального уравнения требуется три или больше измерений. Теорема Пуанкаре Бендиксона утверждает, что двумерное дифференциальное уравнение имеет очень стабильное поведение. Zhang и Heidel доказали, что трехмерные квадратичные системы только с тремя или четырьмя переменными не могут демонстрировать хаотическое поведение. Причина в том, что решения таких систем являются асимптотическими по отношению к двумерным плоскостям, и поэтому представляют собой стабильные решения.
Математическая теория

Теорема Шарковского это основа доказательства Ли и Йорке (Li and Yorke) (1975) о том, что одномерная система с регулярным тройным периодом цикла может отобразить регулярные циклы любой другой длины так же, как и полностью хаотических орбит. Математики изобрели много дополнительных способов описать хаотические системы количественными показателями. Сюда входят: рекурсивное измерение аттрактора, экспоненты Ляпунова, графики рекуррентного соотношения, отображение Пуанкаре, диаграммы удвоения и оператор сдвига.

Чтв 14 Мар 2013 02:03:50
АНОН, Я НАЖИМАЮ ИГРАТЬ И НИЧЕГО НЕ ПРОИСХОДИТ. ПРОЦЕСС ВИСИТ НЕСКОЛЬКО СЕКУНД И ЗАКРЫВАЕЕТСЯ, ЩИТО ДЕЛАТЬ?

Чтв 14 Мар 2013 02:07:13
Явления хаоса наблюдали многие экспериментаторы ещё до того, как его начали исследовать. Например, в 1927 году Ван дер Поль, а в 1958 году П. Ивес. 27 ноября 1961 Й. Уэда, будучи аспирантом в лаборатории Киотского университета, заметил некую закономерность и назвал её [случайные явления превращенийk, когда экспериментировал с аналоговыми вычислительными машинами. Тем не менее его руководитель не согласился тогда с его выводами и не позволил ему представить свои выводы общественности до 1970 года. В декабре 1977 Нью-Йоркская академия наук организовала первый симпозиум о теории хаоса, который посетили Дэвид Руелл, Роберт Мей, Джеймс А. Иорк, Роберт Шоу, Й. Даян Фермер, Норман Пакард и метеоролог Эдвард Лоренц. В следующем году, Митчелл Феидженбом издал статью [Количественная универсальность для нелинейных преобразованийk, где он описал логистические отображения. М. Феидженбом применил рекурсивную геометрию к изучению естественных форм, таких как береговые линии. Особенность его работы в том, что он установил универсальность в хаосе и применял теорию хаоса ко многим явлениям. В 1979 Альберт Дж. Либчейбр на симпозиуме в Осине, представил свои экспериментальные наблюдения каскада раздвоения, который ведет к хаосу. Его наградили премией Вольфа в физике вместе с Митчеллом Дж. Фейгенбаумом в 1986 [за блестящую экспериментальную демонстрацию переходов к хаосу в динамических системахk. Тогда же в 1986 Нью-Йоркская Академия Наук вместе с национальным Институтом Мозга и центром Военно-морских исследований организовали первую важную конференцию по хаосу в биологии и медицине. Там Бернардо Уберман продемонстрировал математическую модель глаза и нарушений его подвижности среди шизофреников. Это привело к широкому применению теории хаоса в физиологии в 1980-х, например в изучении патологии сердечных циклов. В 1987 Пер Бак, Чао Тан и Курт Висенфелд напечатали статью в газете, где впервые описали систему самодостаточности (СС), которая является одним из природных механизмов. Многие исследования тогда были сконцентрированы вокруг крупномасштабных естественных или социальных систем. CC стала сильным претендентом на объяснение множества естественных явлений, включая землетрясения, солнечные всплески, колебания в экономических системах, формирование ландшафта, лесные пожары, оползни, эпидемии и биологическую эволюцию. Учитывая нестабильное и безмасштабное распределение случаев возникновения, странно, что некоторые исследователи предложили рассмотреть как пример CC возникновение войн. Эти [прикладныеk исследования включали в себя две попытки моделирования: разработка новых моделей и приспособление существующих к данной естественной системе.

