Карта сайта

Это автоматически сохраненная страница от 14.07.2013. Оригинал был здесь: http://2ch.hk/b/res/51638719.html
Сайт a2ch.ru не связан с авторами и содержимым страницы
жалоба / abuse: admin@a2ch.ru

Вск 14 Июл 2013 14:29:27
двощь кто я для тебя?
я тян, мне 23, считаю общество тупым и потреблядским. Замужем, ценю мужа за личные качества. 175/56.6
Книгоеб, социопат.
Живу с родителями мужа, которые мне не нравятся. Все еще учусь, да-да.
Мужики которые уверены в себе мне не нравяться вообще ощущение что они на себя моляться
Муж программист, платим ипотеку.
Кто я для тебя двощ? Кто для социума от альфылол до омеги


Вск 14 Июл 2013 14:30:50
>>51638719
Руки оче некрасивые. Прости уж за правду. Не смог бы любить тян с такими руками.

Вск 14 Июл 2013 14:31:53
Обычновменяемотян, я считаю.
Социопатия и замужество, конечно, странно сочетаются, но что уж.
Хотя если вам норм, то какое дело других.
И пальцы на пике не очень.

Вск 14 Июл 2013 14:32:10
>не нравяться
>на себя моляться
УМРИ

Вск 14 Июл 2013 14:33:07
> Мужики которые уверены в себе мне не нравяться вообще ощущение что они на себя моляться
Плохограмотная еще.

Вск 14 Июл 2013 14:33:13
>>51638719
Платите ипотеку и живешь с родителями мужа? Совсем что-ли?

Вск 14 Июл 2013 14:33:22
>>51638719
>Все еще учусь, да-да.
>да-да.
К чему это, тупая пизда?

Вск 14 Июл 2013 14:33:39
Кривые пальцы, маленькие, да еще и неухоженные ногти. Пиздец.

Вск 14 Июл 2013 14:33:55
>>51638719
Хомячиха, воннаби цинник мезанатрап нитакаякакфсе

Вск 14 Июл 2013 14:34:31
>>51638876
Это родители с ней живут.

Вск 14 Июл 2013 14:34:34
>>51638719
Сагану тебя.

Вск 14 Июл 2013 14:34:50
Глупая пизда, ищущая одобрения анона.
Всё как у людей уровня /б.

Вск 14 Июл 2013 14:35:22
>>51638810
>Обычновменяемотян, я считаю.Социопатия и замужество, конечно, странно сочетаются, но что уж.

с мужем 7 лет знакомы до свадьбы, общие интересы-эзотерика

Вск 14 Июл 2013 14:35:31
>>51638719
расскажи, что за личные качества?
детей планируете?
если муж тебя не будет удовлетворять, бросишь его?

Вск 14 Июл 2013 14:35:45
>>51638908
Удваиваю этого.

Вск 14 Июл 2013 14:35:47
>>51638719
Сними мамкины кольца, пидор зеленый.

Вск 14 Июл 2013 14:35:52
>>51638937
> Трипопидр сагает без саги

Вск 14 Июл 2013 14:35:55
>>51638719
портовая шлюха

Вск 14 Июл 2013 14:36:03
>>51638719
рост\вес как у меня.
кун.

Вск 14 Июл 2013 14:36:14
>>51638719
> считаю общество тупым и потреблядским.
Однако ж при этом ты нацепила два колечка, и надо думать не из турецкого золота...

Вск 14 Июл 2013 14:36:15
>>51638719
>не нравяться
>моляться
Тупоголовая блядь.

Вск 14 Июл 2013 14:36:19
>>51638719
двач.со? Ты не попутала, сучка зеленая? Давай суп еще раз пили, но уже с названием этой борды.

Вск 14 Июл 2013 14:36:36
>>51638719
>социопат
Социопат не может быть в браке, социопат не может иметь ипотеки. Людей, которые ему не нравятся, социопат как минимум будет крыть хуями, а то и уничтожит. Социопат не будет кого-то ценить за личные качества, люди для социопата- просто инструменты и скот.
Ты- обычная интровертка, не более того. Учи матчасть.

Вск 14 Июл 2013 14:37:00
>нравяться

>ться

Уже за это тебя казнить нужно.

Вск 14 Июл 2013 14:37:08
>>51638825
В предыдущем предложении правильно написала, но потом, видать, что-то заклинило.

Вск 14 Июл 2013 14:37:10
>>51638719
Я бы такой рукой дрочить бы не стал, лол.
Ногти постриги, педрила ёбаный

Вск 14 Июл 2013 14:37:13
>>51638719
>считаю общество тупым и потреблядским

ВОУ ВОУ ПАЛЕХЧЕ))))0)

Вск 14 Июл 2013 14:37:13
>>51638973
>эзотерика
Вдвойне тупоголовая блядь.

Вск 14 Июл 2013 14:37:15
>>51638719
>Глупая пизда, ищущая одобрения анона.Всё как у людей уровня /б.

друзей нет. сижу дома.
руки страшные, других нет.
сисек тоже почти нет

Вск 14 Июл 2013 14:37:16
>>51638990
>без саги
В глаза долбишься?

Вск 14 Июл 2013 14:37:22
http://2-ch.so/b/res/51638719.html
ньюфагов полон тред.

Вск 14 Июл 2013 14:37:35
>>51638719
Шлюха и вниманиеблядь. Нету у тебя ранга, ведь ты недочеловек. Рака молочных желез тебе.

Вск 14 Июл 2013 14:38:17
>>51638719
Христос говорит - "Уёбывай, шлюха!".

Вск 14 Июл 2013 14:38:28
>>51639062
Нахуй ты жиавешь тогда, ущербная?
Выпились, мразь

Вск 14 Июл 2013 14:38:49
>>51639027
Она просто путает социофобию и социопатию, лол.

Вск 14 Июл 2013 14:38:53
>>51639012
Двачую этого, Г-Н-куна.

Вск 14 Июл 2013 14:39:00
>56.6
Всегда считал таких людей поехавшими. Время не без десяти, а 48 минут. На улице не 30 градусов жары, а 32!
Плюс у тебя клинодактилия, что тоже кое о чем говорит.

Вск 14 Июл 2013 14:39:11
>>51638974
я боюсь разговаривать с людьми, мне кажется что я их раздражаю. кроме как по учебе дай списать никкто не приближается

Вск 14 Июл 2013 14:39:17
>>51639110
Христос, кем ты являешься, богом или сыном бога?

Вск 14 Июл 2013 14:39:19
>>51638719

Ты задрот, с тонкими пальцами и нестриженными ногтями.

Давай сиськи показывай, там уже говорить будем.

Вск 14 Июл 2013 14:39:41
>>51638719
>Кто я для тебя двощ?
Для меня ты никто.
>Кто для социума от альфылол до омеги.
Я почем знаю? Тебе виднее, тащемта.

Вск 14 Июл 2013 14:39:50
>>51638974
я считаю одна семья на всю жизнь.

Вск 14 Июл 2013 14:39:58

Вск 14 Июл 2013 14:40:21
>>51638719
Шлюха

Вск 14 Июл 2013 14:40:52
>>51639154
Я часть бога, так что могу быть как его сыном, так и им самим.

Вск 14 Июл 2013 14:41:03
пластина уебищная на ногтях

Вск 14 Июл 2013 14:41:06
>>51638719
А что для тебя двощ, и, конкретно, /b/? Для меня это - помойка, куда я выкидываю ненужные мысли. Мне странно, что ты спрашиваешь "кто я для тебя?" у такого шкварного места.

Вск 14 Июл 2013 14:41:08
>>51639011
так как тут все и в девушках парней видят

Вск 14 Июл 2013 14:41:09
>>51638719

Пизда, зачем ты сама с собой разговариваешь?

Вск 14 Июл 2013 14:41:15
>>51638719
Шлюха, как всегда.

Вск 14 Июл 2013 14:41:23
>>51638719
> нравяться
> моляться
Сначала хотел сказать, что ты просто шлюха, но потом понял, что ты тупоголовоя шлюха.

Вск 14 Июл 2013 14:41:46
>>51639216
То есть ты трахал свою мать?

Вск 14 Июл 2013 14:42:05
>>51638719
> Кто для социума от альфылол до омеги
Мадам, вы глупышка, пардон. Обществу часто вообще невдомек, что это за ранги- хуянги, альфы-хуяльфы и прочая хуйня из Протопопова. Части общества творят, бывает, что хотят. Рекомендую отойти от этой ерунды.

Вск 14 Июл 2013 14:42:12
>>51638719
>Кто я для тебя двощ?
Шлюха.
/thread

Вск 14 Июл 2013 14:42:15
>>51638719
Шлюха с кривыми пальцами и дегенеративными ногтями.

Вск 14 Июл 2013 14:42:33
>>51638775
А по мне норм руки.

Вск 14 Июл 2013 14:43:15
>>51638897
Ну тогда дай пилочку, сучка. И тиски.

Вск 14 Июл 2013 14:43:43
>>51639115
если у тебя нет девушки, выпились, такие как ты не нужны

Вск 14 Июл 2013 14:43:48
хуйня из под коня
статус жены неразрывно связан со статусом мужа

Вск 14 Июл 2013 14:43:51
толстая рука и пальцы вообщем.

Вск 14 Июл 2013 14:44:31
>>51639146
а у мужа что за качества, за которые ты его полюбила?
как ты его оценшь - альфа, бета, омега?

Вск 14 Июл 2013 14:44:31
>>51638719
>я тян
>Кто для социума от альфылол до омеги (на вас оно хреново распространяется)

>считаю общество тупым и потреблядским
>175/56.6 (Перечислила параметры при этом)

Короче, ты не очень уверенный в себе человек с пачкой стереотипов в голове.

Вск 14 Июл 2013 14:44:45
>>51639329
А зачем мне девушка, быдляша?

Вск 14 Июл 2013 14:44:51
>>51638719
>моляться
>Кто я для тебя двощ?
Ты безграмотное быдло. Ты пизда, которая зашла на сосач. Ещё и суп приложила. Ещё и без сисек. Я просто презираю тебя, съеби нахуй, биомусор и мне класть на твои мировоззрения.

Вск 14 Июл 2013 14:45:31
>>51638719
Две недели ебошил в ММО не выходя из дома, отрастил ногти, взял у мамки кольца пока та ушла на работу, чтобы оплатить сынку дегенерату интернетики и пожрат...
иди нахуйили пили суп с сисиками
МимоШерлок

Вск 14 Июл 2013 14:45:39
А по мне так ОП-рука норм. Ну может я девственник и потому говноед, скажите вы, но местные злые циникимизантрапы радикалы в словесных перепалках уже заебали.

Вск 14 Июл 2013 14:45:40
>>51638908
Удваиваю

Вск 14 Июл 2013 14:46:55
>>51638719
>Кто я для тебя двощ?
Буковки на чёрном фоне и фотография.

Вск 14 Июл 2013 14:47:16
>Мне 23
>Замужем

Скорее всего, ты тупая блядина, живущая шаблонную жизнь. Сдохнешь как все. Бессмысленная жизнь.

Вск 14 Июл 2013 14:47:20
>>51638719
Без супа с сиськами ты нихуя не тян. Так что жри сажу, мразота зелёная.

Вск 14 Июл 2013 14:47:39
>>51639403
В вконтактик тогда пиздуй, быдло

Вск 14 Июл 2013 14:47:59
>>51639361
эпсилон наверное

Вск 14 Июл 2013 14:48:03
>>51638719
>моляться
Долбоёбка ты, вот ты кто. И все твои качества чисто демонстративные, не скажешь же ты, что ты с этим мужем потому, что другого такого долбоёба найти не получилось. По одной только руке вижу вырожденку. Сочувствую твоему мужу. Приятного дня.

Вск 14 Июл 2013 14:48:52
>>51639362
обычно говорят жируха

Вск 14 Июл 2013 14:49:00
>>51639477
Обосрался с этого джентльмена.

Вск 14 Июл 2013 14:49:03
>>51638719
Имбецил, ты нахуя ногти отрастил?

Вск 14 Июл 2013 14:49:23
>>51639376

Что такое? Ты с мамой поругался? Или тебя мама поругала?


Вск 14 Июл 2013 14:49:24
>>51639510
Или яойщица.

Вск 14 Июл 2013 14:49:33
>>51638719
Я тян,мне на днях 23 исполнилось. Детка приведи свои руки в порядок, ну это же не по-женски :(
Хотя бы для себя

Вск 14 Июл 2013 14:49:40
>>51639467
Шило на мыло, лол. С чего ты решил, что я завсегдатай Вконтакта, шаблонный ты дегенерат.

Вск 14 Июл 2013 14:49:51
>>51638719
убить бы тебя за такие ногти

Вск 14 Июл 2013 14:50:05
>>51639251
Инцест - это весело!

Вск 14 Июл 2013 14:50:43
>>51638719
Ты просишь совета на форуме, где существуют определенные правила для лиц, которые позиционируют себя принадлежностью к женскому полу. Твой суп руки никому не нужен. Здесь будут с тобой нормально разговаривать только после "Tits or GTFO".

Помни, где ты находишься сейчас.

Вск 14 Июл 2013 14:51:01
>23
>замужем
Удачно вам развестись в 26. Всегда охуевал с подобного, как в крестьянских семьях, быстрее бы замуж.

Вск 14 Июл 2013 14:51:19
Гоните мясную дырку, насмехайтесь над ней.

Вск 14 Июл 2013 14:51:23
>>51639574
>Здесь будут с тобой нормально разговаривать только после "Tits or GTFO"
Особенно после GTFO, ага.

Вск 14 Июл 2013 14:51:51
>>51639535
>не по-женски :(
>стереотипы
>смайлик
умри.

Вск 14 Июл 2013 14:51:55
>>51639538
>шаблонный ты дегенерат.
Обоснуй.
>С чего ты решил, что я завсегдатай Вконтакта
Пиздолиз же.

Вск 14 Июл 2013 14:52:26
>>51638719
Хуйню написала. Сьебывай.

Вск 14 Июл 2013 14:52:34
>>51639555
Боже упаси, христос, чего ты несешь?

Вск 14 Июл 2013 14:52:42
>>51638719
>Кто я для тебя двощ
Для нас ты просто шлюха

Вск 14 Июл 2013 14:52:46
>>51638719
Слышь, шмара, опять с моей пекарни ебанутые треды создаёшь?
Мимо муж этой полоумной.

Вск 14 Июл 2013 14:52:55
>>51639574
На этом форуме нет таких правил. А что о себе думают глупые анонимы - мне плевать же.

Вск 14 Июл 2013 14:53:26
>>51639620
Нет, не обязательно. Нужно тред скатит в срачь.

Вск 14 Июл 2013 14:53:59
ДВОЩ ТЫ НЕУДАЧНИК ДВОЩ
>>51638719
Для меня ты девушка, которая считает, что одна семья на всю жизнь, я уважаю тебя за это, замужем за программистом, если он не говноед, не быдло и не чсвшный мудак, то это не так уж плохо, лучше чем с барыгой жить. Я думаю, тебе тут не место. Бросай эту помойку, или используй ее как мусорник. Мой тебе совет. Друзей тут найти шанс еще меньший, чем ирл, поверь.

Мимо жируха, яойщица, неудачница не шлюха

Вск 14 Июл 2013 14:54:01
>>51639544
что делать очень ломкие. моя мать умерла в раннем детстве а тетка говорила что ногти не круто. Боюсь отращивать скажут что я быдло и шлюха

Вск 14 Июл 2013 14:54:12
>>51638719
1.
>Живу с родителями мужа
>платим ипотеку.
Я нихуя не понимаю.

2.
Насчёт рук. У тебя случайно родители не алкаши-наркоманы ? Или это уже общие черты генетического вырождения ?

Вск 14 Июл 2013 14:54:25
>>51639674
Уебывай, шлюха.

Вск 14 Июл 2013 14:54:37
>>51638719
Няша, не обращай внимания на хейтеров - девственников.
У тебя оче милая ручка. Вот тебе картинка для поднятия настроения, надеюсь у тебя с мужем будут такие же милые детки.

Вск 14 Июл 2013 14:55:05
>>51638719

хуй простой

Вск 14 Июл 2013 14:55:27
>>51639582
Мы давно знакомы. Очень давно. Уже 8 лет знакомы.

