Карта сайта

Это автоматически сохраненная страница от 17.08.2013. Оригинал был здесь: http://2ch.hk/b/res/53577978.html
Сайт a2ch.ru не связан с авторами и содержимым страницы
жалоба / abuse: admin@a2ch.ru

Суб 17 Авг 2013 11:58:16
ЗАПРЕТИТЬ АНИМУ!
Анон, а даай попробуем протолкнуть петицию и запретим аниму?

Тут был тред, в котором обсуждали изнасилование десятилетней девочки пятнадцатилетним анимуфагом. И там проскочила мысль собрать подписи под петицией о запрете аниме.

Вот, специально для вас я создал петицию:
https://secure.avaaz.org/en/petition/Zapretit_anime/

Можно затроллить всех анимуфагов рашки уже только наличием такой петиции, так что помимо подписей вкидывайте ссылку туда, где много анимуфагов, на форумы, сайты какие-нибудь, в /а/ можно.

Я не против аниме, сделал это джаст фор лулз.


Суб 17 Авг 2013 12:03:41
Почему я не могу отредактировать нужное количество подписей?

Суб 17 Авг 2013 12:04:16
В новостях про этого обмудка когда показывали, маман так "нечайно" прибавила громкость, что бы я из своей комнаты слышал, лол. А потом спрашивает - ты аниме еще смотришь?(очень редко, кстати) отвечаю - да. И потом с взглядом как на маньяка смотрит на меня и под нос себе что то бормочет, поди думает сейчас что я хожу по улице и лоль насилую..

Суб 17 Авг 2013 12:04:34
САСАЙ
<span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(217, 89, 146); color: rgb(181, 185, 234);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span>

Суб 17 Авг 2013 12:05:29
>>53577978
>Можно затроллить
Я придумал лучше троллинг, срём соседу на коврик, звоним в дверной звонок и убегаем. Ебать будет батхёрт у лалки)) ставьте лойс)))

Суб 17 Авг 2013 12:05:53
>>53578119
Ты ебанулся, там надо своими данными светить.

Суб 17 Авг 2013 12:06:03
Ты уже затролил меня своей тупостью. Дума будет рассматривать петиции только с сайта РОИ.

Суб 17 Авг 2013 12:06:04
>>53577978
Иди нахуй, мразь.

Суб 17 Авг 2013 12:06:08
ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ ХЕНТАЙ

Суб 17 Авг 2013 12:06:32
>>53578217
Я так пробовал в детстве делать, получил пизды потом.

Суб 17 Авг 2013 12:06:34
Нахуя на аваазе создал, долбоёб? Пересоздай на рашкинском сайте для петиций.

Суб 17 Авг 2013 12:06:55
>>53578119
Два чая этому аладину.

Суб 17 Авг 2013 12:06:56
<span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(247, 62, 58); color: rgb(157, 37, 149);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span>

Суб 17 Авг 2013 12:07:11
>>53577978
>Можно затроллить всех анимуфагов
>затроллить
>2013

Только с лурки?

Суб 17 Авг 2013 12:07:13
>>53577978
Если к успеху дело пойдет, то и я подпишусь. Хотя я анимуфаг, но у вас ведь один хуй ничего не выйдет,лол.

Суб 17 Авг 2013 12:07:16
>>53578242
И что?

>Можно затроллить всех анимуфагов рашки уже только наличием такой петиции

Суб 17 Авг 2013 12:07:21
<span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(43, 163, 49); color: rgb(21, 85, 171);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span>

Суб 17 Авг 2013 12:07:57
>>53578290
с луркопаба)

Суб 17 Авг 2013 12:08:34
Блять, долбоебы, на рои нужно заходить через госуслуги. Совсем поеали что ли? Анимуфаги вычислят по айпи и отпиздят.

Суб 17 Авг 2013 12:08:46
На РОИ создавайте. Остально - детское баловство.

Суб 17 Авг 2013 12:09:55
>>53577978
Хахаха. ОП, ты меня насмешил. Создал петиция на каком-то АВАЗЕ. Почему не на Гургене? Попробуй создать петицию на roi, и чтоб было 10 000+ голосов.
А так разрыв жопы толдько у тебя.

Суб 17 Авг 2013 12:10:01
>>53578178
А ты у мамы трал.