В тот же самый год Джеймс Глеик издал работу [Хаос: создание новой наукиk, которая стала бестселлером и представила широкой публике общие принципы теории хаоса и её хронологию. Теория хаоса прогрессивно развивалась как межпредметная и университетская дисциплина, главным образом под названием [анализ нелинейных системk. Опираясь на концепцию Томаса Куна о парадигме сдвига, много [учёных-хаотиковk (так они сами назвали себя) утверждали, что эта новая теория и есть пример сдвига.

Доступность более дешевых, более мощных компьютеров расширяет возможности применения теории хаоса. В настоящее время, теория хаоса продолжает быть очень активной областью исследований, вовлекая много разных дисциплин (математика, топология, физика, биология, метеорология, астрофизика, теория информации, и т.д.).
Применение

Теория хаоса применяется во многих научных дисциплинах: математика, биология, информатика, экономика, инженерия, финансы, философия, физика, политика, психология и робототехника. В лаборатории хаотическое поведение можно наблюдать в разных системах, например электрические схемы, лазеры, химические реакции, динамика жидкостей и магнитно-механических устройств. В природе хаотическое поведение наблюдается в движении спутников солнечной системы, эволюции магнитного поля астрономических тел, приросте населения в экологии, динамике потенциалов в нейронах и молекулярных колебаниях. Есть сомнения о существовании динамики хаоса в тектонике плит и в экономике.

Одно из самых успешных применений теории хаоса было в экологии, когда динамические системы похожие на модель Рикера использовались, чтобы показать зависимость прироста населения от его плотности. В настоящее время теория хаоса также применяется в медицине при изучении эпилепсии для предсказаний приступов, учитывая первоначальное состояние организма. Похожая область физики, названная квантовой теорией хаоса, исследует связь между хаосом и квантовой механикой. Недавно появилась новая область, названная хаосом относительности, чтобы описать системы, которые развиваются по законам общей теории относительности

Чтв 14 Мар 2013 02:10:00
>>44925198
Ок, до завтра, няша:з

Чтв 14 Мар 2013 02:10:37
>>44925041
А поточнее? Скрин давай.

Чтв 14 Мар 2013 02:11:31
Хочу погамать, а людей нит:(

Чтв 14 Мар 2013 02:12:15
>>44925257
Скрин чего? Я нажимаю "играть" и НИЧЕГО не происходит.
Вообще ничего, нечего скриншотить.

Чтв 14 Мар 2013 02:12:23
Выявлена связь энтропии и энергии активации в процессе диффузии катионов никеля,

кобальта, железа и меди в боросиликатных расплавах.

Опытные данные о коэффициентах диффузии катионов в разбавленных растворах получены

двумя независимыми методами.

Анализ температурной зависимости вязкости стеклующихся боросиликатных расплавов

[1] выявил связь предэкспоненциального множителя ? 0

в уравнении

? = ? 0 еxp (E 0 /RT 2 } (1)

с параметром E 0 , который определяет энергию активации вязкого течения

Е? = 2*E 0 /T , (2)

меняющуюся с температурой.

Полагая, что эта связь может рассматриваться как компенсационный эффект [2], было

подчеркнуто, что для расплавов, содержащих оксиды никеля и кобальта, коэффициенты в

уравнении

ln ? 0 = - 97*10 -6 * Е 0 / Т ПЕР + 0,61 (3)

заметно отличаются от таковых для сплавов с оксидами железа и меди

ln ? 0 = - 103,1*10 -6 * Е 0 / Т ПЕР - 0,62 (4)

В соотношениях (3) и (4) Т ПЕР

является температурой перехода от одного режима вязкого

течения к другому (Т = 1245 К) [1].

В связи с установленными фактами показалось вполне вероятным возникновение в

расплавах, подобных изученным, компенсационного эффекта в процессе диффузии катионов

никеля, кобальта, меди и железа.

Используя литературные данные [3] для сплава, близкого по составу к эвтектике и

содержащего 0,5 мас. % оксидов никеля, кобальта или железа, а также результаты измерений

[4] компромиссных потенциалов (КП) в ряде других сплавов, рассчитали энергию активации

диффузии тех же катионов, а также катионов меди, в температурном интервале 1073-1173 К

низкотемпературного режима течения (Т

ср

= 1123 К ) и величину предэкспоненциального

множителя D

i 0

в уравнении

D i = D i 0 е xp { E D / RT 2 } (5)

Следует отметить, что поскольку данные [3] были получены как методом

фарадеевского импеданса (ФИ), так и методом КП, то в последнем случае (метод КП) в

эксперименте происходило газовыделение монооксида углерода на реакционной поверхности.