Вск 14 Июл 2013 14:55:33
>>51638719
>Кто я для тебя двощ?
Атеншнвхора

Вск 14 Июл 2013 14:55:41
>>51639740
Глупый аноним сердится, но мне это нравится же.

Вск 14 Июл 2013 14:55:44
>>51639582
Соси, я вышла замуж в 18, 6 лет назад, счастливы и довольны друг другом. Стереотип про РАННИЕ БРАКИ РАЗВЕДЕТЕСЬ ЧЕРЕЗ ГОД КО КО КО затолкай себе в анус
Не-ОП-тян

Вск 14 Июл 2013 14:55:51
ДВОЩ ТЫ НЕУДАЧНИК ДВОЩ
>>51639725
Добавлю, что руки у тебя вполне няшные, а пишут про маникюр или курицы завидующие или унылые блядки, повышающие себе самооценку, за счет этого унылого форса.

Вск 14 Июл 2013 14:56:03
>>51639737
>Или это уже общие черты генетического вырождения ?
This.

Вск 14 Июл 2013 14:56:21
>>51639661
муж не сидит здесь

Вск 14 Июл 2013 14:57:06
>>51639810
Ух ты, тянки тоже бывают пиздолисами. Вы просто две обиженные на жизнь неудачницы, прям как основной /b/иомусор этой борды.

Вск 14 Июл 2013 14:57:29
Лена, прекрати пожалуйста.

Вск 14 Июл 2013 14:57:37
>>51639798
Двачую адеквата

Вск 14 Июл 2013 14:57:44
>Мужики которые уверены в себе мне не нравяться
Это ты так говоришь. Вся шутка в том, что ты радостью села бы на член Ашота. И заметь я не утверждаю, что ты врешь... Просто то, что ты хочешь чтобы тебе нравилось и то что тебе нравится в действительности разные вещи...

Вск 14 Июл 2013 14:57:57
>>51639805
Ты вообще ахуевшая, блядь, 18 лет. Залетела, что ли? По синьке без гандона ебались?
Короче, надеюсь, мужья у вас обеих квартиры отсудят.

Вск 14 Июл 2013 14:58:08
>>51639595
Третьего не дано.

Вообще все бабы здесь, что пишут без супа (кроме зеленых)- дуры полные. Сделать фото сисек с супом - дело пяти минут. И с ней даже поразговаривают нормально после этого полчаса. Но они не хотят в суп, они хотят "я девочка, пруфов не будет".

Лол, блядь. Воистину - нет границ человеческой глупости, а двач - "безпонтовый чат" для девочек.

Вск 14 Июл 2013 14:58:19
Тянки бывают разные, но тебе , наверное, этого никогда не узнать, быдло. НЯ!

Вск 14 Июл 2013 14:58:52
>>51638719
>социопат
трупы на балконе под клеёнкой хранит?

Вск 14 Июл 2013 14:58:53
>>51639614
>Пиздолиз же.
Но можно быть пиздолисом и не сидеть Вконтактике.

Вск 14 Июл 2013 14:59:10
>>51638719
Не пост, а целая клоака стереотипов. Книгоеб, ага. По грамотности и поверхностным суждениям очень заметно.

Вск 14 Июл 2013 14:59:24
>>51638775
Дрочер-теоретик, любят не за руки. Тебе на внешность вообще похуй будет.

Вск 14 Июл 2013 14:59:26
>>51639902
Нет, по любви, да, и такое бывает, антош. Вместе уже оче долго, а чувства как в первый год.

Вск 14 Июл 2013 14:59:30
>>51639909
ТОЛСТО, ЗЕЛЕНО!

Вск 14 Июл 2013 14:59:37
>>51639725
>не шлюха
Ну зачем же врать?

Вск 14 Июл 2013 14:59:54
>>51639614
>Обоснуй.
Ты даже толком не можешь обосновать, завсегдатай ли я ВК, а сам просишь обоснования. Ты какой-то туповатый.

Вск 14 Июл 2013 15:00:14
>>51638719
ПОШЛА НАХУЙ, ШЛЮХА!

Вск 14 Июл 2013 15:00:27
>>51639909
Так уж получилось, что в современном ёбществе сиськи считаются интимной зоной. И так фотографировать их "как-то неприлично". Примерно как анону фотографировать свой стоячий хуй и выкладывать во Вконтакте.

Вск 14 Июл 2013 15:00:34
>>51638719
Как-то похуй.

Вск 14 Июл 2013 15:00:47
>>51639891
с чего вдруг? а как-же главное чтобы человек любил тебя всю жизнь? Ашотов на колбасу, немного расизма не помешает. Как ты можешь писать такое про секс с животными?

Вск 14 Июл 2013 15:01:02
>>51639939
Во фтористоводородной кислоте.

Вск 14 Июл 2013 15:01:08
>>51639909
Ты думаешь, что самцы имеют на этом форуме власть, но тебе только кажется же. Умная тян не опустится до разговора с тем, кто станет общаться только после супа же. У нас есть гордость, тем более, многие понимают, что с нами выгоднее общаться нормально же.

Вск 14 Июл 2013 15:01:24
ДВОЩ ТЫ НЕУДАЧНИК ДВОЩ
>>51639902
А я отсудила у своего битарда пол жизни и самооценку, ХА ХА!

покормил

Вск 14 Июл 2013 15:01:39
ЛОЛ, блять, нацепил мамкины кольца и разводит летнего анона.

Вск 14 Июл 2013 15:02:28
>>51639523
Она умерла, но при чём тут мать? Считаешь, у меня нет причин презирать ОПа-чмошника?

Вск 14 Июл 2013 15:02:50
>>51638719
для меня овуляшка, для двоща - опущенка

Вск 14 Июл 2013 15:03:03
>>51640018
Сиськи. Не еблище и табличку с фамилией. Не паспорт и не ссылку на вк с НОСТОЯЩЕМ именем. Сиськи. Ёбонрот, убери родинки если такое палево.

у меня баргузин от этой блядины

Вск 14 Июл 2013 15:03:30
Сажа с крыльями
@
пиздуйте в сок

Вск 14 Июл 2013 15:03:42
ДВОЩ ТЫ НЕУДАЧНИК ДВОЩ
>>51639982
Про твою мать не совру, ато. Это ты сын шлюхи и бандита, а я святая девственница.

Вск 14 Июл 2013 15:03:48
>>51638719
>не нравяться
Безграмотное великовозрастное быдло.

Вск 14 Июл 2013 15:03:55
>>51638719
Судя по этой руке у тебя все признаки быдла на лицо.
Пролетариат, блеать.

Вск 14 Июл 2013 15:04:07
>>51640064
>У нас есть гордость
Гордость хороша лишь в меру.

Вск 14 Июл 2013 15:04:46
>>51639993
Историю барузера показывай, пидор.

Вск 14 Июл 2013 15:04:51
>>51640064
>Как-будто ты будешь думать головой, а не...

Вск 14 Июл 2013 15:04:59
>>51640181
>а я святая девственница.
Насмешил, содомит.

Вск 14 Июл 2013 15:05:03
>>51640185
Ты что с мамой поругался?

Вск 14 Июл 2013 15:05:09
>>51638719
Очевидная толстота.

Вск 14 Июл 2013 15:05:12
>>51638719
Пидор.

Вск 14 Июл 2013 15:05:27
ДВОЩ ТЫ НЕУДАЧНИК ДВОЩ
ДВОЩ, ТЕБЯ ОПУСТИЛИ ТЯНКИ, ДВОЩ. СТЫДНО БЫТЬ ТОБОЙ, ДВОЩ.

Вск 14 Июл 2013 15:05:29
>>51640196
Нет, баловать злых анонимов, для которых все мы шлюхи, умная тян не станет.

Вск 14 Июл 2013 15:06:37
>>51640267
Умная тян понимает, что мы все шлюхи только для идиотов и обиженок. Ты к умным, похоже, не относишься.
мимотян

Вск 14 Июл 2013 15:07:05
http://vocaroo.com/i/s1rPOvhqjQM0

Вск 14 Июл 2013 15:07:40
>>51640324
Внезапно, тут собрались идиоты и обиженки. Это же летний /b/.

Вск 14 Июл 2013 15:08:19
>>51640324
А ты просто говно, сегодня ты шлюха, а завтра тебя продаст сутенер, тупая ты блядина. Опускайся, они именно этого от тебя и требуют. Поддавайся им, слабая дурилка картонная.

Вск 14 Июл 2013 15:09:21
>>51640324
мимошлюха фикс

Вск 14 Июл 2013 15:09:29
>>51640386
>идиоты и обиженки.
А когда было по другому, лол?

Вск 14 Июл 2013 15:09:43
Что за хуйня тут происходит? Уже бабы друг другу расписывают за "как надо". Пиздец тред ушел.

Вск 14 Июл 2013 15:09:48
Ты няша. Честно. Я тоже ненавижу общество. Счастья вам с мужем.

Вск 14 Июл 2013 15:09:59
>>51640462
Зачем вы отвечаете мимокрокодилу, ньюфажеки?

Вск 14 Июл 2013 15:10:05
У меня даже печень заболела от количества жира итт.

Вск 14 Июл 2013 15:10:21
>>51638719
Честно говоря, сударыня, вы для меня ни кем не являетесь. Ваша сексуальная жизнь и источник доходов меня никак не совокупляет.

Вск 14 Июл 2013 15:10:24
Интелекшуали супиниор репортинг ин
>>51638719
>кто я для тебя?
Ну давай посмотрим.
>Нет заглавной буквы
Типичное для тян распиздяйство, отсутствие перфекционизма.
>Считаю общество тупым и потреблядским
Ведомая, без критического мышления.
>книгоеб
Завышенное самомнение, ваннабиинтелектуал
>Социопат
Само- и просто обманщица, синдром ни такой как фсе, потребность в собственной уникальности. Психологически не сформировавшаяся личность.
>Замужем
Энд йет эгейн ведомая, иррациональная, нелогичная.
>Живу с родителями мужа, которые не нравятся
Слабовольная.
>Не нравятся уверенные в себе мужчины
Классическая омега.

Итого. Для меня ты очередная битардка-нормалфажка с завышенным чсв. Как и у всех интеллектуально посредственных людей голова забита предрассудками, шаблонами, никакой твоей заслуги в том, что эти шаблоны оказались примерно соответствующими действительности, нет. Сейчас начнутся передергивания, переводы стрелок и охуительные остроты в исполнении быдла с подгоревшей сракой.

Вск 14 Июл 2013 15:11:02
>>51639803
Я не сержусь, я предлагаю тебе пойти нахуй

Вск 14 Июл 2013 15:11:05
>>51640324
Два чаю это тян.
Мимо девственник

Вск 14 Июл 2013 15:11:11
ДВОЩ ТЫ НЕУДАЧНИК ДВОЩ
>>51640479
А мне норм.

Ахахахахаха!

Вск 14 Июл 2013 15:11:12
>>51640418
Вот это фейерверк. Для тебя, видимо, кроме "ГОРДОСТЬ ГОРДОСТЬ ЯГОРДАЯ" и подстилки под мужчину ничего не существует. И это существо ещё меня шлюхой обзывает. Вот из-за такой грязи, как ты, нас массово и считают идиотками.

Вск 14 Июл 2013 15:11:20
>>51640467
Говорят, на Том Двоще, до первого вайпа.

Вск 14 Июл 2013 15:11:24
>>51640086
двачую этого Шерлока

Вск 14 Июл 2013 15:11:36
>>51640512
Анус себе переведи, пёс.

Вск 14 Июл 2013 15:11:47
>>51638719
Пиздец ты ублюдина.

Вск 14 Июл 2013 15:11:50
>>51639957
Двачую

Вск 14 Июл 2013 15:12:46
>>51640386
Просчиталась слегка. Хотя как слегка.

Вск 14 Июл 2013 15:13:27
ДВОЩ ТЫ НЕУДАЧНИК ДВОЩ
>>51640548
Не тебе судить, что для меня. Для тебя все едино, хоть шлюхой тебя назови. Подстилка ты, потому, что подстилаещся под окружение. Фи. Из-за таких как ты, женщин считают слабовольными хуилами, тупорылая самка бабуина.

Вск 14 Июл 2013 15:13:27
>>51640633
Лол :3

Вск 14 Июл 2013 15:13:43
>>51638719
>Мужики которые уверены в себе мне не нравяться вообще ощущение что они на себя моляться
Да ладно.
Альфач-кун.

Вск 14 Июл 2013 15:14:00
>>51638719
>считаю общество тупым и потреблядским.
>платим ипотеку.
Свалила нахуй, потреблядь тупорылая.

Вск 14 Июл 2013 15:14:08
>Мужики которые уверены в себе мне не нравяться
За такие ошибки нужно отправлять обратно на переобучение.

Вск 14 Июл 2013 15:14:11
>>51638719
Ты некрасивая скорее всего, к сожалению. Или красивая?

Вск 14 Июл 2013 15:14:51
>>51638719
Никто, дно, аттеншнвхора, рак.

Вск 14 Июл 2013 15:15:10
>>51640018
Сравнила современное общество и вконтакте с харкачом. Тебя не просят деанонимизироваться. Ты просто должна исполнять правила этого места для лиц женского пола, иначе ты здесь как пятое колесо в телеге. Заблудшая овечка. Назвалась грибом - полезай в куш, а нет? - так не верещи со старта, что "ты женщина и требушь к себе уважения".

И кстати про интимные зоны. В Нью-Йорке всем женщинам разрешили ходить топ-лесс, когда им этого пожелается.

Сажи тебе, глупая женщина

Вск 14 Июл 2013 15:15:13
>>51640633
Схороняю.

Вск 14 Июл 2013 15:15:28
>>51640668
Два чаю. Женщина может говорить что угодно, но мы то знаем что на самом деле.

Вск 14 Июл 2013 15:15:47
>>51640659
а кому вы нахуй другими-то нужны. Сильная личность, верх морали. Шла бы ты в пизду такая замечательная. Многовато о себе думаешь еще.

Вск 14 Июл 2013 15:16:31
>>51638719
>Замужем
>социопат
Какая интересная шлюха. А муж твой наверное социофоб?

Вск 14 Июл 2013 15:16:50
>>51640512
Мне тебя жаль...

Вск 14 Июл 2013 15:17:10
>>51640512
ок
советы для баб омег, без описания внешности и мужиков?

Вск 14 Июл 2013 15:17:35
>>51640742
На твоем пике, видно как мужское ничтожество стремится хоть в чем-то быть схожим с богинями, которые рождают жизнь. А ты лишь можешь ее топтать. Тебе не место в мире любви, ты будешь вечно гнить в аду.

Вск 14 Июл 2013 15:18:34
>>51638719
Восприимчивая, рассудительнаядаже слишком, склонна идеализировать других, отстранённаякак мы уже поняли из ОП-поста
Низкая самооценка, в социуме надеваешь маску, боишься, что все узнают какая ты есть.
Попал?

Вск 14 Июл 2013 15:18:42
>>51640742
Таких правил нет, их выдумали себе местные анонимы и думают, что кому-то на них не насрать. Никогда не буду общаться с тянкой, которая опустилась до того, чтобы показать им сиськи, потому что ублажать этих существ - всё равно, что ублажать свиней. Вы не весь двач. Вы жалкая кучка самых бесполезных его представителей. Рак.
мимокун

Вск 14 Июл 2013 15:18:46
>>51640668
ну мой муж будет со мной до старости а такие как вы меняют баб, это разумно

Вск 14 Июл 2013 15:18:51
>>51638719
Отвратительные руки.

Вск 14 Июл 2013 15:18:59
>>51640852
>которые рождают жизнь
а её в тебя осминог в бассейне через глаз помещает, ога?

тьфу, блядь.

Вск 14 Июл 2013 15:19:01
>>51640512
Чаю этому господину.

Вск 14 Июл 2013 15:19:37
>>51640770
Зато у меня семья и карьера, а у тебя сутенер, рабство и личинка, тупая ты неудачница.