Суб 17 Авг 2013 12:10:20
>джаст фор лулз
А потом Путин напишет петицию, что все долбоёбы вроде тебя должны быть анально казнены, сам же её подпишет и вуаля. Совсем пизданулись со своими петициями. Лучше сочинение "Как я провёл лето" напишите заранее.

Суб 17 Авг 2013 12:10:58
Ебланы, блять, какой roi нахуй? Вот ты, хуесос, сможешь создать петицию, введя свой снилс?

Суб 17 Авг 2013 12:12:24
>>53578475
Ты человеческим языком её напиши и подадим. За отмену интернета многие же тут голосовали.

Суб 17 Авг 2013 12:13:10
>>53577978
Ты придурок, эта петиция не имеет законной силы, подотрись ей, школьник тупой.

Суб 17 Авг 2013 12:13:15
На авазе было много петиций и долбоебы подписывали. Про отмену запрета пропаганды гомосексуализма, например. Так же и тут. Никто не будет смотреть, что за сайт такой. Будут либо подписывать, либо бугуртить. Надо во всякие отстойники, вроде форумов для баб и домохозяек повбрасывать, в комментарии к новостям разным.

Суб 17 Авг 2013 12:13:35
>>53578239
Вся суть школонизмуса. Как же мне нравится, что нужно ввести номер СНИЛСа. Пусть такое везде сделают.

Суб 17 Авг 2013 12:13:35
Вы что совсем сдурели?! Аниме это круто, а вы быдло! Пиздуйте на сосач!!!

Суб 17 Авг 2013 12:14:30
>>53577978
Да ты у мамки тралл сегодня, я смотрю.

Суб 17 Авг 2013 12:14:39
Подписал, плюс разошлю всем своим знакомым.
Нужно запретить эту пиздаглазую хуйню для дегенератов.

Суб 17 Авг 2013 12:15:03
>>53578587
На сосач, быдло

Суб 17 Авг 2013 12:16:27
>>53578637
Двачую, анимупидоры должны быть унижены.

Суб 17 Авг 2013 12:16:36
мама сказала што анеме для девачек. и я стал геим чтобы сматреть аниме

Суб 17 Авг 2013 12:19:38
ну давай же аноним-лигвиончто же вы? ну?пусть 2D дрочеры соснут вялого. столько пердаков разорвет!

Суб 17 Авг 2013 12:20:14
>>53578217
Можно еще газеткой прикрыть и подпалить оную

Суб 17 Авг 2013 12:20:37
Подписал, но сайт какой-то вообще левый.

Суб 17 Авг 2013 12:21:13
>>53578558
Анимуебуприпеклоу?

Суб 17 Авг 2013 12:22:30
>>53578838
Что же вам печет то так, что уже петиции катаете, ебите своих 3д шлюх быдло и радуйтесь.

Суб 17 Авг 2013 12:23:53
>>53578217, так что иди на хуй, школьник.

Суб 17 Авг 2013 12:24:08
>>53578178 Я бы лучше зомбоящик запретил. Телевидение, то есть. Оставил бы телек для просмотра фильмов и интернеты.

Суб 17 Авг 2013 12:24:17
>>53578980
Им 3д шлюхи не дают.

Суб 17 Авг 2013 12:24:34
Я анимуем, и я смеюсь с этого треда.
Хотя 15летним школьникам мб и припечет.

Суб 17 Авг 2013 12:27:27
Активный анимуеб в треде. И я вас полностью поддерживаю. Если аниме запретят, то исчезнут эти пизданутые рашкоанимешники. Надеюсь.

Суб 17 Авг 2013 12:29:37
>>53579076
> Я анимуем, и я смеюсь с этого треда.
> Хотя 15летним школьникам мб и припечет.
Судя по тексту ты сам 15ти летний школьник, так что иди тоже на хуй.

Идея неплоха, но на вазгенах и ашотах пилить петиции как-то тухло, но оп школотрон-сыкло и на рои не пойдет.
Анимуеб-кун

Суб 17 Авг 2013 12:31:32
>>53579252
>Судя по тексту ты сам 15ти летний школьник, так что иди тоже на хуй.
)))))))))))))))

Суб 17 Авг 2013 12:31:45
>>53579177
Что ты называешь "рашкоанимешники"?

Суб 17 Авг 2013 12:32:03
>>53579177
Не исчезнут, вообще навряд ли что-то изменится, но запрет был бы охуенным.

Суб 17 Авг 2013 12:32:23
>>53577978
>мультики делают наших детей маньяками, извращенцами, геями и педофилами.
Лол. Неужели человек обладающий разумом всерьез будет верить что во всем виноваты мультики а не например хуевое воспитание.