Несмотря на это принципиальное отличие, все полученные параметры, характеризующие

диффузионные процессы, линеаризуются в виде двух отличных друг от друга зависимостей.

Для сплавов с никелем и кобальтом получено (опыты 1-2, 4-9 в табл.) уравнение

ln D i 0 = - 13,0 + 10 -4 * E D , (6)

являющееся одной из форм компенсационного эффекта.

С другой стороны, в теории переходного состояния известна зависимость

ln D i 0 = ln { kTe ? 2 / h} + ?S D / R, (7)

в которой ?S D

- изменение энтропии образования переходного комплекса, а ? - длина скачка

диффузии.

Линейная зависимость [ln D 0 - E D

[ является основанием для предположения о том, что ?

в изученных системах мало различимы.

Сопоставление соотношений (6) и (7) позволяет для текущих значений ln D

i 0 и ?S D

записать

?S D = ( ln D i 0 + 13,0)* R (8)

Page 2

и оценить ?S D
для указанных опытов.

Чтв 14 Мар 2013 02:12:55
Кристаллы фианиты, выращенные методом направленной кристаллизации в индукционной печи с холодным тиглем (ИПХТ), хорошо изучены и многими исследователями отмечено наличие в них полос роста. В работе [{[1]}] тщательно изучено это явление в кристаллах диоксида циркония стабилизированных оксидом иттрия. Отмечено, что с уменьшением скорости опускания холодного тигля уменьшается количество полос роста в кристаллах. Авторы исследования склонны считать возникновение полос роста следствием концентрационного переохлаждения.

Исследование системы ИПХТ при выращивании оксидных кристаллов привело к выводу о том, что, в отличие от индукционной плавки металлов, данная система достигает устойчивости только в состоянии динамического равновесия, которое принято определять как аттрактор. Фундаментальная причина перехода системы в состояние аттрактора заключается в совокупности двух причин. Во-первых, в фундаментальном свойстве кристаллических неорганических диэлектриков - скрытой теплоте плавления, проявляющейся как нелинейность системы при переходе из твердого состояния в жидкое и, наоборот. Во-вторых, - в особенности характеристики ИПХТ, имеющей участок с падающей зависимостью мощности от температуры расплава.

Применение полученных выводов к процессу выращивания кристаллов фианитов показало, что период следования полос роста близок к периоду аттрактора в системе. В условиях динамического равновесия системы рост кристаллов происходит с переменной скоростью, при этом ее изменения происходят резко при переходе системы через характерные точки аттрактора. Наличие знакопеременной скорости роста кристаллов относительно средней является важным фактором образования полос роста. Определена оптимальная скорость перемещения тигля. Таким образом, полосы роста, а также некоторые другие дефекты кристаллов, получаемых в ИПХТ, непротиворечиво могут быть объяснены аттрактором в системе. Поскольку аттрактор является фундаментальным свойством используемого метода роста, то возникновение указанных дефектов следует отнести к фундаментальным причинам.

Чтв 14 Мар 2013 02:14:37
>>44925312
Нужно коннект же нажимать. Причем тут "играть"?
Тупо пропиши в сосноли connect "айпишник"

Чтв 14 Мар 2013 02:16:46
>>44925386
Я в стиме нажимаю "играть", а контра вообще не запускается.

Чтв 14 Мар 2013 02:17:59
>>44925460
И вручную экзешником не запускается?

Чтв 14 Мар 2013 02:18:39
На примере возбуждаемого колебательного контура с полупроводниковым

диодом исследуется динамика нелинейного осицллятора при квазипериоди-

ческом воздействии. В пространстве управляющих параметров имеет место

набор так называемых терминальных точек TDT (torus doubling terminal), на

которые опираются линии удвоения торов и линии перехода к странному

нехаотическому аттрактору. Переход к хаосу в такой системе происходит

либо через рождение странного нехаотического аттрактора, либо через режим

перемежаемости торхаос.