Вск 14 Июл 2013 15:19:50
>>51640659
>подстилаещся под окружение
Никогда сиськи не пилила, я вообще редко захожу на борды и из тянача вылезаю. И не из гордости, как некоторые тут. Воля у меня посильнее чем у многих парней, поэтому я до сих пор одна. Впрочем, тут разговор не обо мне.
Что плывущий по течению, что плывущий против течения зависит от направления этого самого течения, так что протест против системы это и есть часть системы. Свободный от системы человек плывёт туда, куда ему надо, не взирая на то, куда течёт вода. Ты плывёшь, как тебе кажется, против течения, на деле же, ты такая же шлюха, только неудовлетворённая. Мерзко быть тобой.
не-так-уж-и-мимо-тян

Вск 14 Июл 2013 15:20:12
>>51640797
угадал

Вск 14 Июл 2013 15:20:35
>>51640904
Горжусь тобой.

Вск 14 Июл 2013 15:20:39
>>51640018
Нахуй тогда было говорить, что ты не человек? Как будто то не знала чем это закончится...

Вск 14 Июл 2013 15:20:42
>>51638719
>кто я для тебя?
Шлюха.
Было уже, да?

Вск 14 Июл 2013 15:21:32
>>51640512
Перфекционизм для пидарасов и долбоёбов, им нельзя гордиться, остальное, по идее, верно.

Вск 14 Июл 2013 15:21:39
>>51640900
Не совсем. Почти всегда при близких знакомствах меня обижают или тупят.

Вск 14 Июл 2013 15:21:44
>>51640742
Мне неинтересны ваши правила. И прогнать вы меня не в силах. Дальше разберёшься, что делать.
не-так-уж-и-мимо-тян

Вск 14 Июл 2013 15:21:50
>>51640910
Зачем тебе этот омежка до самой старости? Ты не самодостаточна? Или думаешь, что ты ему что-то должна?

Вск 14 Июл 2013 15:22:11
>>51640958
>И не из гордости, как некоторые тут. Воля у меня посильнее чем у многих парней, поэтому я до сих пор одна.

Поссал тебе в рот.

Вск 14 Июл 2013 15:22:43
>>51638719
Тупая пизда вниманиеблядская. Биторду срать на мнение других людей и общества. ПЛАТЯТ они, сука опотеку. Программист твой платит, а ты, пизда, УЧИШЬСЯ. Разделяй, тварь, понятия. Он платит. За твою жопу.

Вск 14 Июл 2013 15:23:01
>>51641034
А что я не так сказал? Представила, что должны относиться так, а они тебя обижают. Скинь фото ладони с другой стороны, скажу больше.

Вск 14 Июл 2013 15:23:32
>>51641029
Перфекционизм для тех, кто не хочет жить в дерьме. Они, по-твоему, пидорасы и долбоёбы. Ну так и живи в дерьме, натурал-интеллектуал, не мешай только другим из него выкарабкиваться.

Вск 14 Июл 2013 15:23:35
>>51640852
Я вас богинь насмотрелся за свою жизнь сполна. Провинциальные принцессы, мещанские королевы... Но речь не об этом.

Ты вообще умеешь по существу вопроса отвечать? Где суп с сиськами в тян-треде? Что ты здесь забыла, зеленообразное-безпруфовое?

Сажи тебе, посылательница в ад, хранительница мира любви

Вск 14 Июл 2013 15:24:11
>кто я для тебя?
>социопат
Выбери одно.

А на первый вопрос могу ответить, что ты для меня позорно безграмотная овца:
>не нравяться
В 23 года так писать - это уже пиздец. Ты заслуживаешь ещё худшей жилищной ситуации, тупая быдлятина.

Вск 14 Июл 2013 15:24:22
>>51641065
Только себя обмочил.

Вск 14 Июл 2013 15:24:25
>>51640910
Если это ОП написала, то умница, это действительно так

Вск 14 Июл 2013 15:24:43
>>51639737
Отдельное жилье же. Надеюсь когданибудь мы съедем от его тупых родаков.

Вск 14 Июл 2013 15:25:47
>>51641135
Ты слеп. А мир твой прогнил. Сажу засунь себе в анус, ня.


Вск 14 Июл 2013 15:26:02
>>51638719
Тян не нужны. Ты шлюха. Ко-ко-ко.

Вск 14 Июл 2013 15:26:31
>>51641226
Лол.

Вск 14 Июл 2013 15:27:30
>>51641164
Да это оп. Всякие успешные мужики баб как перчатки меняют- нахуй нужно. Почему замужем? Всегда можно поговорить, раньше дружили.

Вск 14 Июл 2013 15:27:42
>>51638719
Из твоего набора слов могу сказать что УБЁБЫВАЙ СУКА ОТСЮДА

Вск 14 Июл 2013 15:27:57
>>51641130
Смотрите, кто закукарекал. Конечно, есть только два абсолюта, перфекция и дерьмо. Ты понимаешь, что перфекционизм это невротическое отклонение? Ты, может и не живёшь в говне, но говно живёт в тебе, в твоей голове, поэтому у тебя всего две крайности а про мир между ними ты нихрена не слышал.
Пиздуй к психологу, он расскажет тебе про охуительную палитру серых цветов, пиздуй, пока не поздно. Хотя, если тебе больше 20ти, то уже скорей всего поздно, даже если тебя вылечат ты не сможешь принять этого и покончишь с собой из-за враждённой слабости духа.

Вск 14 Июл 2013 15:29:22
>>51641154
Не важно чего я заслуживаю.
Куда девается грамотность?

Вск 14 Июл 2013 15:29:44
>>51641284
Не успешные, а наглые и красивые. При условии, если это им вообще нужно, кто-то моногамен, кто-то полигамен.

Вск 14 Июл 2013 15:30:27
>>51641050
Я не самодостаточна. Мне важно мнение моего мужа.

Вск 14 Июл 2013 15:30:30
Уебывай отсюда и ногти подстриги.

Вск 14 Июл 2013 15:30:31
>>51641311
>враждённой
Это отвратительно.

Вск 14 Июл 2013 15:30:33
>>51638719

ты это серьезно? пришла спрашивать мнение о себе в /b?
Лучше уйди обратно.

Вск 14 Июл 2013 15:30:36
>>51639399
>МимоСиськоёб
Поправил.

Вск 14 Июл 2013 15:30:50
>>51641164
думаю, стоит альфа-куну к ней подкатить, так сразу все её принципы улетучатся.

Вск 14 Июл 2013 15:32:27
>>51641407
А ему твое - нет. В идеале. Когда ты станешь не выгодна, он тебя бросит. Возможно, не сразу, потому что есть сказки про любовь, мораль, кококо, всё такое. Но обратный отсчет будет запущен.

Вск 14 Июл 2013 15:32:38
>>51638719
Тупая шлюха

Вск 14 Июл 2013 15:32:44
>>51641407
Да не слушай ты этих уёбком, если ты будешь любить мужа по-настоящему, будет всё у тебя хорошо.

Вск 14 Июл 2013 15:32:50
>>51639071

как так? одновременно работает и там и там?

Вск 14 Июл 2013 15:33:17
>>51641410
ПАРАМ-ПАРАМ-ПАМ! ПАМ!

Вск 14 Июл 2013 15:34:32
>>51641093
Хорошо. Я учусь тоже на программиста. И с удовольствием буду 80% своей зарплаты в ипотеку вкладывать, чтобы быстрей заплатить. Мы семья, я тоже должна помогать мужу.
Я никуда не хожу и ношу вещи пока не развалятся, питаюсь булками и замороженными овощами, как думаешь почему?потому что понимаю что нам непросто, я люблю мужа

Вск 14 Июл 2013 15:34:33
>>51641481
невыгодна, конечно же.
фикс

Вск 14 Июл 2013 15:34:40
Время снимка: 2013:07:11 14:18:58 (воскресенье дома - социопатка)
Время поста: 2013:07:11 14:29:27 (10 минут 29 секунд пилила свой жалкий пост - слоупок)
Часовой пояс: ДС/ДС2 ?
Модель фотоаппарата: SONY DSC-W100 (нищеёбка)
образец почерка: (корявые загогулины)
Возраст, рост, вес: 23/175/56.6 (уверен - рост меньше, а вес больше)
Профессия мужа: программист (индус, в лучшем случае китаец)
Занятия: все еще учусь (тупая)
Вывод: аттеншенвхора

Вск 14 Июл 2013 15:35:54
>>51638719
> Кто я для тебя двощ?
Да мне насрать.


Вск 14 Июл 2013 15:35:56
>>51640904
Будто фото сисек-писек мимотянов - это ублажение для анона? Лол, блядь. Ты не понимаешь суть /b/, илитный и полезный представитель всего двача.

Я горжусь тобой. Ты - настоящий мимокун

Вск 14 Июл 2013 15:37:09
>>51641554
>Я учусь тоже на программиста.
Скажите, что это не зеленый тролль.
Ни одна пизда из моего бывшего курса программистом не стала, верх возможностей - ручное тестирование, которое под силу даже обезьянам.

Вск 14 Июл 2013 15:38:34
>>51641625
>суть /b/
>илитный
>сисек-писек мимотянов

Вск 14 Июл 2013 15:38:37
>>51641512
>New Text Document
MMMAXIMUM GOVNOED

Вск 14 Июл 2013 15:38:55
>>51641512
Что же, я попалась. Молодец. Я, однако, не "нивелировала ценность твоего поста", а без задней мысли выразила экспрессивную оценку этой ошибки. Теперь по существу.
Перфекционизм есть стремление к совершенству, стремление постоянно улучшать достигнутое. Каким образом это есть плохо, ты мне объясни? Те, у кого подобного стремления нет, как правило, живут в дерьме, или у мужей на шее, что суть другой сорт того же дерьма, по крайней мере, я только таких и видела. Каким образом это может быть хорошо? Это же суть потреблядство и разложение.

Вск 14 Июл 2013 15:39:37
>>51638719
А суп протух,зеленый.Троечку и я нарисовать могу

Вск 14 Июл 2013 15:40:10
Полигамные самки разкукарекались. Сагану, на всякий пожарный.

Вск 14 Июл 2013 15:40:22
>>51638719
Ты осне высокая для меня, больше нихуя не скажу.
176-кун. НУ ПОЧЕМУ Я НЕ 185, ПОЧЕМУ, ГОСПОДИ, БОЖЕ, ЗА ЧТО!?

Вск 14 Июл 2013 15:41:51
>>51641667
Программированию можно научить и обехьяну. Особого интеллектуального труда там не нужно.
Мимофилософ

Вск 14 Июл 2013 15:43:05
>>51641625
Поясняю. Раками к тян применяются двойные стандарты, а двойные стандарты - вещь унизительная. Никто не заставляет куна доказывать свою половую принадлежность. Но раки, повторюсь, не весь двач. Мне, например, похуй, какого пола мой собеседник. А что о себе думает рак с сутью /b/ в голове, мне насрать.

Вск 14 Июл 2013 15:43:10
>>51641561
У меня нет на компе переходника для micro-usb, через второй ноут доставала фото.
Муж русский, НИИ.
Учусь второй раз в техническом вузе, оценки 4-5. Наверно я туповата раз сразу не вышло.

Вск 14 Июл 2013 15:43:14
>>51638719
Я жду сисек!

Вск 14 Июл 2013 15:43:16
>>51641858
Разумеется, философу виднее. А я вот с точки зрения математика скажу, что философия - переливание из пустого в порожнее, спекуляции и вообще не представляет научной ценности.

Вск 14 Июл 2013 15:43:20
>>51641725
Всё? Много фоток с раками на компе держишь, илитарный ты наш?

Вск 14 Июл 2013 15:44:47
>>51641919
БАААМПА

Вск 14 Июл 2013 15:44:50
>>51641736
Саморазвитие - удел слабаков. Сильные люди выбирают саморазрушение.

Вск 14 Июл 2013 15:44:59
>>51641093
То есть вместо того, чтобы заработать, блядь, хотя бы сраных 5 тысяч себе на жратву (те же булки с овощами) и шмотки по 3 часа в неделю, чтобы не обременять мужа хотя бы этими тратами, ты предпочитаешь УЧИТЬСЯ? Почему мизерную по вкладу сил и требованиям, соответственно, оплате, хотя бы не найти работу? Ну что мешает? Лень? Хоть летом подработай, бляха-муха.

Вск 14 Июл 2013 15:45:36
>>51641965
Почему ты всё ещё жив? Недостаточно сильный?

Вск 14 Июл 2013 15:45:53
>>51641965
С какого это перепугу сильные люди будут выбирать более лёгкий путь?
приятного аппетита

Вск 14 Июл 2013 15:46:02
>>51641914
Философия - мать наук и главная наука.

Вск 14 Июл 2013 15:46:03
>>51641910
Съеби из треда, сиськофаг сраный.

Вск 14 Июл 2013 15:46:01
>>51641965
аазах, борецкий клуб типа, тоже смотрел, никому не расказывайте о боецком клубе короче)) класный фильм.

Вск 14 Июл 2013 15:46:50
>>51642028
Что-то не помню там такого.

Вск 14 Июл 2013 15:47:10
почему до сих пор никто вайпалку не включил и тред живой?
зеленый школьник нацепил колец, дневной повелся
сосач такой сосач

Вск 14 Июл 2013 15:47:13
>>51641736
Перфекционизм != стремление к развитию.
Перфекционизм = психологическое расстройство, одержимость.
Стремление к развитию = отличная четра характера, толкающая человечество вперёд.
Ты просто не знала определения перфекционизма. Суть в том, что некоторые вещи не могут быть идеальны, ибо идеальность зачастую субъективна и относится к человеческому восприятию. Что хорошо(идеально) одному плохо другому. Стремление к совершенству во всём и всегда гарантированно нанесёт вред окружающим тебя людям, поэтому перфекционизм - это психологическое отклонение.

Вск 14 Июл 2013 15:47:14
>>51642028
>борецкий

Вск 14 Июл 2013 15:47:39
>>51641667
Ну как тебе сказать, смотря что программировать. Хочу писать в основном на С. И да, я училась в 2 технических вузах(в одном продолжаю учиться) и я не видела ни одной девушки которая писала бы программы лучше чем я.

Вск 14 Июл 2013 15:48:26
http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9F%D0%B5%D1%80%D1%84%D0%B5%D0%BA%D1%86%D0%B8%D0%BE%D0%BD%D0%B8%D0%B7%D0%BC_%28%D0%BF%D1%81%D0%B8%D1%85%D0%BE%D0%BB%D0%BE%D0%B3%D0%B8%D1%8F%29
Сказано достаточно.

Вск 14 Июл 2013 15:48:29
>>51642023
А метафизика там не нужна, например.
Все остальные науки уже отдельно существуют.





Вск 14 Июл 2013 15:48:45
>>51642083
Не ломай кормушку, лучше покормись здесь сам.

Вск 14 Июл 2013 15:49:07
>>51642087
Да ты охуела присваивать переменным новые значения!
Куда знак равенства потеряла, уёба?

Вск 14 Июл 2013 15:49:29
>>51638719
>я тян
>Кто я для тебя двощ?
Шлюха.

Вск 14 Июл 2013 15:50:24
>>51638719

Саге тупой пизде.

Вск 14 Июл 2013 15:51:02
>>51642150
>(философия)
Сразу нахуй.
>(психология)
>Описание явления
>Страдающие данным расстройством
Ну да, для википедии, вполне достаточно.

Вск 14 Июл 2013 15:51:02
>>51642182
C#-обезьяна зауукала.

Вск 14 Июл 2013 15:51:14
>>51641972
Здоровье хреновое. Очное дневное образование. Зелененький

Вск 14 Июл 2013 15:51:14
>>51642199
Два чая. Прописные истины же!

Вск 14 Июл 2013 15:51:17
>>51642004
Я много пью, курю и собираюсь пробовать спиды. Занимаюсь экстремальными видами спорта, ебусь с тнями на вписках и тусах, хожу на митинги, где дерусь с псами режима, нацистами и прочим отреб Live fast die young.

Вск 14 Июл 2013 15:51:46
>>51641029
Обе границы перфекционизма фатальны. Верхняя - иррациональной потугой организоватт и упорядочить вообще все, нижняя - дегенерацией, типичным для быдла отсутствием развития. Причем, нижняя куда хуже, без перфекционизма ты бы сейчас не кукарекал на дваче, а жрал сырое мясо. С гипертрофированным перфекционизмом же возможно мы уже колонизировали Марс бы, хотя это еще дискасс мэттер.