Суб 17 Авг 2013 12:33:06
Да мля. Составьте более или менее юридическим языком эту маляву, сам на рои отправлю. Пусть там повисит. До востребования.

Суб 17 Авг 2013 12:33:23
>>53579177
Почему тебе вообще не похуй на других людей? Ты ебанутый?

Суб 17 Авг 2013 12:33:38
>>53579355
Тебя.

Суб 17 Авг 2013 12:33:55
Короче, для тех, кто не зассыт создать петицию на рои (осторожно, очень толсто):

Давно известно, что анимэ это низкокачественные мультфильмы, которые не имеют никакой художественной ценности, а лишь развращают наших детей, превращая их в маньяков, геев, педофилов и извращенцев.

Было много случаев, когда из-за увлечения мультиками анимэ дети совершали самоубийства, убивали и насиловали других детей.

Необходимо запретить на территории Российской Федерации трансляцию, продажу и хранение анимэ и сопутствующей продукции. А так же блокировать тематические сайты, торрент-ресурсы и другие сайты, на которых анимэ доступно для скачивания и просмотра.

Практический результат:

Сегодня педофильское анимэ можно найти где угодно: от магазинов до интернет-ресурсов.

Если дети не будут иметь доступа к этой продукции, то резко снизится количесвто самоубийств и преступлений среди подростков, дети не будут подвергаться тлетворному развращающему влиянию анимэ. Педофильская японская зараза не должна развращать наши детей. Подумайте о детях!

Суб 17 Авг 2013 12:35:13
>>53579477
ТОЛСТО. Надо про каких-нибудь учёных вскользь хотя бы помянуть.

Суб 17 Авг 2013 12:35:32
>>53579467
Такое ощущение что ты меня обидеть пытался, да только как-то вяло.

Суб 17 Авг 2013 12:35:42
>>53579355
То существо, которое смотрит с рудабом. Хуже только русские сериалы.

Суб 17 Авг 2013 12:36:03
>>53579477
>Если дети не будут иметь доступа к этой продукции, то резко снизится количесвто самоубийств
>снизится количесвто самоубийств
Проиграл

Суб 17 Авг 2013 12:36:19
>>53579533
Вроде, недавно какие-то рашкинские эксперты проверяли аниму на наличие педофилии. Надо инфу эту тоже использовать.

Суб 17 Авг 2013 12:36:43
>>53579558
Сабоблядки не лучше.

Суб 17 Авг 2013 12:36:53
>>53579573
Я когда писал сам неистово проиграл.

Суб 17 Авг 2013 12:37:12
>>53579533 Согласно статистике, в Японии 87% самоубийц подросткового возраста увлекались просмотром анимэ.

Суб 17 Авг 2013 12:37:20
>>53579400
Это Россия, на улице давно бывал? Вину свалят на кого угодно, на аниме, на геев, и похуй что я такой охуенный родитель и ребенком не занимаюсь, виноваты то жиды.

Суб 17 Авг 2013 12:37:38
>>53579609
Ты еще расскажи, что смотришь только равки.

Суб 17 Авг 2013 12:38:56
>>53579652
Но я быдло, я не могу в лунный.

Суб 17 Авг 2013 12:39:24
>>53579631
В Японии 87% всего населения увлекается аниме.

Суб 17 Авг 2013 12:39:42
>>53579631
Наверное 99% из них ели хлеб, ох уж этот хлеб убийца.

Суб 17 Авг 2013 12:40:19
>>53579652
Смотрю прям так. Нахур нужен перевод? Это как песня Slipknot - пока инглиш в школе не проходил, звучит охуенно круто. А как слова начинаешь понимать - сразу отстой.

Суб 17 Авг 2013 12:40:34
>>53579757
и 100% пили воду. вот где корень всех зол!

Суб 17 Авг 2013 12:40:36
>>53579740
Тогда уж "В Японии 87% самоубийц увлекались аниме".

Суб 17 Авг 2013 12:40:36
>>53579757
А еще говорят, что 100% из них, дышали кислородом.

Суб 17 Авг 2013 12:40:59
Да вы только кукарекать можете. А чтобы создать петицию на рои -- кишка тонка. Вся суть школохейтеров.
Поссал на вас свысока.
мимо анимешник

Суб 17 Авг 2013 12:41:21
>>53579808
Штоу?