Исследование динамики нелинейных осцилляторов при квазипе-

риодичеcком воздействии представляет интерес в связи с изучением

особенностей перехода к хаосу через разрушение квазипериодических

колебаний [1,2]. При переходе от регулярной динамики к хаосу в

таких системах очень часто встречается промежуточный тип поведения,

который отвечает странному нехаотическому аттрактору (CHA) [311].

Одна из проблем, с которой сталкиваются экспериментаторы при ис-

следовании странных нехаотических аттракторов, это каким образом

их идентифицировать, поэтому экспериментальных работ очень мало.

В [9] на примере отображения с квазипериодическим воздействием

предложен метод идентификации странного нехаотического аттрактора,

связанный с бифуркациями при изменении фазы воздействия резонанс-

ных циклов, чьи рациональные числа вращения принадлежат после-

довательности, стремящейся в пределе к иррациональному. В [10,11]

этот метод был апробирован и получено качественное соответствие

результатов численного и физического экспериментов. Следует отме-

тить, что большинство работ посвящено исследованию математичеcких

моделей в виде отображений [39], описывающих динамику реальных систем в узкой области пространства управляющих параметров.

Так и в [10,11] представленная структура пространства управляющих

параметров экспериментальной системы была получена при условии,

когда переход к хаосу реализуется при изменении амплитуды одного

из парциальных воздействий. Целью данной работы является исследо-

вание структуры пространства управляющих параметров нелинейного

осциллятора при квазипериодическом воздействии в случае, когда

переход к хаосу происходит как при изменении каждой из амплитуд

воздействий.

В качестве объекта исследования использовался колебательный

контур с полупроводниковым диодом, возбуждаемый бигармоническим

сигналом E(t) = A

1sin ? 1t + A2sin ? 2

t [10,11]. Для реализации цели работы необходимо, чтобы значения

?1= 2? f1

и ?2= 2? f2

находились

в диапазоне основной области хаоса колебательного контура [12,13].

В этом случае соотношение частот воздействия близко к 1. В то

же время необходимо, чтобы существовала последовательность раци-

ональных чисел, сходящаяся к иррациональному, чтобы использовать

предложенный в [9] метод идентификации странных нехаотических

аттракторов. Реализовать подобную ситуацию возможно с помощью

умножения золотого сечения на некоторый рациональный множитель,

достаточно удобным является 7/5.

На рис. 1 представлена структура плоскости параметров (A1, A2)

при соотношении частот

?2?1=v5?12g75

. Жирными отмечены линии

жестких бифуркаций, тонкими мягких переходов, светлые области

соответствуют движению на торе, различными тонами серого отмечены

области существования удвоенных торов (T), странных нехаотических

(NH) и хаотических (H) аттракторов, цифрами выделенные точки

плоскости параметров, крестиками терминальные точки TDT. Из

рис. 1 видно, что линии удвоения тора и перехода к странному

нехаотическому аттрактору начинаются и заканчиваются в терминаль-

ных точках TDT, при этом наблюдается их чередование. На рис. 2

представлены стробоскопические сечения с периодом 2?/?1 проекций

фазовых портретов на плоскость (A2sin ?2t, i), где i сила тока в

диоде, при движении вдоль линии 1?2. Рис. 1, a соответствует гладкому

тору (значения параметров соответствуют точке 1 на рис. 1), с прибли-

жением к границе области существования странного нехаотического

аттрактора форма сечения начинает деформироваться, а с переходом к странному нехаотическому аттрактору на сечении формируется мно-

жество изломов различного масштаба (рис. 2, b). Размытие сечения в

местах изломов из-за шумов в эксперименте указывает на локальную

неустойчивость в этих областях фазовых портретов. В то же время

на сечениях имеются области, где такое размытие не наблюдается, и

аттрактор в них остается локально устойчивым. Учитывая выбор проекции, в данном случае можно говорить о фазозависимой динамике на

аттракторе. Такая зависимость на основе критерия [9] подтверждается

заданием рационального соотношения частот, равного ?2/?1= 13/15

из соответствующей сходящейся последовательности отношений и
изменением фазы одного из парциальных воздействий.