Вск 14 Июл 2013 15:52:36
>>51642273
Наркоман?

Вск 14 Июл 2013 15:52:56
>>51642272
Споришь как демагог.
>Перфекционизм в психологии, убеждение, что наилучшего результата можно (или нужно) достичь.
>Может быть как [нормальнойk характеристикой личности, так и невротическим психическим отклонением.
Я не говорю о болезни. Что угодно может стать болезнью, если этого будет сверх меры.

Вск 14 Июл 2013 15:53:20
>>51641904
Двачую этого, адеквата. Заебал этот рак на борде. Девушки устали уже морально от этих двойных стандартов. Выгнать бы этот скам к чертовой матери. Тогда можно было бы ввести нормальную регистрацию на сайте с анкетами и аватарами. Ну вот, если мне нравится пост, почему я не могу его лайкнуть?!! Хорошие треды бы тогда не тонули, их бы подымали вверх лайки. Люди бы нормальные подтянулись. Общение бы приобрело новые формы. Девушки свободно бы вздохнули - не нужно унижаться перед свиньями, показывая грудь.

Ты - молодец, парень. Знай ты здесь не один такой.

мимотян пруфов не будет

Вск 14 Июл 2013 15:53:23
>>51642309
Экспедиция на Марс в 2020.

Вск 14 Июл 2013 15:53:23
>>51642182
Я не тян, и на погромирование похуй, изучал поверхностно лет пять назад.

Вск 14 Июл 2013 15:53:31
>>51640833
Научись строить предложения, прежде чем постить, шлюха.

Вск 14 Июл 2013 15:54:32
>>51642346
В обычной речи для сравнения необязательно использовать "==".

Вск 14 Июл 2013 15:54:40
>>51642165

и то верно, спасибо анон

Вск 14 Июл 2013 15:54:55
>>51642385
Слишком жырно.

Вск 14 Июл 2013 15:55:21
>>51642385
>Двачую этого, адеквата
Просто бесит, извини уж, сис.

Вск 14 Июл 2013 15:56:28
>>51642385
Лол. Двачеребенок думает, что ракование - такая же неотъемлемая часть двача, как анонимность.

Вск 14 Июл 2013 15:56:40
>>51642272
Философия? Ты слишком узколобый для понимания философии.

Вск 14 Июл 2013 15:56:51
>>51642385
Анонимные имиджборды с лайкамии анкетами?

Вск 14 Июл 2013 15:59:21
>>51642574
Ага.
ФИО: Информация скрыта
Пол: [ ]кун [x]тян
Дата рождения: Информация скрыта
О себе: Информация скрыта
И "TITS or GTFO" на всю доску.

Вск 14 Июл 2013 16:00:00
>>51642385
Мне нравится эта шлюха. Расскажи о своем детстве.

Вск 14 Июл 2013 16:00:13
>>51642700
>И "TITS or GTFO" на всю доску.
NAHOOJ

Вск 14 Июл 2013 16:00:40
>>51642363
Заметь [нормальнойk в унизительных ковычках, потому что это вообще не может считаться оценочным показателем. Я не стал прибегать к доводам, что википедия это вообще сраная шутка а не довод в спорах именно по этой причине - помесь страха кого-то оскорбить/высказать свою точку зрения/быть точным с научной точки зрения. Неправильно это, такой коктейль из человеческих эмоций и желаний в спорах как аргумент использовать.
тлдр: ковычки указывают на несерьёзность, перфекционизм - отклонение.

Вск 14 Июл 2013 16:04:04
>>51638719
Годная, одобряю. В спину не плюну, в помощи не откажу.

Вск 14 Июл 2013 16:04:58
>>51642309
С гипертрофированным перфекционизмом хуй бы куда улетели и хуй бы кто был лётчиком испытателем, ибо никто с уверенностью бы не мог сказать, что пилот выживет и пилот послал бы всех нахер.
Именно стремление к развитию без излишнего стремления к перфекции отправило людей на луну, потому что все те программы не были идеальны, это были сраные картонные коробки с проводами, и теперь, не имея не то что идеальной, а вообще никакой программы по отправке людей на луну мы летим на марс. Потому что перфекционистов не пускают в космические программы, их лечат, пока они не примут пару простейших истин о жизни.

Вск 14 Июл 2013 16:05:20
>>51638719
Давно на бордах? Олдфаг или зеленая еще?

Вск 14 Июл 2013 16:05:36
>>51642561
Философия это не философия, философ.

Вск 14 Июл 2013 16:06:43
Боже, что же блядский мдк наделал. Быдла уже столько же, сколько на плеграунде. Рака мозга вам всем, дауны. Иронию элементарную не понимают.

Вск 14 Июл 2013 16:07:08
>>51638719
> Живу с родителями мужа
> платим ипотеку
WAT

Вск 14 Июл 2013 16:07:33
>>51642775
Всё проще. Кавычки стоят, так как само понятие "нормальности" в психологии довольно расплывчато, да ещё и по одному только перфекционизму судить о "нормальности" нельзя. Перфекционизм является признаком сенситивной акцентуации, а это - вариант нормы, например. А ещё он является признаком обсессивно-компульсивного расстройства, что нормой никак не является.
Думаю, на этом примере видно, что перфекционизм "ненормальность" никак не определяет.

Вск 14 Июл 2013 16:07:49
>>51643091
Котлован не достроился.

Вск 14 Июл 2013 16:07:52
>>51638719
>социопат
Еще одна тупая блядина нитакаякакфсе, иди погугли что это слово значит.

Вск 14 Июл 2013 16:08:14
>>51638719
Богиня, однозначно. Но грамматика хромает.
Тни не нужны.

мимоомежка

Вск 14 Июл 2013 16:10:20
>>51642742
Я только сейчас родилась, в этом треде. Умный кун выше все обьяснил про рак и двойные стандарты и суть /б/, и что ему пофиг какого пола или цвета собеседник и это вдруг изменило меня. Пруфы ведь тоже уже никому ненужны, поэтому я решил стать мимотян. Детство последние полчаса было трудным, взрослые серьезные разговоры, но никто меня не попросил пруфов и это очень радует, ведь в интернете никто не знает, что ты кот. А фоткать свою лапу с кольцом на когте и супом я не буду


мимотян

Вск 14 Июл 2013 16:11:07
>>51643116
>понятие "нормальности" в психологии довольно расплывчато
>Перфекционизм является признаком сенситивной акцентуации, а это - вариант нормы
>вариант нормы

Ок, разговор окончен.

Вск 14 Июл 2013 16:11:21
>>51643263
/bb/ снова открыли?

Вск 14 Июл 2013 16:12:13
>>51643263
Как тебе припекло то.

Вск 14 Июл 2013 16:13:10
>>51643298
Требовать чёткого определения нормы человеческого существа - это как раз тот перфекционизм, который называют болезнью.

Вск 14 Июл 2013 16:13:46
>>51638719
тян
>мужики, которые
>нравяться
>ощущение, что
>моляться
>муж - программист
>кто я для тебя, двощ
>для социума, от альфы
>книгоеб
>книгоеб
>книгоеб
Это, кажется, единственное, что ты делаешь с книгами. Ты их ебешь.
Кусок тупого дерьма без пруфов. Учишься, небось, на фотографа, шлюха?

Вск 14 Июл 2013 16:13:56
>>51638719
>Мужики которые уверены в себе мне не нравяться вообще ощущение что они на себя моляться

Обосрался. Это же после стольких истязаний и копания в себе можно было к такому прийти. Она явно мужа не любит и пытается найти себе оправдания, хоть какие то что живет с ним. Беда печаль жалость

Вск 14 Июл 2013 16:14:02
>>51638719
> Кто я для тебя двощ?
Типичная русская жена без особых заебов. хотет такую

Вск 14 Июл 2013 16:14:27
>>51643263
Стоило проверить.

Вск 14 Июл 2013 16:16:09
>>51638719
Остреги ногти, дура.
Страх божий же.

Вск 14 Июл 2013 16:16:27
>>51638719
Опу уже сообщили, что он необразованная овца!

Вск 14 Июл 2013 16:16:46
>>51643435
Вот этого двачую.

Вск 14 Июл 2013 16:16:56
>>51643431
>я тян
Но ведь тут запятая не нужна.
мимо

Вск 14 Июл 2013 16:19:33
>>51643577
Зато какой программист растет!

Вск 14 Июл 2013 16:19:45
>>51643577
>Опу уже сообщили, что он необразованная овца!
Прочитала с соответствующей интонацией и проиграла.

Вск 14 Июл 2013 16:19:55
А что тут у вас происходит?

Вск 14 Июл 2013 16:20:27
>>51643403
Я не требовал определения нормы, я уже несколько постов подряд пытаюсь объяснить что само использование "нормы" как оценки человеческих качеств глупо.
Ок, чтож, перфекционизм делится на несколько видов, не все из них болезнь.
Есть перфекционизм, при котором даже не стремятся к идеальным результатам. Зачем это называть перфекционизмом, я не понимаю, но кто я такой, чтобы спорить с элитой психологии, да?
I stand corrected, sir, now is the time for me to leave.

Вск 14 Июл 2013 16:20:28
>>51643755
Кругами. блин, ходим.

Вск 14 Июл 2013 16:20:37
Мещанские кольца ,некрасивые руки, золото вообще терпеть не могу

Вск 14 Июл 2013 16:20:51
>>51638719
Ты няша

Вск 14 Июл 2013 16:21:27
>>51643776
Мне кажется, нам и вправду пора расходиться.

Вск 14 Июл 2013 16:21:27
>>51638719
Раб системы, вот кто ты и твой муж.
Я скорее в землянке буду жить, или скитаться по земле, чем одену кандалы.

Вск 14 Июл 2013 16:22:35
>>51643603
Тут нужна большая буква!

Вск 14 Июл 2013 16:22:42
>>51643360
Не могу просто смотреть спокойно на то какие здесь все серьезные:

1) Тяны грудью, защищающие свою грудь.
2) Куны, воюющие с двойными стандартами.
3) Сагатели (я здесь).
4) Ракообразные и илитарии (и здесь немного).
5) Сисы, лол блядь.
6) Математики, философы и погромисты.
9) Зеленые и тру.
10) Женоненависники и пиздострадальцы.
11) Альфабанки и мимомегающиеся.

Да это же просто праздник какой-то!

Вск 14 Июл 2013 16:23:09
>>51642107
>я не видела ни одной девушки которая писала бы программы лучше чем я.
Какое самомнение, какое чсв. Нчего кроме консольных лабораторных работ не писала, зато считает себя лучше других.

Вск 14 Июл 2013 16:23:12
>>51638719
Лохушка ты крашенная! Вот кто

Вск 14 Июл 2013 16:23:50
>>51643561
Алсо пишешь как курица лапой, неуверненно как будто школьную оценку за него выставлять будут. Не тяночий почерк, совершенно. В голове поди тоже одни тараканы. У меня, у куна почерк в 9000 раз круче.
Кольцо на безымянном пальце с мёртвой мухой? Отвратительно. Если вкуса к украшениям нет, то лучше никакие не носи.

Вск 14 Июл 2013 16:24:01
>>51643929
Боян.

Вск 14 Июл 2013 16:24:53
>>51643929
Вдрочнул. Пили еще!

Вск 14 Июл 2013 16:24:56
>>51643914 Хохлушка

Вск 14 Июл 2013 16:25:34
>>51643431
>Учишься, небось, на фотографа, шлюха?
на ПРОГРАММИСТА

Вск 14 Июл 2013 16:26:13
>>51643882
Обычный день в/b/

Вск 14 Июл 2013 16:26:21
>>51643929 лифчик на жопе

Вск 14 Июл 2013 16:26:41
>>51644042
На программиста фотоаппарата?

Вск 14 Июл 2013 16:26:53
>>51644099
АНУС ТВОЙ ЖОПА, ПЁС!

Вск 14 Июл 2013 16:27:48
>>51644126
пес твой анус, дергальщик.

Вск 14 Июл 2013 16:28:00
>>51644126 прости не хотел обидеть твою жену

Вск 14 Июл 2013 16:28:08
>>51638719
>Живу с родителями мужа
>платим ипотеку
Молодо-зелено.

Вск 14 Июл 2013 16:28:40
>>51644113
В ОСНОВНОМ НА С. УЧИЛАСЬ В 2 ТЕХНИЧЕСКИХ ВУЗАХ.

Вск 14 Июл 2013 16:28:43
>>51644188
Пока ипотеку не выплатят, не заселятся.

Вск 14 Июл 2013 16:28:53
>>51638719
А рядом с ручкой козявка или засохшая макаронина?

Вск 14 Июл 2013 16:28:57
Ква±нтовая меха±ника раздел теоретической физики, описывающий физические явления, в которых действие сравнимо по величине с постоянной Планка. Предсказания квантовой механики могут существенно отличаться от предсказаний классической механики. Поскольку постоянная Планка является чрезвычайно малой величиной по сравнению с действием макроскопических объектов, квантовые эффекты в основном проявляются в микроскопических масштабах. Если физическое действие системы намного больше постоянной Планка, квантовая механика органически переходит в классическую механику. В свою очередь, квантовая механика является нерелятивистским приближением (то есть приближением малых энергий по сравнению с энергией покоя массивных частиц системы) квантовой теории поля.
Классическая механика, хорошо описывающая системы макроскопических масштабов, не способна описать все явления на уровне молекул, атомов, электронов и фотонов. Квантовая механика адекватно описывает основные свойства и поведение атомов, ионов, молекул, конденсированных сред, и других систем с электронно-ядерным строением. Квантовая механика также способна описывать поведение электронов, фотонов, а также других элементарных частиц, однако более точное релятивистски инвариантное описание превращений элементарных частиц строится в рамках квантовой теории поля. Эксперименты подтверждают результаты, полученные с помощью квантовой механики.
Основными понятиями квантовой кинематики являются понятия наблюдаемой и состояния.
Основные уравнения квантовой динамики уравнение Шрёдингера, уравнение фон Неймана, уравнение Линдблада, уравнение Гейзенберга и уравнение Паули.
Уравнения квантовой механики тесно связаны со многими разделами математики, среди которых: теория операторов, теория вероятностей, функциональный анализ, операторные алгебры, теория групп.
Содержание [убрать]
1 История
2 Математические основания квантовой механики
2.1 Шрёдингеровское описание
2.2 Стационарное уравнение Шрёдингера
3 Принцип неопределённости Гейзенберга
3.1 Неопределенность между координатой и импульсом
3.2 Неопределенность между энергией и временем
4 Необычные явления, мысленные эксперименты и парадоксы квантовой механики
5 Разделы квантовой механики
6 Интерпретации квантовой механики
7 Комментарии
8 См. также
9 Примечания
10 Литература
11 Ссылки
История[править]

Основная статья: История квантовой механики
На заседании Немецкого физического общества Макс Планк зачитал свою историческую статью [К теории распределения энергии излучения в нормальном спектреk, в которой он ввёл универсальную постоянную h. Именно дату этого события, 14 декабря 1900 года, часто считают днем рождения квантовой теории.
Квантовая гипотеза Планка состояла в том, что для элементарных частиц, любая энергия поглощается или испускается только дискретными порциями (квантами). Эти порции состоят из целого числа квантов с такой энергией , что эта энергия пропорциональна частоте m с коэффициентом пропорциональности, определённым по формуле:

где h постоянная Планка, и .
В 1905 году, для объяснения явлений фотоэффекта, Альберт Эйнштейн, использовав квантовую гипотезу Планка, предположил, что свет состоит из квантов. Впоследствии [квантыk получили название фотонов.
Для объяснения структуры атома Нильс Бор предложил в 1913 году существование стационарных состояний электрона, в которых энергия может принимать лишь дискретные значения. Этот подход, развитый Арнольдом Зоммерфельдом и другими физиками, часто называют старой квантовой теорией (19001924 г.). Отличительной чертой старой квантовой теории является сочетание классической теории с противоречащими ей дополнительными предположениями.
В 1923 году Луи де Бройль выдвинул идею двойственной природы вещества, опиравшуюся на предположение о том, что материальные частицы обладают и волновыми свойствами, неразрывно связанными с массой и энергией. Движение частицы Л. де Бройль сопоставил с распространением волны, что в 1927 году получило экспериментальное подтверждение при исследовании дифракции электронов в кристаллах.
Высказанные в 1924 году идеи корпускулярно-волнового дуализма были в 1926 году подхвачены Э. Шрёдингером, развернувшим на их основе свою волновую механику.
В 19251926 годах были заложены основы последовательной квантовой теории в виде квантовой механики, содержащей новые фундаментальные законы кинематики и динамики. Первая формулировка квантовой механики содержится в статье Вернера Гейзенберга, датированной 29 июля 1925 года. Эту дату можно считать днем рождения нерелятивистской квантовой механики.
Развитие и формирование основ квантовой механики продолжается до сих пор. Оно связано, например, с исследованиями открытых и диссипативных квантовых систем, квантовой информатикой, квантовым хаосом и пр. Помимо квантовой механики, важнейшей частью квантовой теории является квантовая теория поля.
В 1927 году К. Дэвиссон и Л. Джермер в исследовательском центре Bell Labs демонстрируют дифракцию медленных электронов на никелевых кристаллах (независимо от Дж. Томсона). При оценке угловой зависимости интенсивности отраженного электронного луча, было показано её соответствие предсказанной на основании условия Вульфа Брэгга для волн с длиной Де Бройля (см. Волны де Бройля). До принятия гипотезы де Бройля, дифракция расценивалась как исключительно волновое явление, а любой дифракционный эффект как волновой. Когда длина волны де Бройля была сопоставлена с условием Вульфа Брэгга, была предсказана возможность наблюдения подобной дифракционной картины для частиц. Таким образом экспериментально была подтверждена гипотеза де Бройля для электрона.
Подтверждение гипотезы де Бройля стало поворотным моментом в развитии квантовой механики. Подобно тому, как эффект Комптона показывает корпускулярную природу света, эксперимент Дэвиссона Джермера подтвердил неразрывное [сосуществованиеk с частицей её волны, иными словами присущность корпускулярной материи также и волновой природы. Это послужило оформлению идей корпускулярно-волнового дуализма. Подтверждение этой идеи для физики стало важным этапом, поскольку дало возможность не только характеризовать любую частицу, присваивая ей определённую индивидуальную длину волны, но также при описании явлений, полноправно использовать её в виде определённой величины в волновых уравнениях.

Вск 14 Июл 2013 16:29:33
Математические основания квантовой механики[править]

Основная статья: Математические основы квантовой механики
Существует несколько различных эквивалентных математических описаний квантовой механики:
При помощи уравнения Шрёдингера;
При помощи операторных уравнений фон Неймана и уравнений Линдблада;
При помощи операторных уравнений Гейзенберга;
При помощи метода вторичного квантования;
При помощи интеграла по траекториям;
При помощи операторных алгебр, так называемая алгебраическая формулировка;
При помощи квантовой логики.
Шрёдингеровское описание[править]
Математический аппарат нерелятивистской квантовой механики строится на следующих положениях[1]:
Чистые состояния системы описываются ненулевыми векторами комплексного сепарабельного гильбертова пространства , причем векторы и описывают одно и то же состояние тогда и только тогда, когда , где произвольное комплексное число.
Каждой наблюдаемой можно однозначно сопоставить линейный самосопряжённый оператор. При измерении наблюдаемой , при чистом состоянии системы в среднем получается значение, равное

где через обозначается скалярное произведение векторов и .
Эволюция чистого состояния гамильтоновой системы определяется уравнением Шрёдингера

где гамильтониан.
Основные следствия этих положений:
При измерении любой квантовой наблюдаемой, возможно получение только ряда фиксированных её значений, равных собственным значениям её оператора наблюдаемой.
Наблюдаемые одновременно измеримы (не влияют на результаты измерений друг друга) тогда и только тогда, когда соответствующие им самосопряжённые операторы перестановочны.
Эти положения позволяют создать математический аппарат, пригодный для описания широкого спектра задач в квантовой механике гамильтоновых систем, находящихся в чистых состояниях. Не все состояния квантовомеханических систем, однако, являются чистыми. В общем случае состояние системы является смешанным и описывается матрицей плотности, для которой справедливо обобщение уравнения Шрёдингера уравнение фон Неймана (для гамильтоновых систем). Дальнейшее обобщение квантовой механики на динамику открытых, негамильтоновых и диссипативных квантовых систем приводит к уравнению Линдблада.
Стационарное уравнение Шрёдингера[править]
Пусть амплитуда вероятности нахождения частицы в точке М. Стационарное уравнение Шрёдингера позволяет ее определить.
Функция удовлетворяет уравнению:

где оператор Лапласа, а потенциальная энергия частицы как функция .
Решение стационарного уравнения [показать]
Принцип неопределённости Гейзенберга[править]

Соотношение неопределённости возникает между любыми квантовыми наблюдаемыми, определяемыми некоммутирующими операторами.
Неопределенность между координатой и импульсом[править]
Пусть среднеквадратическое отклонение координаты частицы , движущейся вдоль оси , и среднеквадратическое отклонение ее импульса. Величины и связаны следующим неравенством:

где постоянная Планка, а
Согласно соотношению неопределённостей, невозможно абсолютно точно определить одновременно координаты и импульс частицы. С повышением точности измерения координаты, максимальная точность измерения импульса уменьшается и наоборот. Те параметры, для которых такое утверждение справедливо, называются канонически сопряженными.
Неопределенность между энергией и временем[править]
Пусть DЕ среднеквадратическое отклонение энергии частицы, и Dt время, требуемое для обнаружения частицы.
Время Dt для обнаружения частицы с энергией EaDЕ определяется следующим неравенством:

Необычные явления, мысленные эксперименты и парадоксы квантовой механики[править]

Соотношение неопределённостей Гейзенберга
Корпускулярно-волновой дуализм
Дифракция электронов
Сверхтекучесть (Бозе-конденсат)
Сверхпроводимость
Квантовая телепортация
Квантовая запутанность (Квантовая нелокальность, [Квантовое Вудуk)
Парадокс Эйнштейна Подольского Розена
Парадокс Клейна
Квантовый парадокс Зенона ([Парадокс незакипающего чайникаk, связанный с аксиомой идеального измерения)
Кот Шрёдингера
Надбарьерное отражение
Теорема о запрете клонирования
Обменное взаимодействие
Разделы квантовой механики[править]

В стандартных курсах квантовой механики изучаются следующие разделы
математическая основа квантовой механики и теория представлений;
точные решения одномерного стационарного уравнения Шрёдингера для различных потенциалов;
приближённые методы (квазиклассическое приближение, теория возмущений и т. д.);
нестационарные явления;
уравнение Шрёдингера в трёхмерном случае и теория углового момента;
теория спина;
тождественность частиц;
строение атомов и молекул;
рассеивание частиц;
Интерпретации квантовой механики[править]


В этом разделе не хватает ссылок на источники информации.
Информация должна быть проверяема, иначе она может быть поставлена под сомнение и удалена.
Вы можете отредактировать эту статью, добавив ссылки на авторитетные источники.
Эта отметка установлена 22 февраля 2013.
Существует множество интерпретаций квантовой теории, которые иногда плохо согласуются друг с другом. В то же время разногласия в интерпретациях не влияют на предсказания исходов конкретных экспериментов в рамках квантовой теории, и потому интерпретации являются нефальсифицируемыми, а следовательно, и ненаучными концепциями. Практическая ценность различных интерпретаций усматривается их сторонниками в некотором упрощении хода рассуждений при рассмотрении различных экспериментов, или обосновывается философскими соображениями.
Интерпретации квантовой механики [показать]
Комментарии[править]

Обычно квантовая механика формулируется для нерелятивистских систем. Рассмотрение частиц с релятивистскими энергиями в рамках стандартного квантовомеханического подхода, предполагающего фиксированное число частиц в системе, сталкивается с трудностями, поскольку при достаточно большой энергии частицы могут превращаться друг в друга. Эти трудности устраняются в квантовой теории поля, которая и является самосогласованной теорией релятивистских квантовых систем.
Важным свойством квантовой механики является принцип соответствия: в рамках квантовой механики доказывается, что в пределе больших величин действия (квазиклассический предел) и в случае, когда квантовая система взаимодействует с внешним миром (декогеренция), уравнения квантовой механики редуцируются в уравнения классической физики (см. Теорема Эренфеста). Таким образом, квантовая механика не противоречит классической физике, а лишь дополняет её на микроскопических масштабах.
Некоторые свойства квантовых систем кажутся непривычными (невозможность одновременно измерить координату и импульс, несуществование определённой траектории частицы, вероятностное описание, дискретность средних значений наблюдаемых величин). Это вовсе не значит, что они неверны: это означает, что наша повседневная интуиция никогда не сталкивалась с таким поведением, т. е. в данном случае [здравый смыслk не может быть критерием, поскольку он годится только для макроскопических систем. Квантовая механика самосогласованная математическая теория, предсказания которой согласуются с экспериментами. В настоящее время огромное число приборов, используемых в повседневной жизни, основываются на законах квантовой механики, как например лазер или сканирующий туннельный микроскоп.
Классическая механика оказалась неспособной объяснить движение электронов вокруг атомного ядра. Например, согласно классической электродинамике, электрон, вращающийся с большой скоростью вокруг атомного ядра, должен излучать энергию. Тогда его кинетическая энергия должна уменьшаться и он должен упасть на ядро. Для понимания процессов, происходящих на уровне элементарных частиц, потребовалась новая теория. Квантовая теория это совершенно новый взгляд на систему, позволяющий с огромной точностью описать необычное поведение электронов и фотонов.[2]

Вск 14 Июл 2013 16:30:04
>>51644215
Зачем?

Вск 14 Июл 2013 16:30:13
Ква±нтовая тео±рия по±ля (КТП) раздел физики, изучающий поведение квантовых систем с бесконечно большим числом степеней свободы квантовых (или квантованных) полей; является теоретической основой описания микрочастиц, их взаимодействий и превращений. Именно на квантовой теории поля базируется вся физика высоких энергий, физика элементарных частиц и физика конденсированного состояния. Квантовая теория поля в виде Стандартной модели (с добавкой масс нейтрино) сейчас является единственной экспериментально подтверждённой теорией, способной описать и предсказать поведение элементарных частиц при высоких энергиях (то есть при энергиях, существенно превышающих их энергию покоя).
Математический аппарат КТП гильбертово пространство состояний (пространство Фока) квантового поля и действующие в нём операторы. В отличие от квантовой механики, [частицыk как некие неуничтожимые элементарные объекты в КТП отсутствуют. Вместо этого основные объекты здесь векторы фоковского пространства, описывающие всевозможные возбуждения квантового поля. Аналогом квантовомеханической волновой функции в КТП является полевой оператор (точнее, [полеk это операторнозначная обобщённая функция, из которой только после свёртки с основной функцией получается оператор, действующий в гильбертовом пространстве состояний), способный действовать на вакуумный вектор фоковского пространства (см. вакуум) и порождать одночастичные возбуждения квантового поля. Физическим наблюдаемым здесь также соответствуют операторы, составленные из полевых операторов[стиль!].
При построении квантовой теории поля ключевым моментом было понимание сущности явления перенормировки.
Содержание [убрать]
1 История зарождения
2 Сущность квантовой теории поля
2.1 Лагранжев формализм в теории поля
2.1.1 Теорема Нётер
2.1.2 Гамильтониан поля
2.2 Поле и гармонические осцилляторы
2.3 Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов
2.3.1 Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином
3 S-матричный формализм и диаграммы Фейнмана
4 Аксиоматическая квантовая теория поля
5 Функциональный интеграл
6 Расходимости и теория перенормировок
7 Примечания
8 См. также
9 Литература
История зарождения[править]

Основное уравнение квантовой механики уравнение Шрёдингера является релятивистски неинвариантным, что видно из несимметричного вхождения времени и пространственных координат в уравнение. В 1926 году было предложено релятивистски инвариантное уравнение для свободной (бесспиновой или с нулевым спином) частицы (уравнение Клейна Гордона Фока). Как известно, в классической механике (включая нерелятивистскую квантовую механику) энергия (кинетическая, поскольку потенциальная предполагается нулевой) и импульс свободной частицы связаны соотношением . Релятивистское соотношение энергии и импульса имеет вид . Предполагая, что оператор импульса в релятивистском случае такой же, как и в нерелятивистской области, и используя данную формулу для построения релятивистского гамильтониана по аналогии, получим уравнение Клейна Гордона:
или
или, кратко, используя вдобавок естественные единицы :
, где оператор ДАламбера.
Однако проблема данного уравнения заключается в том, что волновую функцию здесь сложно интерпретировать как амплитуду вероятности хотя бы потому, что как можно показать плотность вероятности не будет положительно определенной величиной.
Несколько иное обоснование имеет уравнение Дирака, предложенное им в 1928 году. Дирак пытался получить дифференциальное уравнение первого порядка, в котором обеспечено равноправие временной координаты и пространственных координат. Поскольку оператор импульса пропорционален первой производной по координатам, то гамильтониан Дирака должен быть линейным по оператору импульса.

и с учетом формулы связи энергии и импульса, на квадрат этого оператора налагаются ограничения, а значит и на "коэффициенты" их квадраты должны быть равны единице и они должны быть взаимно антикоммутативны. Таким образом, это точно не могут быть числовые коэффициенты. Однако, они могут быть матрицами, причем размерности не менее 4, а "волновая функция" четырехкомпонентным объектом, получившим название биспинора. В таком случае уравнение Дирака формально имеет вид, идентичный уравнению Шредингера (с гамильтонианом Дирака).
Однако данное уравнение, впрочем как и уравнение Клейна Гордона, имеет решения с отрицательными энергиями. Данное обстоятельство явилось причиной для предсказания античастиц, что позже и было подтверждено экспериментально (открытие позитрона). Наличие античастиц есть следствие релятивистского соотношения между энергией и импульсом.
Одновременно к концу 20-х годов был разработан формализм квантового описания многочастичных систем (включая системы с переменным числом частиц), основанного на операторах рождения и уничтожения частиц. Квантовая теория поля оказывается также основанной на этих операторах (выражается через них).
Уравнения Клейна Гордона и Дирака следует рассматривать как уравнения для полевых операторных функций, действующих на вектор состояния системы квантовых полей, удовлетворяющих уравнению Шрёдингера.

Вск 14 Июл 2013 16:30:30
>>51644264 иди на хуй

Вск 14 Июл 2013 16:30:35
Вайпать википедией - как низко. Вайпал бы куклами, или понями.

Вск 14 Июл 2013 16:30:42
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:31:37
>>51644310 понями годно

Вск 14 Июл 2013 16:31:52
>>51644305
> на хуй
Сам иди.

Вск 14 Июл 2013 16:32:29
>>51644380 пидор твоя мама

Вск 14 Июл 2013 16:32:59
>>51644291
БУДУ 80% СВОЕЙ ЗАРПЛАТЫ В ИПОТЕКУ ВКЛАДЫВАТЬ

Вск 14 Июл 2013 16:33:34
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:33:59
>>51644441 И жить с родителями пока не выплачу

Вск 14 Июл 2013 16:34:27
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целывм.в

Вск 14 Июл 2013 16:34:55
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается кваантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:35:10
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнаштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:35:25
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну 4оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:35:45
>>51638719 а мне нравятся твои руки, но почерк уебанский. Может сиськи запилишь, а?