Суб 17 Авг 2013 12:41:51
v 0.91
Давно известно, что анимэ это низкокачественные мультфильмы, которые не имеют никакой художественной ценности, а лишь развращают наших детей, превращая их в маньяков, геев, педофилов и извращенцев.

Было много случаев, когда из-за увлечения мультиками анимэ дети совершали самоубийства, убивали и насиловали других детей. Согласно статистике, в Японии 87% самоубийц подросткового возраста увлекались просмотром анимэ.

Необходимо запретить на территории Российской Федерации трансляцию, продажу и хранение анимэ и сопутствующей продукции. А так же блокировать тематические сайты, торрент-ресурсы и другие сайты, на которых анимэ доступно для скачивания и просмотра.

Практический результат:

Сегодня педофильское анимэ можно найти где угодно: от магазинов до интернет-ресурсов.

Если дети не будут иметь доступа к этой продукции, то резко снизится количесвто самоубийств и преступлений среди подростков, дети не будут подвергаться тлетворному развращающему влиянию анимэ. Педофильская японская зараза не должна развращать наши детей. Подумайте о детях!

Суб 17 Авг 2013 12:42:03
>>53579060
>>53579809


Суб 17 Авг 2013 12:42:04
>>53579804
>населения

Суб 17 Авг 2013 12:42:07
>>53579831
Хорошая мама. Сегодня не буду ее ебать.

Суб 17 Авг 2013 12:43:08
>>53579060
>>53579809


Суб 17 Авг 2013 12:43:49
>>53579866
пожалуй пропатчить еще надо
>Педофильская японская зараза не должна развращать наши детей

Суб 17 Авг 2013 12:45:22
>>53579924
За живое задел?

Суб 17 Авг 2013 12:45:39
>>53579957
Слишком много эмоций?

Суб 17 Авг 2013 12:45:51
>>53579957
>Педофильская японская зараза ни в коем случае не должна развращать наших любимых детей

Суб 17 Авг 2013 12:46:02
>>53579819
Двачую этого анимеребенка, надо создать петицию на рои.

Суб 17 Авг 2013 12:46:35
>>53580054
Да, надо как то в более мягкой форме приподнести.

Суб 17 Авг 2013 12:51:00
Да у вас тут <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(160, 132, 189); color: rgb(174, 53, 50);">ЗАБЛОКИРОВАНО РОСКОМНАДЗОРОМ</span> в треде! Пожаловался куда надо.

Суб 17 Авг 2013 12:56:09
Удваиваю петицию. Пидорахи не должны иметь доступ к аниме. Аниме для элиты, а не ватников.

Суб 17 Авг 2013 13:00:02
>>53579804
Нихуя. В Японии аниме увлекаются только жирные отаку-опущенцы, которым ни одна девушка не даёт. Ну, разве что ещё дети. Но им это простительно. Все, когда были детьми, смотрели всякие безобидные кодомо. Хотя, девушки относятся так не только к отаку, а ко всем, увлекающимся чем-нибудь. На хобби ведь тратится очень много времени и денег. Девушки, конечно же, хотят, чтобы всё это тратилось на них.

Суб 17 Авг 2013 13:01:51
>>53580597
А скачивать ты петушок ее как будешь если с торрентов потрут?

Суб 17 Авг 2013 13:04:26
>>53580850
У на вот уже вовсю антипиратский закон бушует, только что-то кроме сериалов для домохозяек ничего не исчезло с торрентов.

Суб 17 Авг 2013 13:05:27
>>53580980
Потому что терли только руснявое говно.

Суб 17 Авг 2013 13:06:19
>>53577978
Лол. Хороший план. Голосую.

Суб 17 Авг 2013 13:06:26
>>53580980
Да и эти самый сериалы можно свободно скачать на менее популярных торрентах.

Суб 17 Авг 2013 13:07:59
>>53581075
А, там ещё мыло нужно, тогда ну впизду, не буду голосовать.

Суб 17 Авг 2013 13:09:27
>>53577978

Анимуфаги должны ответить за 9 мая! Я знаю, что они ни при чём.

Суб 17 Авг 2013 13:10:27
>>53580850
На буржуйских торрентах, откуда и сейчас качаю.

Суб 17 Авг 2013 13:11:39
>>53579427

Кококок зопретить кококок воспетание кококок куда катицца роисся!