Чтв 14 Мар 2013 02:19:13
Спецификой научной ортодоксии Нового времени является видение Вселенной как автономной атомарной реальности. Впервые она отчетливо проступает в конструкциях Галилея и Ньютона как эмпирическая реальность и фундаментализируется как гносеологическая рассудочная модель в картезианских и кантианских теоретических конструкциях.

Роль эмпирического поля выполняет галилеевско-ньютонианская физика. Считается, что в ней объективная реальность говорит о самой себе, представляя себя рассудку. Ее рассудочным аналогом является математическое представление, которое берется как рациональная модель обобщения. В отличие от "сакральной математики" современная математика складывается и развивается в качестве подсобного рассудочного инструмента, призванного как можно более строго отражать эмпирические закономерности внешнего мира.

Парадигма отрезка складывалась в исторической ситуации, где вычленение наглядных соответствий между эмпирической реальностью и рассудочными механизмами воспринималось как доказательство "прогресса наук", "революции разума", который, освободившись от сверхрациональных догматов и "бездоказательных мифов", приступил, наконец, к постижению конечной и безальтернативной истины относительно устройства мира и человека. В такой ситуации нахождение соответствий между физикой и математикой, между опытом и вычленением рассудочных закономерностей, способных быть выраженными формулой или геометрической моделью, виделось как доказательство "точности" и "истинности" науки как метода познания реальности. К этим соответствиям эмпирики (преимущественно англичане) и рационалисты (преимущественно французы) подходили с разных сторон, но в обоих случаях результат был одинаков: выковывалась физико-математическая система современной научной парадигмы, где и эмпирические данные и рассудочные модели кодификации этих данных приводились к общей системе.

Чтв 14 Мар 2013 02:21:01
>>44925503
Экзешником чего? Я по второму варианту устанавливал, там нет экзешника, там только контент есть, и этот самый контент у меня в стиме не запускается.

Чтв 14 Мар 2013 02:28:29
Первый этап становления парадигмы отрезка (XVII-XIX вв.) и выработки физико-математической картины мира проходил оптимистически, так как данная методология последовательно вырывала из сферы так называемых "догм и предрассудков" одну область за другой - от химии, географии, зоологии, медицины, ботаники, минерологии до политики, экономики, антропологии и т.д. Там, где удавалось применить к той или иной области закон, имеющий аналогию в физико-математической реальности, - т.е. атомистский принцип, - там победа науки считалась доказанной. В этом полемическом направлении акцент делался преимущественно на экстенсивную сторону, которая получила в дальнейшем название "позитивности", "позитивизма". Базовые же элементы, лежащие в основе самого атомистского, ньютоновско-картезианского метода, под вопрос не ставились. Сам Ньютон считал, что развитие науки от постановки "метафизических" вопросов только замедляется. Это и запечатлено в его знаменитом высказывании "hypotheses non fingo".

Иными словами, "позитивное" развитие науки заключалось не в интенсивной рефлексии над собственными отправными моментами, но в проекции атомистского физико-математического подхода на все больший объем областей знания. Как механизмы, т.е. структуры, управляемые принципами ньютоновской классической механики, рассматривались минералы, растения, животные и даже люди. Ламетри расширил декартовское представление о животных как о сложных механизмах до человеческих существ (концепция "человек-машина" - L&amp;#39;Homme-machine ), а физиологи (Уильям Гарвей и т.д.) делали открытия человеческой анатомии, рассматривая каждый орган как эквивалент физического прибора (сердце - насос, суставы - рычаги и т.д.).

Идея мира как механизма, составленного из атомарных частей, распространялась на все области знания. Отсюда приоритет физико-математической модели, которая считалась описывающей механизмы наиболее точно и адекватно. Остальные науки, исследующие более тонкие процессы, лишь стремились к достижению аналогичной точности. Так возникла определенная иерархия современных наук, в основании которой лежал именно критерий "точности". Наука считалась тем более точной и "научной", чем более она приближалась к физико-математическим нормативам.
Более точными и "позитивными" были естественные науки, менее точными - гуманитарные.