Вск 14 Июл 2013 16:35:50
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионыуе являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:36:05
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квеантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:36:20
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непроти5воречивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:36:34
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование пеко ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:36:54
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование 234по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:36:57
>>51644612 сука

Вск 14 Июл 2013 16:37:11
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну окакзывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:37:23
Кристаллофизика[править]

Основная статья: Кристаллофизика
Кристаллы это твердые вещества, в которых атомы располагаются правильным образом относительно друг друга. Эту правильность их относительного взаимного расположения можно описать на основе понятий симметрии; элементы симметрии кристалла определяют симметрию его физических свойств.
Обычно считается, что кристаллы имеют правильную форму с плоскими гранями и прямыми ребрами. Симметрия и правильность внешней формы кристаллических многогранников отличительная, но не обязательная их особенность. В заводских и лабораторных условиях часто выращивают кристаллы не многогранные, что, однако, не изменяет их свойств.
Из всех состояний вещества твёрдое тело имеет наименьшую свободную энергию, и поэтому является равновесным при умеренных и низких температурах. Частицы твердого тела объединяются друг с другом с помощью химических связей. Уравнение для энергии связи любого типа может быть представлено в виде двучленного выражения, содержащего члены, отвечающие за энергию притяжения и энергию отталкивания. Суммарная энергия связи для кристалла имеет вид кривой, имеющей единственный минимум. Поэтому в каждом направлении частицы твердого тела располагаются в единственно возможных равновесных положениях, соответствующих минимуму энергии в данном направлении. Возникает строгая трехмерная периодичность положения частиц, образующих твердое тело. Эта периодичность объясняет огранку кристаллов и анизотропию их свойств.
Идеальный кристалл твердого тела можно получить путем бесконечного повторения в пространстве определенной группы атомов или молекул данного вещества. В наиболее простом случае такая структурная единица состоит из одного атома. В более сложных веществах такая структурная единица содержит десятки и сотни, а в кристаллах белков тысячи атомов или молекул.
Кристаллическую структуру описывают с помощью периодически повторяющейся в пространстве элементарной ячейки, имеющей форму параллелепипеда, и базиса набора координат атомов в пределах элементарной ячейки. Каждая из таких элементарных ячеек может быть отнесена к одной из сингоний (по форме элементарной ячейки) или кристаллических систем (в зависимости от набора элементов симметрии кристалла). В зависимости от набора элементарных трансляций кристаллические решетки подразделяются на четырнадцать решёток Браве.
Обратная решётка[править]
Основная статья: Обратная решётка
Пространственная решетка кристалла непригодна для анализа волновых процессов в кристалле. Для описания периодического распределения отражающей способности кристалла по отношению к рентгеновским лучам вводят понятие обратной решетки. Основные векторы обратной решетки в физике твердого тела вводятся соотношениями:



Данные векторы имеют размерность обратной длины. В кристаллографии обычно опускают в этих соотношениях множитель ; большинство же физиков множитель оставляют. Иногда этот вопрос становится предметом споров между кристаллографами и твердотельщиками[1]. На самом деле здесь нет противоречия, это вопрос удобства, отсутствие множителя может упростить некоторые математические вычисления.
Кристаллическая решетка решетка в обычном, реальном пространстве. Обратная решетка решетка в пространстве Фурье. Другими словами обратная решётка (обратное пространство, импульсное пространство) является Фурье-образом прямой кристаллической решётки (прямого пространства).
Дефекты кристалла[править]
Основная статья: Дефекты кристалла
Все реальные твердые тела, как монокристаллические, так и поликристаллические, содержат так называемые структурные дефекты, типы, концентрация, поведение которых весьма разнообразны и зависят от природы, условий получения материалов и характера внешних воздействий. Большинство дефектов, созданных внешним воздействием, термодинамически неустойчиво, а состояние системы в этом случае является возбужденным (неравновесным). Таким внешним воздействием может быть температура, давление, облучение частицами и квантами высоких энергий, введение примесей, фазовый наклеп при полиморфных и других превращениях, механическое воздействие и т. п. Переход в равновесное состояние (релаксация) может проходить разными путями и, как правило, реализуется посредством ряда метастабильных состояний[2].
Дефекты одних типов, взаимодействуя (рекомбинируя) с дефектами того же или иного типов, могут аннигилировать или образовывать новые ассоциации дефектов. Эти процессы сопровождаются уменьшением энергии системы.
По числу направлений N, в которых простирается нарушение периодического расположения атомов в кристаллической решетке, вызванное данным дефектом, выделяют дефекты:
Точечные (нульмерные, N=0);
Линейные (одномерные, N=1);
Поверхностные (двухмерные, N=2);
Объемные (трехмерные, N=3);
В кристаллах элементарных веществ к точечным дефектам относят вакансии и межузельные атомы. В кристаллах соединений также возможные так называемые антиструктурные дефекты. В случае наличия в кристалле примесей, возникают также дефекты связанные с атомами примеси. Точечные дефекты, не связанные с наличием примесей называют собственными, связанные с наличием примесей примесными. Для обозначения точечных дефектов чаще всего используют систему символов, состоящую из заглавной буквы, обозначающей тип дефекта, нижнего индекса, обозначающего положение дефекта, верхний индекс, обозначающий зарядовое состояние дефекта.
Вакансией () называют свободный узел решетки, который в идеальной решетке занят атомом.
Межузельный атом () атом, расположенный в межатомной поре (но не в вакансии).
Антиструктурный дефект () атом одного компонента соединения, занимающий узел не в своей подрешетке (, а в чужой (в подрешетке компонента )
Примесный атом замещения замена атома одного типа, атомом другого типа в узле кристаллической решетки. В позициях замещения могут находиться атомы, которые по своим размерам и электронным свойствам относительно слабо отличаются от атомов основы.
Примесный атом внедрения атом примеси располагается в междоузлии кристаллической решетки. В металлах примесями внедрения обычно являются водород, углерод, азот и кислород. В полупроводниках это примеси, создающие глубокие энергетические уровни в запрещенной зоне, например, медь и золото в кремнии.
Точечные дефекты могут образовывать кластеры (например: пара Френкеля , дефект по Шоттки атом, ушедший на поверхность или в дислокацию с образованием вакансии и мн. др.), скопления (например, две расположенные рядом вакансии бивакансия), переходить в заряженное состояние (ионизовываться), то есть играть роль доноров или акцепторов.
К линейным дефектам относят дислокации и дисклинации.
Дислокация (кристаллография) граница области незавершенного сдвига в кристалле. Дислокации возникают в процессе роста кристалла; при его пластической деформации и во многих других случаях. Их распределение и поведение при внешних воздействиях определяют важнейшие механические свойства, в частности такие как прочность, пластичность и др.
Дисклинация граница области незавершенного поворота в кристалле.
К двухмерным несовершенствам относят внутрифазные и межфазные границы.
К объемным (трехмерным) дефектам относят скопления вакансий, образующие поры и каналы; частицы, оседающие на различных дефектах (декорирующие), например пузырьки газов, пузырьки маточного раствора; скопления примесей в виде секторов (песочных часов) и зон роста. Как правило, это поры или включения примесных фаз. Представляют собой конгломерат из многих дефектов. Происхождение нарушение режимов роста кристалла, распад пересыщенного твердого раствора, загрязнение образцов. В некоторых случаях (например, при дисперсионном твердении) объемные дефекты специально вводят в материал, для модификации его физических свойств.
Дефекты делят на термодинамически равновесные и термодинамически неравновесные.
К термодинамически равновесным относят точечные дефекты, при наличии которых энергия системы меньше, чем в их отсутствие. Это уменьшение энергии осуществляется за счет увеличения энтропии. К таким дефектам относятся только те, энергия которых может быть обеспечена флуктуациями тепловой энергии системы.
Все остальные точечные дефекты, а также все одно-, двух- и трехмерные дефекты относятся к термодинамически неравновесным, и кристалл принципиально может быть получен без них

Вск 14 Июл 2013 16:37:37
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непекротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:38:07
Кристаллофизика[править]

Основная статья: Кристаллофизика
Кристаллы это твердые вещества, в которых атомы располагаются правильным образом относительно друг друга. Эту правильность их относительного взаимного расположения можно описать на основе понятий симметрии; элементы симметрии кристалла определяют симметрию его физических свойств.
Обычно считается, что кристаллы имеют правильную форму с плоскими гранями и прямыми ребрами. Симметрия и правильность внешней формы кристаллических многогранников отличительная, но не обязательная их особенность. В заводских и лабораторных условиях часто выращивают кристаллы не многогранные, что, однако, не изменяет их свойств.
Из всех состояний вещества твёрдое тело имеет наименьшую свободную энергию, и поэтому является равновесным при умеренных и низких температурах. Частицы твердого тела объединяются друг с другом с помощью химических связей. Уравнение для энергии связи любого типа может быть представлено в виде двучленного выражения, содержащего члены, отвечающие за энергию притяжения и энергию отталкивания. Суммарная энергия связи для кристалла имеет вид кривой, имеющей единственный минимум. Поэтому в каждом направлении частицы твердого тела располагаются в единственно возможных равновесных положениях, соответствующих минимуму энергии в данном направлении. Возникает строгая трехмерная периодичность положения частиц, образующих твердое тело. Эта периодичность объясняет огранку кристаллов и анизотропию их свойств.
Идеальный кристалл твердого тела можно получить путем бесконечного повторения в пространстве определенной группы атомов или молекул данного вещества. В наиболее простом случае такая структурная единица состоит из одного атома. В более сложных веществах такая структурная единица содержит десятки и сотни, а в кристаллах белков тысячи атомов или молекул.
Кристаллическую структуру описывают с помощью периодически повторяющейся в пространстве элементарной ячейки, имеющей форму параллелепипеда, и базиса набора координат атомов в пределах элементарной ячейки. Каждая из таких элементарных ячеек может быть отнесена к одной из сингоний (по форме элементарной ячейки) или кристаллических систем (в зависимости от набора элементов симметрии кристалла). В зависимости от набора элементарных трансляций кристаллические решетки подразделяются на четырнадцать решёток Браве.
Обратная решётка[править]
Основная статья: Обратная решётка
Пространственная решетка кристалла непригодна для анализа волновых процессов в кристалле. Для описания периодического распределения отражающей способности кристалла по отношению к рентгеновским лучам вводят понятие обратной решетки. Основные векторы обратной решетки в физике твердого тела вводятся соотношениями:



Данные векторы имеют размерность обратной длины. В кристаллографии обычно опускают в этих соотношениях множитель ; большинство же физиков множитель оставляют. Иногда этот вопрос становится предметом споров между кристаллографами и твердотельщиками[1]. На самом деле здесь нет противоречия, это вопрос удобства, отсутствие множителя может упростить некоторые математические вычисления.
Кристаллическая решетка решетка в обычном, реальном пространстве. Обратная решетка решетка в пространстве Фурье. Другими словами обратная решётка (обратное пространство, импульсное пространство) является Фурье-образом прямой кристаллической решётки (прямого пространства).
Дефекты кристалла[править]
Основная статья: Дефекты кристалла
Все реальные твердые тела, как монокристаллические, так и поликристаллические, содержат так называемые структурные дефекты, типы, концентрация, поведение которых весьма разнообразны и зависят от природы, условий получения материалов и характера внешних воздействий. Большинство дефектов, созданных внешним воздействием, термодинамически неустойчиво, а состояние системы в этом случае является возбужденным (неравновесным). Таким внешним воздействием может быть температура, давление, облучение частицами и квантами высоких энергий, введение примесей, фазовый наклеп при полиморфных и других превращениях, механическое воздействие и т. п. Переход в равновесное состояние (релаксация) может проходить разными путями и, как правило, реализуется посредством ряда метастабильных состояний[2].
Дефекты одних типов, взаимодействуя (рекомбинируя) с дефектами того же или иного типов, могут аннигилировать или образовывать новые ассоциации дефектов. Эти процессы сопровождаются уменьшением энергии системы.
По числу направлений N, в которых простирается нарушение периодического расположения атомов в кристаллической решетке, вызванное данным дефектом, выделяют дефекты:
Точечные (нульмерные, N=0);
Линейные (одномерные, N=1);
Поверхностные (двухмерные, N=2);
Объемные (трехмерные, N=3);
В кристаллах элементарных веществ к точечным дефектам относят вакансии и межузельные атомы. В кристаллах соединений также возможные так называемые антиструктурные дефекты. В случае наличия в кристалле примесей, возникают также дефекты связанные с атомами примеси. Точечные дефекты, не связанные с наличием примесей называют собственными, связанные с наличием примесей примесными. Для обозначения точечных дефектов чаще всего используют систему символов, состоящую из заглавной буквы, обозначающей тип дефекта, нижнего индекса, обозначающего положение дефекта, верхний индекс, обозначающий зарядовое состояние дефекта.
Вакансией () называют свободный узел решетки, который в идеальной решетке занят атомом.
Межузельный атом () атом, расположенный в межатомной поре (но не в вакансии).
Антиструктурный дефект () атом одного компонента соединения, занимающий узел не в своей подрешетке (, а в чужой (в подрешетке компонента )
Примесный атом замещения замена атома одного типа, атомом другого типа в узле кристаллической решетки. В позициях замещения могут находиться атомы, которые по своим размерам и электронным свойствам относительно слабо отличаются от атомов основы.
Примесный атом внедрения атом примеси располагается в междоузлии кристаллической решетки. В металлах примесями внедрения обычно являются водород, углерод, азот и кислород. В полупроводниках это примеси, создающие глубокие энергетические уровни в запрещенной зоне, например, медь и золото в кремнии.
Точечные дефекты могут образовывать кластеры (например: пара Френкеля , дефект1 по Шоттки атом, ушедший на поверхность или в дислокацию с образованием вакансии и мн. др.), скопления (например, две расположенные рядом вакансии бивакансия), переходить в заряженное состояние (ионизовываться), то есть играть роль доноров или акцепторов.
К линейным дефектам относят дислокации и дисклинации.
Дислокация (кристаллография) граница области незавершенного сдвига в кристалле. Дислокации возникают в процессе роста кристалла; при его пластической деформации и во многих других случаях. Их распределение и поведение при внешних воздействиях определяют важнейшие механические свойства, в частности такие как прочность, пластичность и др.
Дисклинация граница области незавершенного поворота в кристалле.
К двухмерным несовершенствам относят внутрифазные и межфазные границы.
К объемным (трехмерным) дефектам относят скопления вакансий, образующие поры и каналы; частицы, оседающие на различных дефектах (декорирующие), например пузырьки газов, пузырьки маточного раствора; скопления примесей в виде секторов (песочных часов) и зон роста. Как правило, это поры или включения примесных фаз. Представляют собой конгломерат из многих дефектов. Происхождение нарушение режимов роста кристалла, распад пересыщенного твердого раствора, загрязнение образцов. В некоторых случаях (например, при дисперсионном твердении) объемные дефекты специально вводят в материал, для модификации его физических свойств.
Дефекты делят на термодинамически равновесные и термодинамически неравновесные.
К термодинамически равновесным относят точечные дефекты, при наличии которых энергия системы меньше, чем в их отсутствие. Это уменьшение энергии осуществляется за счет увеличения энтропии. К таким дефектам относятся только те, энергия которых может быть обеспечена флуктуациями тепловой энергии системы.
Все остальные точечные дефекты, а также все одно-, двух- и трехмерные дефекты относятся к термодинамически неравновесным, и кристалл принципиально может быть получен без них

Вск 14 Июл 2013 16:38:50
Кристаллофизика[править]

Основная статья: Кристаллофизика
Кристаллы это твердые вещества, в которых атомы располагаются правильным образом относительно друг друга. Эту правильность их относительного взаимного расположения можно описать на основе понятий симметрии; элементы симметрии кристалла определяют симметрию его физических свойств.
Обычно считается, что кристаллы имеют правильную форму с плоскими гранями и прямыми ребрами. Симметрия и правильность внешней формы кристаллических многогранников отличительная, но не обязательная их особенность. В заводских и лабораторных условиях часто выращивают кристаллы не многогранные, что, однако, не изменяет их свойств.
Из всех состояний вещества твёрдое тело имеет наименьшую свободную энергию, и поэтому является равновесным при умеренных и низких температурах. Частицы твердого тела объединяются друг с другом с помощью химических связей. Уравнение для энергии связи любого типа может быть представлено в виде двучленного выражения, содержащего члены, отвечающие за энергию притяжения и энергию отталкивания. Суммарная энергия связи для кристалла имеет вид кривой, имеющей единственный минимум. Поэтому в каждом направлении частицы твердого тела располагаются в единственно возможных равновесных положениях, соответствующих минимуму энергии в данном направлении. Возникает строгая трехмерная периодичность положения частиц, образующих твердое тело. Эта периодичность объясняет огранку кристаллов и анизотропию их свойств.
Идеальный кристалл твердого тела можно получить путем бесконечного повторения в пространстве определенной группы атомов или молекул данного вещества. В наиболее простом случае такая структурная единица состоит из одного атома. В более сложных веществах такая структурная единица содержит десятки и сотни, а в кристаллах белков тысячи атомов или молекул.
Кристаллическую структуру описывают с помощью периодически повторяющейся в пространстве элементарной ячейки, имеющей форму параллелепипеда, и базиса набора координат атомов в пределах элементарной ячейки. Каждая из таких элементарных ячеек может быть отнесена к одной из сингоний (по форме элементарной ячейки) или кристаллических систем (в зависимости от набора элементов симметрии кристалла). В зависимости от набора элементарных трансляций кристаллические решетки подразделяются на четырнадцать решёток Браве.
Обратная решётка[править]
Основная статья: Обратная решётка
Пространственная решетка кристалла непригодна для анализа волновых процессов в кристалле. Для описания периодического распределения отражающей способности кристалла по отношению к рентгеновским лучам вводят понятие обратной решетки. Основные векторы обратной решетки в физике твердого тела вводятся соотношениями:



Данные векторы имеют размерность обратной длины. В кристаллографии обычно опускают в этих соотношениях множитель ; большинство же физиков множитель оставляют. Иногда этот вопрос становится предметом споров между кристаллографами и твердотельщиками[1]. На самом деле здесь нет противоречия, это вопрос удобства, отсутствие множителя может упростить некоторые математические вычисления.
Кристаллическая решетка решетка в обычном, реальном пространстве. Обратная решетка решетка в пространстве Фурье. Другими словами обратная решётка (обратное пространство, импульсное пространство) является Фурье-образом прямой кристаллической решётки (прямого пространства).
Дефекты кристалла[править]
Основная статья: Дефекты кристалла
Все реальные твердые тела, как монокристаллические, так и поликристаллические, содержат так называемые структурные дефекты, типы, концентрация, поведение которых весьма разнообразны и зависят от природы, условий получения материалов и характера внешних воздействий. Большинство дефектов, созданных внешним воздействием, термодинамически неустойчиво, а состояние системы в этом случае является возбужденным (неравновесным). Таким внешним воздействием может быть температура, давление, облучение частицами и квантами высоких энергий, введение примесей, фазовый наклеп при полиморфных и других превращениях, механическое воздействие и т. п. Переход в равновесное состояние (релаксация) может проходить разными путями и, как правило, реализуется посредством ряда метастабильных состояний[2].
Дефекты одних типов, взаимодействуя (рекомбинируя) с дефектами того же или иного типов, могут аннигилировать или образовывать новые ассоциации дефектов. Эти процессы сопровождаются уменьшением энергии системы.
По числу направлений N, в которых простирается нарушение периодического расположения атомов в кристаллической решетке, вызванное данным дефектом, выделяют дефекты:
Точечные (нульмерные, N=0);
Линейные (одномерные, N=1);
Поверхностные (двухмерные, N=2);
Объемные (трехмерные, N=3);
В кристаллах элементарных веществ к точечным дефектам относят вакансии и межузельные атомы. В кристаллах соединений также возможные так называемые антиструктурные дефекты. В случае наличия в кристалле примесей, возникают также дефекты связанные с атомами примеси. Точечные дефекты, не связанные с наличием примесей называют собственными, связанные с наличием примесей примесными. Для обозначения точечных дефектов чаще всего используют систему символов, состоящую из заглавной буквы, обозначающей тип дефекта, нижнего индекса, обозначающего положение дефекта, верхний индекс, обозначающий зарядовое состояние дефекта.
Вакансией () называют свободный узел решетки, который в идеальной решетке занят атомом.
Межузельный атом () атом, расположенный в межатомной поре (но не в вакансии).
Антиструктурный дефект () атом одного компонента соединения, занимающий узел не в своей подрешетке (, а в чужой (в подрешетке компонента )
Примесный атом замещения замена атома одного типа, атомом другого типа в узле кристаллической решетки. В позициях замещения могут находиться атомы, которые по своим размерам и электронным свойствам относительно слабо отличаются от атомов основы.
Примесный атом внедрения атом примеси располагается в междоузлии кристаллической решетки. В металлах примесями внедрения обычно являются водород, углерод, азот и кислород. В полупроводниках это примеси, создающие глубокие энергетические уровни в запрещенной зоне, например, медь и золото в кремнии.
Точечные дефекты могут образовывать кластеры (например: пара Френкеля , дефект по Шоттки атом, ушедший на поверхность или в дислокацию с образованием вакансии и мн. др.), скопления (например, две расположенные рядом вакансии бивакансия), переходить в заряженное состояние (ионизовываться), то есть играть роль доноров или акцепторов.
К линейным дефектам относят дислокации и дисклинации.
Дислокация (кристаллография) граница области незавершенного сдвига в кристалле. Дислокации возникают в процессе роста кристалла; при его пластической деформации и во многих других случаях. Их распределение и поведение при внешних воздействиях определяют важнейшие механические свойства, в частности такие как прочность, пластичность и др.
Дисклинация граница области незавершенного поворота в кристалле.
К двухмерным несовершенствам относят внутрифазные и межфазные границы.
К объемным (трехмерным) дефектам относят скопления вакансий, образующие поры и каналы; частицы, оседающие на различных дефектах (декорирующие), например пузырьки газов, пузырьки маточного раствора; скопления примесей в виде секторов (песочных часов) и зон роста. Как правило, это поры или включения примесных фаз. Представляют собой конгломерат из многих дефектов. Происхождение нарушение режимов роста кристалла, распад пересыщенного твердого раствора, загрязнение образцов. В некоторых случаях (например, при дисперсионном твердении) объемные дефекты специально вводят в материал, для модификации его физических свойств.
Дефекты делят на термодинамически равновесные и термодинамически неравновесные.
К термодинамически равновесным относят точечные дефекты, при наличии которых энергия системы меньше, чем в их отсутствие. Это уменьшение энергии осуществляется за счет увеличения энтропии. К таким дефектам относятся только те, энергия которых может быть обеспечена флуктуациями тепловой энергии системы.
Все остальные точечные дефекты, а также все одно-, двух- и трехмерные дефекты относятся к термодинамически неравновесным, и кристалл принципиально может быть получен без них.

Вск 14 Июл 2013 16:39:08
>>51638719
>Математические основания квантовой механики[править]

Основная статья: Математические основы квантовой механики
Существует несколько различных эквивалентных математических описаний квантовой механики:
При помощи уравнения Шрёдингера;
При помощи операторных уравнений фон Неймана и уравнений Линдблада;
При помощи операторных уравнений Гейзенберга;
При помощи метода вторичного квантования;
При помощи интеграла по траекториям;
При помощи операторных алгебр, так называемая алгебраическая формулировка;
При помощи квантовой логики.
Шрёдингеровское описание[править]
Математический аппарат нерелятивистской квантовой механики строится на следующих положениях[1]:
Чистые состояния системы описываются ненулевыми векторами комплексного сепарабельного гильбертова пространства , причем векторы и описывают одно и то же состояние тогда и только тогда, когда , где произвольное комплексное число.
Каждой наблюдаемой можно однозначно сопоставить линейный самосопряжённый оператор. При измерении наблюдаемой , при чистом состоянии системы в среднем получается значение, равное

где через обозначается скалярное произведение векторов и .
Эволюция чистого состояния гамильтоновой системы определяется уравнением Шрёдингера

где гамильтониан.
Основные следствия этих положений:
При измерении любой квантовой наблюдаемой, возможно получение только ряда фиксированных её значений, равных собственным значениям её оператора наблюдаемой.
Наблюдаемые одновременно измеримы (не влияют на результаты измерений друг друга) тогда и только тогда, когда соответствующие им самосопряжённые операторы перестановочны.
Эти положения позволяют создать математический аппарат, пригодный для описания широкого спектра задач в квантовой механике гамильтоновых систем, находящихся в чистых состояниях. Не все состояния квантовомеханических систем, однако, являются чистыми. В общем случае состояние системы является смешанным и описывается матрицей плотности, для которой справедливо обобщение уравнения Шрёдингера уравнение фон Неймана (для гамильтоновых систем). Дальнейшее обобщение квантовой механики на динамику открытых, негамильтоновых и диссипативных квантовых систем приводит к уравнению Линдблада.
Стационарное уравнение Шрёдингера[править]
Пусть амплитуда вероятности нахождения частицы в точке М. Стационарное уравнение Шрёдингера позволяет ее определить.
Функция удовлетворяет уравнению:

где оператор Лапласа, а потенциальная энергия частицы как функция .
Решение стационарного уравнения [показать]
Принцип неопределённости Гейзенберга[править]

Соотношение неопределённости возникает между любыми квантовыми наблюдаемыми, определяемыми некоммутирующими операторами.
Неопределенность между координатой и импульсом[править]
Пусть среднеквадратическое отклонение координаты частицы , движущейся вдоль оси , и среднеквадратическое отклонение ее импульса. Величины и связаны следующим неравенством:

где постоянная Планка, а
Согласно соотношению неопределённостей, невозможно абсолютно точно определить одновременно координаты и импульс частицы. С повышением точности измерения координаты, максимальная точность измерения импульса уменьшается и наоборот. Те параметры, для которых такое утверждение справедливо, называются канонически сопряженными.
Неопределенность между энергией и временем[править]
Пусть DЕ среднеквадратическое отклонение энергии частицы, и Dt время, требуемое для обнаружения частицы.
Время Dt для обнаружения частицы с энергией EaDЕ определяется следующим неравенством:

Необычные явления, мысленные эксперименты и парадоксы квантовой механики[править]

Соотношение неопределённостей Гейзенберга
Корпускулярно-волновой дуализм
Дифракция электронов
Сверхтекучесть (Бозе-конденсат)
Сверхпроводимость
Квантовая телепортация
Квантовая запутанность (Квантовая нелокальность, [Квантовое Вудуk)
Парадокс Эйнштейна Подольского Розена
Парадокс Клейна
Квантовый парадокс Зенона ([Парадокс незакипающего чайникаk, связанный с аксиомой идеального измерения)
Кот Шрёдингера
Надбарьерное отражение
Теорема о запрете клонирования
Обменное взаимодействие
Разделы квантовой механики[править]

В стандартных курсах квантовой механики изучаются следующие разделы
математическая основа квантовой механики и теория представлений;
точные решения одномерного стационарного уравнения Шрёдингера для различных потенциалов;
приближённые методы (квазиклассическое приближение, теория возмущений и т. д.);
нестационарные явления;
уравнение Шрёдингера в трёхмерном случае и теория углового момента;
теория спина;
тождественность частиц;
строение атомов и молекул;
рассеивание частиц;
Интерпретации квантовой механики[править]


В этом разделе не хватает ссылок на источники информации.
Информация должна быть проверяема, иначе она может быть поставлена под сомнение и удалена.
Вы можете отредактировать эту статью, добавив ссылки на авторитетные источники.
Эта отметка установлена 22 февраля 2013.
Существует множество интерпретаций квантовой теории, которые иногда плохо согласуются друг с другом. В то же время разногласия в интерпретациях не влияют на предсказания исходов конкретных экспериментов в рамках

Вск 14 Июл 2013 16:40:01
>>51638719
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование 234по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Такаим образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:41:15
>>51638719
Кристаллофизика[править]

Основная статья: Кристаллофизика
Кристаллы это твердые вещества, в которых атомы располагаются правильным образом относительно друг друга. Эту правильность их относительного взаимного расположения можно описать на основе понятий симметрии; элементы симметрии кристалла определяют симметрию его физических свойств.
Обычно считается, что кристаллы имеют правильную форму с плоскими гранями и прямыми ребрами. Симметрия и правильность внешней формы кристаллических многогранников отличительная, но не обязательная их особенность. В заводских и лабораторных условиях часто выращивают кристаллы не многогранные, что, однако, не изменяет их свойств.
Из всех состояний вещества твёрдое тело имеет наименьшую свободную энергию, и поэтому является равновесным при умеренных и низких температурах. Частицы твердого тела объединяются друг с другом с помощью химических связей. Уравнение для энергии связи любого типа может быть представлено в виде двучленного выражения, содержащего члены, отвечающие за энергию притяжения и энергию отталкивания. Суммарная энергия связи для кристалла имеет вид кривой, имеющей единственный минимум. Поэтому в каждом направлении частицы твердого тела располагаются в единственно возможных равновесных положениях, соответствующих минимуму энергии в данном направлении. Возникает строгая трехмерная периодичность положения частиц, образующих твердое тело. Эта периодичность объясняет огранку кристаллов и анизотропию их свойств.
Идеальный кристалл твердого тела можно получить путем бесконечного повторения в пространстве определенной группы атомов или молекул данного вещества. В наиболее простом случае такая структурная единица состоит из одного атома. В более сложных веществах такая структурная единица содержит десятки и сотни, а в кристаллах белков тысячи атомов или молекул.
Кристаллическую структуру описывают с помощью периодически повторяющейся в пространстве элементарной ячейки, имеющей форму параллелепипеда, и базиса набора координат атомов в пределах элементарной ячейки. Каждая из таких элементарных ячеек может быть отнесена к одной из сингоний (по форме элементарной ячейки) или кристаллических систем (в зависимости от набора элементов симметрии кристалла). В зависимости от набора элементарных трансляций кристаллические решетки подразделяются на четырнадцать решёток Браве.
Обратная решётка[править]
Основная статья: Обратная решётка
Пространственная решетка кристалла непригодна для анализа волновых процессов в кристалле. Для описания периодического распределения отражающей способности кристалла по отношению к рентгеновским лучам вводят понятие обратной решетки. Основные векторы обратной решетки в физике твердого тела вводятся соотношениями:



Данные векторы имеют размерность обратной длины. В кристаллографии обычно опускают в этих соотношениях множитель ; большинство же физиков множитель оставляют. Иногда этот вопрос становится предметом споров между кристаллографами и твердотельщиками[1]. На самом деле здесь нет противоречия, это вопрос удобства, отсутствие множителя может упростить некоторые математические вычисления.
Кристаллическая решетка решетка в обычном, реальном пространстве. Обратная решетка решетка в пространстве Фурье. Другими словами обратная решётка (обратное пространство, импульсное пространство) является Фурье-образом прямой кристаллической решётки (прямого пространства).
Дефекты кристалла[править]
Основная статья: Дефекты кристалла
Все реальные твердые тела, как монокристаллические, так и поликристаллические, содержат так называемые структурные дефекты, типы, концентрация, поведение которых весьма разнообразны и зависят от природы, условий получения материалов и характера внешних воздействий. Большинство дефектов, созданных внешним воздействием, термодинамически неустойчиво, а состояние системы в этом случае является возбужденным (неравновесным). Таким внешним воздействием может быть температура, давление, облучение частицами и квантами высоких энергий, введение примесей, фазовый наклеп при полиморфных и других превращениях, механическое воздействие и т. п. Переход в равновесное состояние (релаксация) может проходить разными путями и, как правило, реализуется посредством ряда метастабильных состояний[2].
Дефекты одних типов, взаимодействуя (рекомбинируя) с дефектами того же или иного типов, могут аннигилировать или образовывать новые ассоциации дефектов. Эти процессы сопровождаются уменьшением энергии системы.
По числу направлений N, в которых простирается нарушение периодического расположения атомов в кристаллической решетке, вызванное данным дефектом, выделяют дефекты:
Точечные (нульмерные, N=0);
Линейные (одномерные, N=1);
Поверхностные (двухмерные, N=2);
Объемные (трехмерные, N=3);
В кристаллах элементарных веществ к точечным дефектам относят вакансии и межузельные атомы. В кристаллах соединений также возможные так называемые антиструктурные дефекты. В случае наличия в кристалле примесей, возникают также дефекты связанные с атомами примеси. Точечные дефекты, не связанные с наличием примесей называют собственными, связанные с наличием примесей примесными. Для обозначения точечных дефектов чаще всего используют систему символов, состоящую из заглавной буквы, обозначающей тип дефекта, нижнего индекса, обозначающего положение дефекта, верхний индекс, обозначающий зарядовое состояние дефекта.
Вакансией () называют свободный узел решетки, который в идеальной решетке занят атомом.
Межузельный атом () атом, расположенный в межатомной поре (но не в вакансии).
Антиструктурный дефект () атом одного компонента соединения, занимающий узел не в своей подрешетке (, а в чужой (в подрешетке компонента )
Примесный атом замещения замена атома одного типа, атомом другого типа в узле кристаллической решетки. В позициях замещения могут находиться атомы, которые по своим размерам и электронным свойствам относительно слабо отличаются от атомов основы.
Примесный атом внедрения атом примеси располагается в междоузлии кристаллической решетки. В металлах примесями внедрения обычно являются водород, углерод, азот и кислород. В полупроводниках это примеси, создающие глубокие энергетические уровни в запрещенной зоне, например, медь и золото в кремнии.
Точечные дефекты могут образовывать кластеры (например: пара Френкеля , дефект по Шоттки атом, ушедший на поверхность или в дислокацию с образованием вакансии и мн. др.), скопления (например, две расположенные рядом вакансии бивакансия), переходить в заряженное состояние (ионизовываться), то есть играть роль доноров или акцепторов.
К линейным дефектам относят дислокации и дисклинации.
Дислокация (кристаллография) граница области незавершенного сдвига в кристалле. Дислокации возникают в процессе роста кристалла; при его пластической деформации и во многих других случаях. Их распределение и поведение при внешних воздействиях определяют важнейшие механические свойства, в частности такие как прочность, пластичность и др.
Дисклинация граница области незавершенного поворота в кристалле.
К двухмерным несовершенствам относят внутрифазные и межфазные границы.
К объемным (трехмерным) дефектам относят скопления вакансий, образующие поры и каналы; частицы, оседающие на различных дефектах (декорирующие), например пузырьки газов, пузырьки маточного раствора; скопления примесей в виде секторов (песочных часов) и зон роста. Как правило, это поры или включения примесных фаз. Представляют собой конгломерат из многих дефектов. Происхождение нарушение режимов роста кристалла, распад пересыщенного твердого раствора, загрязнение образцов. В некоторых случаях (например, при дисперсионном твердении) объемные дефекты специально вводят в материал, для модификации его физических свойств.
Дефекты делят на термодинамически равновесные и термодинамически неравновесные.
К термодинамически равновесным относят точечные дефекты, при наличии которых энергия системы меньше, чем в их отсутствие. Это уменьшение энергии осуществляется за счет увеличения энтропии. К таким дефектам относятся только те, энергия которых может быть обеспечена флуктуациями тепловой энергии системы.
Все остальные точечные дефекты, а также все одно-, двух- и трехмерные дефекты относятся к термодинамически неравновесным, и кристалл принципиально может быть получен без них.

Вск 14 Июл 2013 16:43:33
>>51644827

уебок хватит!

Вск 14 Июл 2013 16:46:45
>>51645059
Сущность квантовой теории поля[править]

Лагранжев формализм в теории поля[править]
Поле описывается полевой функцией и характеризуется так называемой лагранжевой плотностью (плотность лагранжиана) в данной точке пространства. Обычно предполагается, что лагранжева плотность зависит только от полевой функции и ее производной по времени: . Лагранжева плотность не должна содержать производных полевой функции выше первой степени, чтобы уравнения движения получались "правильными" (соответствовали классической механике). Собственно лагранжиан системы (поля) будет равен интегралу от лагнанжевой плотности по трехмерному пространству: . Действие, как и в классической лагранжевой механике равно интегралу от лагранжиана по времени. Следовательно, действие в теории поля можно рассматривать как интеграл от лагранжевой плотности по четырехмерному пространству-времени: . Поэтому иногда лагранжеву плотность и называют собственно лагранжианом. Для релятивистских полей минимальное требование к лагранжиану (лагранжевой плотности) релятивистская инвариантность. Есть также и иные требования (локальность, унитарность и др.).
Принцип наименьшего действия применяется к этому четырехмерному интегралу, что позволяет получить полевые уравнения уравнения Эйлера-Лагранжа[1]:

Пример: cкалярное поле c лагранжианом . Уравнения движения для данного поля приводят к уравнению Клейна-Гордона: .
Теорема Нётер[править]
Основная статья: Теорема Нётер
Согласно теореме Нётер инвариантность функционала действия относительно -параметрических преобразований приводит к динамическим инвариантам поля, то есть к законам сохранения. В частности, инвариантность действия относительно трансляций (пространственно-временных сдвигов) приводит к сохранению тензора энергии-импульса, в том числе -импульса .
Гамильтониан поля[править]
На основании лагранжевой плотности с помощью преобразования Лежандра можно определить гамильтониан поля:

где - вариационная производная лагранжиана по .
Поле и гармонические осцилляторы[править]
Можно показать, что, например, скалярное поле Клейна-Гордона может быть представлено как совокупность осцилляторов. Разлагая полевую функцию в бесконечный ряд Фурье по трехмерному вектору импульса можно показать, что из уравнения Клейна-Гордона следует, что амплитуды разложения удовлетворяют классическому дифференциальному уравнению второго порядка для осциллятора с параметром (частотой) . Рассмотрим ограниченный куб и наложим условие периодичности по каждой координате с периодом .Условие периодичности приводит к квантованию допустимых импульсов и энергии осциллятора:

Квантование поля. Операторы рождения и уничтожения квантов[править]
Квантование означает переход от полей к операторам, действующим на вектор (амплитуду) состояния V. По аналогии с обычной квантовой механикой вектор состояния полностью характеризует физическое состояние системы квантованных волновых полей. Вектор состояния это вектор в некотором линейном пространстве.
Основной постулат квантования волновых полей заключается в том, что операторы динамических переменных выражаются через операторы полей таким же образом, что и для классических полей (с учетом порядка перемножения)
Для квантового гармонического осциллятора получена известная формула квантования энергии . Собственные функции, соответствующие указанным собственным значениям гамильтониана, оказываются связанными друг с другом некоторыми операторами повышающий оператор, понижающий оператор. Следует отметить, что эти операторы некоммутативны (их коммутатор равен единице). Применение повышающего или понижающего оператора увеличивает квантовое число n на единицу и приводит к одинаковому увеличению энергии осциллятора (эквидистантность спектра), что можно интерпретировать как рождение нового или уничтожение кванта поля с энергией . Именно такая интерпретация позволяет использовать вышеприведенные операторы, как операторы рождения и уничтожения квантов данного поля. Гамильтониан гармонического осциллятора выражается через указанные операторы следующим образом , где оператор числа квантов поля. Как нетрудно показать то есть, собственные значения этого оператора число квантов. Любое n-частичное состояние поля может быть получено действием операторов рождения на вакуум

Для вакуумного состояния результат применения оператора уничтожения равен нулю (это можно принять за формальное определение вакуумного состояния).
В случае N осцилляторов гамильтониан системы равен сумме гамильтонианов индивидуальных осцилляторов. Для каждого такого осциллятора можно определить свои операторы рождения . Следовательно произвольное квантовое состояние такой системы может быть описано с помощью чисел заполнения количества операторов данного сорта k, действующих на вакуум:

Такое представление называют представлением чисел заполнения. Суть данного представления заключается в том, чтобы вместо задания функции функции от координат (координатное представление) или как функцию от импульсов (импульсное представление), состояние системы характеризуется номером возбужденного состояния числом заполнения.
Квантование 234по Бозе-Эйнштейну и Ферми-Дираку. Связь со спином[править]
Коммутационные соотношения Бозе-Эйнштейна основаны на обычном коммутаторе (разность "прямого" и "обратного" произведения операторов), а коммутационные соотношения Ферми-Дирака на антикоммутаторе (сумма "прямого" и "обратного" произведения операторов). Кванты первых полей подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна и называются бозонами, а кванты вторых подчиняются статистике Ферми-Дирака и называются фермионами. Квантование полей по Бозе-Эйнштейну оказывается непапротиворечивым для частиц с целым спином, а для частиц с полуцелым спином непротиворечивым оказывается квантование по ФермиДираку. Таким образом, фермионы являются частицами с полуцелым спином, а бозоны с целым.

Вск 14 Июл 2013 16:51:47
>>51645406
м, до 19 лет

Вск 14 Июл 2013 16:56:13
Оп-трап >>51638719
Эта рука мужская
Слишком маленький ноготь, это раз
Слишком толстые пальцы для такой длинны, это два
Безымянный палец слишком выгнут, такая штука обычно образуется либо если ты держишь мышь 24/7
Судя по шрифту ты студент/школьник, нервный, 21<

Вск 14 Июл 2013 16:56:26
>>51645406
трап

Вск 14 Июл 2013 16:59:04
>>51638719
Норальные руки, что вы приебались?
Глупые дрочеры девственники дрочать только на порнушку и на ирл тню на любую тню у них пиструн не встанет, поэтому они злые и тупые.
Не слушай их. Счастья тебе и твоему мужу.

другая мимо-тян

Вск 14 Июл 2013 16:59:37
>>51645762
Некоторые девушки вообще ногти стрегут.
Вот это да!

Вск 14 Июл 2013 17:04:09
>>51640904
>Таких правил нет, их выдумали себе местные анонимы и думают, что кому-то на них не насрать.
Такие правила есть, и они были выведены из опыта. Они объективны и любой имеющий мозг может либо вывести их самостоятельно, либо согласится что приведшая к появлению цепочка справедлива.
Тебе они просто не нравится и ты у тебя горит срака. Иди нахуй, ниспровергатель.

Вск 14 Июл 2013 17:04:09

Вск 14 Июл 2013 17:06:49
>>51638719
Ты обычная пизда. Омега, если интересно. Ну, быдло там, люмпен. Вот.

Вск 14 Июл 2013 17:09:54
>>51646212
Так выведи их, защитничек "права на сиськи". Покажи, как ты умен. Так же говорят адепты отживших традиций, кстати.

Вск 14 Июл 2013 17:14:17
>>51646578
Ты не прав. Что здесь такого, сфоткать сиськи для анона? Ему же будет приятно, он же порадуется. Те более, мы, самцы, всегда блюдём наши правила, которые мы устанавливаем. Мы установили такое правило не просто так. В этом нет ничего плохого и унизительного для тян.

Вск 14 Июл 2013 17:15:59
>>51646817
Бля. А я вот не срал ещё. Потому что не ел нихуя, лол. И как срётся? Чем?

Вск 14 Июл 2013 17:17:37
>>51646578
>Так выведи их, защитничек "права на сиськи". Покажи, как ты умен.
Что тебе показывать, блядина? На дваче не любят статус и авторитеты и это правильно. Важно только то, что сказано в данный момент, любой может взять и покрутить мыль у себя в уме, прикинуть её ценность.
Но если тебе угодно.
Я зарабатываю 80к в месяц. Самостоятельно научился рисовать и петь на высоком уровне. Довел отжимания до 70 за подход. Прочитал около 1400 книжек. Высшее техническое образование. IQ 134. Свободно спорю на тему философии, религии, политики, экономики или социологии. Знаю 3 языка.
Я считаю правила адекватными, а апломб шлюх требующих "атнашения и пачтения" неприемлемым.

Вск 14 Июл 2013 17:18:11
>>51638719
Ты шлюха. Потому что все тян - шлюхи.

Вск 14 Июл 2013 17:18:59
>>51647109
> 70 за подход
Как будто это дохуя. Или ты дрыщавого типа?

Вск 14 Июл 2013 17:19:34
>>51647109
А я не считаю пидораху с пидорашьими взглядами, но зарплатой, чуть выше среднего для пидорахи, авторитетом. Моя гордость не продается и никакая сила не заставит меня с ней расстаться, тем более, 70 петушиных отжиманий.

Вск 14 Июл 2013 17:21:24
>>51647223
А я головка от хуя.

Вск 14 Июл 2013 17:23:03
>>51647109
Что же ты тут забыл?

Вск 14 Июл 2013 17:24:42
>>51647424
Ойвей. Как будто что-то взаимоисключающее.

Вск 14 Июл 2013 17:25:34
>>51647188
>Как будто это дохуя. Или ты дрыщавого типа?
Где связь? Дрыщи, наоборот, много отжимаются, потому что мало весят.

Вск 14 Июл 2013 17:26:05
>>51638719
>Кто я для тебя двощ?
Вниманиеблядь, жирный и зеленый.

Вск 14 Июл 2013 17:26:59
>>51638719
Просто съеби.

Вск 14 Июл 2013 17:27:10
>>51647566
А ещё у них ручки тоненькие, еле-еле 50 осиливают.

Вск 14 Июл 2013 17:27:52
>>51646877
Я не уважаю "самцов", не собираюсь считаться с их желаниями. Бесполезные трутни.

Вск 14 Июл 2013 17:28:15
>>51638719
>23
>замужем
>акцент внимания на отношениях
>живу с родителями мужа
>кто для социума
Обычная шлюха-институтка коих миллионы.

Вск 14 Июл 2013 17:35:06
>>51647514
Ты тролль, лжец и девственник.

Вск 14 Июл 2013 17:36:31
>>51647663
Ты говоришь про каких-то рахитичных детей. Обычный эктоморф показывает высокие показатели выносливости при работе с собственным весом именно за счет малости этого веса.
Иллюстрация для наглядности.
У меня телосложение среднего типа. Вес значимый, всегда показывал худшие результаты на турнике и в отжиманиях, но лучшие в силовых видах.

Вск 14 Июл 2013 17:36:47
>я тян
Шлюха.
>считаю общество тупым и потреблядским.
Завистливая неудачница.
>Замужем
Быдло.
>Книгоеб
Эскапизм, уход от реальности, трусость, незрелость.
>Мужики, которые уверены в себе, мне не нравяться
Стремление самоутверждаться за счет неуверенных в себе омег.

Вск 14 Июл 2013 17:38:13
>>51647703
Ну и иди нахуй, говно. Твое мнение ещё меньше мнения спидозного бомжа. От твоего отношения ничего не зависит, ценных мыслей не производишь, дел с тобой никаких не иметь. Ты мусор.

Вск 14 Июл 2013 17:43:59
>>51645932
Лол, долбоеб, если ты не знал то парни и девушки стрегут ногти по разному
Сам не замечал пока не пожил годик с еот
парни пытаются обрезать ноготь как можно горизонтальнее, с небольной дугой, в результате чего из под розового ноготка (подстриженного) все еще виден палец.
в то время как тяны, стараются меньше стричь центр ногтя, и делают дугу под большим градусом, в результате чего их ногти продолговатые и имеют мягкие углы (на оп пике ногти короткие, и имеют слегка грубые углы) кстати у тянов которые правильно стрегут ногти розовая часть слегка выходит за палец.
"зону различия" длины ногтей я выделил зеленым, у тян её обычно нет, а если и есть то очень маленькая, в то время как на оп-пике там целая прощелина
углы образующиеся при стрижке ногтей я выделил красным, на оп-пике они под 20-40 градусов, при что у тян они почти всегда идеально ровные, максимум 5-10 градусов

Вск 14 Июл 2013 17:45:45
>>51648577
Для меня ты безграмотная шалава. Научись писать без "ашипочек" для начала, может быть тогда от тебя хоть какой-то толк будет. Also, GTFO.

Вск 14 Июл 2013 17:46:59
>>51638719
> двощь кто я для тебя?
Тупая вниманиеблядь.

Вск 14 Июл 2013 17:59:31
>>51647594
Ну кому ты кукарекаешь? Если бы она их для денег использовала, она бы не писала, что они ей не нравятся, или указала бы почему она с ними. К тому же, она омега. Возвращайся на форумчики со своими батеньками, быдлецо.

Вск 14 Июл 2013 18:23:41
>>51638719
Я социопат, от меня уходят девушки, потому что я их бью, но главное что мне так нравится.

Вск 14 Июл 2013 18:36:45
>>51638719
Бамп годному треду

Вск 14 Июл 2013 18:37:35
>>51638719
омега же

Вск 14 Июл 2013 18:37:49
>>51638719
Алсо, красивая женственная ручка.

Вск 14 Июл 2013 18:39:38
>>51651580
пальцы ж кривые, ну нахуй

Вск 14 Июл 2013 18:43:26
Долбоеб, зачем мамке руку отрубил?


← К списку тредов