Чтв 14 Мар 2013 02:29:57
Уже по крайней мере полстолетия существует одна странная на первый взгляд проблема - парадоксальная трудность изображения кривой временного поведения энтропии замкнутой изолированной системы (скажем, газа в объеме). Она напомнила о себе рисунком 1, вставленным в 3-е и 4-е издания "Статистической физики" Ландау и Лифшица, а именно - формой дна заметных (хотя и редких) отклонений энтропии вниз от равновесия. Нарисованные там отклонения в окрестностях своих нижних точек t i имеют вид { a t-t i - x }, т.е. острые, а не гладкие, как следовало бы из исходной механической природы частиц газа.

Эта негладкость введена по двум не связанным между собой причинам. Во-первых, согласно уравнению Больцмана изменение H -функции (и, соответственно, энтропии) тем быстрее, чем дальше система от равновесия. Поэтому скорость роста энтропии максимальна внизу отклонения, и ввиду некоторой симметрии гладкость в минимуме должна нарушаться.

Вторая причина методологически более глубока, но сейчас о ней не вспоминают и она не осознается.

Дело в том, что если отклонения от равновесия имеют обычную форму типа поперечного сечения оврага, то становится непонятным, почему мы всегда видим только подъем к равновесию, т.е. как будто попадаем исключительно на правый склон отклонения, ведь никогда не видим дополнительного, хотя бы временного нагревания чая, что было бы при попадании на левый склон.

"Принцип отбора" [ 1 ] Пригожина не был понят как попытка решить именно этот последний, частный парадокс и фактически представлялся как замена якобы неверного общего решения проблемы необратимости Смолуховским, хотя об этом в явном виде не говорилось.

А ларчик с минимумом в каждой точке и с не нагревающимся самостоятельно чаем раскрывается просто, в духе Смолуховского же.

В действительности при наблюдении замкнутых систем мы практически никогда не попадаем случайно ни на левый склон отклонения от равновесия, ни на правый. На кривой зависимости энтропии от времени эти отклонения редки и никогда не обнаруживаются. Заметные отклонения от равновесия у больших систем мы получаем приготовлением - объединением равновесных в отдельности, но взаимно неравновесных систем.

В такой объединенной системе скорости частиц симметричны по направлениям, т.е. система образуется в нижней точке гладкого отклонения от равновесия. Так что минимума энтропии в каждой точке не требуется, чай дополнительно нагреваться не будет, "принцип отбора" не нужен, а уравнение Больцмана в первый период неприменимо [ 2 ].


Чтв 14 Мар 2013 02:33:59
>>44925957
Вручную запусти кс же.

Чтв 14 Мар 2013 02:35:20
>>44926026
Нету экзешника, а со стима не запускается, откуда еще ее можно запустить?

Чтв 14 Мар 2013 02:37:35
оиск выделенных реально осуществляющихся состояний систем среди всех потенциально возможных в методологии экстремальных принципов требует, во-первых, умения каким-либо образом упорядочить состояния между собой на шкале "больше-меньше", "сильнее-слабее" и т.п. и, во-вторых выбора экстремального из этих состояний в полученном упорядочении. На языке математических структур такой поиск означает умение упорядочить структурированные множества, описывающие систему, и выбрать наиболее "сильную" (или наиболее "слабую") структуру в качестве той, что выделяет реализующееся состояние из всех возможных. Назовем сформулированное утверждение " принципом экстремальной структуры ".

Теория категорий и функторов представляет аппарат, позволяющий сравнивать по "силе структур" любые структурированные множества. Метод сравнения легче всего понять, рассмотрев предельный случай структурированных множеств множества без структуры. Для сравнения таких множеств можно использовать такую характеристику, как количество элементов в них (синонимы кардинальные числа множеств, мощности множеств). Любые два множества сравнимы по количеству элементов. Для множеств со структурой характеристика по количеству элементов неинформативна, поскольку никак не связана со структурой. Однако, само понятие количества элементов не первично, а возникает как математическая конструкция при сравнении множеств с помощью соответствий между ними. Термины "изменение объектов", "преобразование состояний", упомянутые в предыдущих абзацах, в данном контексте можно считать синонимами термина "соответствие". Частный случай соответствий представляют собой привычные функции, или отображения. Поясним примером метод сравнения множеств с помощью соответствий. Зададимся вопросом: чего (или кого) больше в некой комнате стульев или людей? Один из способов ответить на этот вопрос подсчитать количества стульев и людей, а затем сравнить полученные числа. Другой способ установить соответствие между людьми и стульями, например, попросив, чтобы каждый из присутствующих в комнате людей занял один стул. После того, как люди рассядутся, мы сможем точно ответить больше ли в комнате стульев или людей в зависимости от того, остались ли свободными стулья или стоящими без сидячего места люди. Замечу, что при этом мы можем не знать ни количества стульев, ни количества людей в комнате. Повторю, что процедура сравнения множеств с помощью соответствий носит более общий характер, чем подсчет количества элементов множеств.

Чтв 14 Мар 2013 02:38:41
>>44926071
Отуда, куда установлена.

Чтв 14 Мар 2013 02:40:07
Наша конечная цель - познакомиться с основами математической теории хаоса в динамических системах без случайных воздействий. Явление динамического хаоса в настоящее время обнаруживают практически во всех областях знаний, где возможно математическое моделирование, ему посвящено огромное число научных статей, книг и отдельных международных журналов, таких, как "Chaos". Ясно, что представить сложную математическую теорию, не углубляясь в математику, даже в самом элементарном изложении, - задача не простая, и одной статьи здесь недостаточно. Поэтому разговор о самом явлении хаоса мы будем вести и дальше, а здесь будет представлено введение в качественную теорию и теорию бифуркаций динамических систем, составляющих основу языка, на котором говорят современные специалисты по хаотической динамике в различных областях знаний.



Любые системы, состояние которых изменяется во времени, называют динамическими. В математике под динамическими системами понимают дифференциальные уравнения и отображения.



Это не случайно, поскольку в математике большинство уравнений динамики как фундаментальных - Ньютона и Гамильтона в механике и Максвелла в электродинамике, - так и феноменологических, например Ходжкина-Хаксли в биофизике нейрона, Лотки-Вольтера в экологической задаче хищник-жертва и Леонтьева в модели развивающейся экономики, записываются в форме дифференциальных уравнений, а компьютерные представления последних - в форме разностных уравнений, то есть отображений.



Основы качественной теории и теории бифуркаций динамических систем были заложены в трудах великого французского ученого Анри Пуанкаре, который первым понял, что можно, не интегрируя дифференциальных уравнений, представить все основные качественные особенности поведения его решений.



Мы рассмотрим простейшие динамические системы: системы дифференциальных уравнений второго порядка и одномерные отображения, а затем в качестве предисловия к следующей статье обсудим возможности применения представленной информации к теории хаоса.



К сожалению, даже в популярной форме ответить на вопрос о том, что такое хаос в динамической системе и как он возникает, невозможно без основных понятий из теории дифференциальных уравнений и отображений. Поэтому наберемся терпения и постараемся освоить азы теории динамических систем. Зато потом это окупится: разобравшись в азах, мы сможем понять главное о хаосе.



ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ



Начнем с самого простейшего уравнения первого порядка

Слева в этом уравнении - производная по времени (независимой переменной), справа - непрерывная гладкая функция переменной x и постоянного параметра l. Решить уравнение (1) означает найти функцию



x = S (t, x0 , l),

которая при подстановке в (1) обращает это уравнение в тождество. Величина x0 в (2) есть начальное условие, удовлетворяющее соотношению



x0 = S (0, x0 , l).

Константа x = c обращает производную в нуль, и если она одновременно служит решением уравнения



F (x, l) = 0,

то x = c есть решение уравнения (1), называемое состоянием равновесия.



Теперь если F > 0, то x(t) возрастает, а если F



Состояния равновесия C1 и C3 устойчивы, а C2 неустойчиво. На рис. 1 видно, что если производная , то состояние равновесия устойчиво, а если , то неустойчиво.

Следует заметить, что аналитически решения уравнения (1) можно представить в виде неопределенного интеграла

Однако для качественного анализа этот интеграл не нужен, более того, такие интегралы, как правило, не берутся.



Пример 1. Линейное уравнение


Чтв 14 Мар 2013 02:41:56
Анализ орбит отображения позволяет сделать вывод о том, что их характер существенным образом изменяется при изменении параметра r. При r орбиты после переходного процесса достигают некоторого значения устойчивого значения (неподвижной точки, называемой аттрактором). При r = 0.8 после переходного процесса орбита отображения становится строго периодической c периодом 2. При r = 0.9 орбита представляет собой более сложное движение.



Изменение характера орбиты наиболее наглядно демонстрирует график зависимости = . Для его построения проводим вычисления орбит при различных значениях параметра роста r.



- задание числа итераций

- задание числа значений переменной r

- задание номера итерации, начиная с которого сохраняются значения итерации в матрице B



Построение зависимости итерированных значений от параметра роста r



Из зависимостей, представленных на данных рисунках, что при значении параметра роста r = происходит расщепление (бифуркация) неподвижной точки x* на два осциллирующих значения x1* и х2*. (Говорят, что пара величин х1* и х2* образует устойчивый аттрактор с периодом равным 2). Следующая бифуркация (ращепление каждой из точек х1* и х2* на две) происходит в точке r = 0.8623. Из представленной зависимости также видно возникновение периодического движения внутри областей хаоса при значениях параметра роста r>0.95.



Для понимания отличий нехаотического и хаотического режима отображения (2) сравним орбиты с близкими начальными условиями в этих режимах. В качестве меры этого отличия естественно выбрать модуль разности между значениями соответствующих орбит отображения, отнесенный к значению одной из орбит.



- задание количества итераций

- задание начального приближения для первой орбиты

- задание начального приближения для второй орбиты



- вычисление орбит для r =0.76

- вычисление орбит для r =0.93

Из представленных зависимостей очевидно, что в нехаотическом режиме отличие в траекториях проявляется в переходном режиме, причем ее величина на превосходит 0.0015%. В хаотическом режиме начиная с 25 итерации происходит "разбегание" траекторий.



Удвоение периода орбиты.



Объяснение обнаруженной зависимости динамического поведения орбиты отображения от параметра роста r может быть дано с помощью графического метода итерирования функции f(x,r). Построим график функции f(x,r) и проведем прямую, соответствующую функции y = x.



- определение дискретной переменной для построения графика функции f(x,R) и прямой

- задание значения параметра роста



Как легко убедиться, используя режим курсора прямая пересекает график функции f(x,0.6) в двух точках: x1* = 0 и х2* = 0.58333. Повторение итераций для этих точек дает постоянную последовательность. Если точка не является одной из неподвижных точек, то орбита находится в соответствии со следующим алгоритмом. Сначала проводится вертикальная прямая из точки с координатами {} до пересечения с кривой f(x,0.6) в точке {}. Затем проводится горизонтальная прямая из точки {} до пересечения с прямой в точке {}. Так как на этой прямой значение y равно значению х, то значение х в точке пересечения является первой итерацией = . Аналогично находится вторая итерация. Из точки {} проводим вертикальную прямую до пересечения с графиком функции f(x,0.6). Фиксируем точку и проводим горизонтальную прямую до пересечения с наклонной прямой. Значение координаты х в точке пересечения дает . Дальнейшие итерации находят повторяя описанную процедуру:



1) двигаются по вертикали до пересечения с кривой y = f(x,0.6)

2) двигаются по горизонтали до пересечения с прямой x = y

3) повторяются шаги, описанные в пунктах 1,2.



- начальное приближение

- вычисление орбиты отображения

- вычисление массивов, описывающих ступенчатую функцию

- значение неподвижной точки



Варьированием начального приближения непосредственно можно убедиться в том, что при любом начальном приближении итерационный процесс будет сходиться к точке x2* = 0.5833. Это свидетельствует о том, что неподвижная точка x1* = 0 является неустойчивой. Для объяснения различия между неподвижными точками x1* и х2* сравним значения производных в функции f(t,R) в этих точках.



- определение производной функции f(x,t)

Чтв 14 Мар 2013 02:44:45
>>44926179
AAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAA!!!!!!!!! БЛЯДЬ!!!!!! Я не знаю как тебе еще обьяснить. У меня есть контент контры, она не установлена, она добавлена в стим, без экзешников, без ярлыков, запустить ее можно только через стим.
ПОНЯЛ?

Чтв 14 Мар 2013 02:47:41
irc:


← К списку тредов