Суб 17 Авг 2013 13:11:56
>в котором обсуждали изнасилование десятилетней девочки пятнадцатилетним анимуфагом
Видосы есть?

Суб 17 Авг 2013 13:12:03
>>53581164
Можно любое фейковое мыло писать.

Суб 17 Авг 2013 13:12:11
>>53579819
>школохейтеров.
>свысока.
>мимо анимешник

Суб 17 Авг 2013 13:12:41
>>53581360
Если только новости какие-то, хуй знает. Я об этом только тут прочитал.

Суб 17 Авг 2013 13:13:34
http://murmansk.kp.ru/online/news/1511408/

Суб 17 Авг 2013 13:15:05
Может лучше цветных коней?
/thread

Суб 17 Авг 2013 13:15:43
>>53577978
Так вроде уже запретили, не?

Суб 17 Авг 2013 13:16:18
>>53581502
Запретить Машу и медведя.

Суб 17 Авг 2013 13:18:38
>>53577978
>запретим аниму
Наркоман из 2008, ты опять выходишь на связь? У нас в рашке один официальный издатель анимца, и тот уже хуй знает какой год не может пару старых релизов выпустить. А на торренты с анимцой один хуй всем будет насрать.
>Можно затроллить всех анимуфагов
Ты такой петицией разве что школьниц-мяншь затроллишь. Весь фендом на <span style="background: none repeat scroll 0% 0% rgb(90, 196, 216); color: rgb(19, 113, 33);">мизулин</span>ах крепко сидит. Он их, собственно, и создал.

Суб 17 Авг 2013 13:28:52
v 0.95
Давно известно, что анимэ это низкокачественные мультфильмы, которые не имеют никакой художественной ценности, а лишь развращают наших детей, превращая их в маньяков, геев, педофилов и извращенцев.

Было много случаев, когда из-за увлечения мультиками анимэ дети совершали самоубийства, убивали и насиловали других детей. Согласно статистике, в Японии 87% самоубийц подросткового возраста увлекались просмотром анимэ.

Было подано множество жалоб в Роскомнадзор, но пока не было сделано ничего существенного для защиты детей от влияния японских мультфильмов. А между тем, Лига безопасного интернета провела экспертное исследование известных японских мультфильмов - анимэ. Эксперты пришли к однозначному выводу, что сюжет некоторых из них сконцентрирован на сексуальном насилии над детьми, жестокости и разврате. Наши дети беспрепятственно смотрят настоящую жесткую и извращенную детскую порнографию.

Необходимо запретить на территории Российской Федерации трансляцию, продажу и хранение анимэ и сопутствующей продукции. А так же блокировать тематические сайты, торрент-ресурсы и другие сайты, на которых анимэ доступно для скачивания и просмотра.

Также необходимо привлечь к ответственности российских правообладателей и распространителей анимэ.

Практический результат:

Сегодня педофильское анимэ можно найти где угодно: от магазинов до интернет-ресурсов.

Если дети не будут иметь доступа к этой продукции, то резко снизится количесвто самоубийств и преступлений среди подростков, дети не будут подвергаться тлетворному развращающему влиянию анимэ. Ведь именно увлечение анимэ совсем недавно способствовало совершению подростком изнасилования десятилетней девочки. Необходимо срочно принять меры и оградить детей от пагубного влияния японского анимэ.

Суб 17 Авг 2013 13:33:12
На авазе, кстати, можно голосовать не один раз даже использу один и тот же ящик. Просто ставишь точки в рандомных местах имени своего ящика (до собаки).

К примеру: xuesos@xuesos.ru, xue.sos@xuesos.ru и x.ues.os@xuesos.ru - одно и то же.

Суб 17 Авг 2013 13:36:57
Надо написать что-нибудь про яой еще.

Суб 17 Авг 2013 13:43:22
Бамп. Я не вижу обсуждения и рацпредложений.

Суб 17 Авг 2013 13:44:12
Давно известно, что анимэ это низкокачественные мультфильмы, которые не имеют никакой художественной ценности, а лишь развращают наших детей.

Было много случаев, когда из-за увлечения мультиками анимэ дети совершали самоубийства, убивали, насиловали и потребляли наркотики.

Согласно статистике:
В Японии 87% самоубийц, 54% педофилов, 32% гомосексуалистов увлекались просмотром анимэ.

Было подано множество жалоб в Роскомнадзор, но пока не было сделано ничего существенного для защиты детей от влияния японских мультфильмов. А между тем, Лига безопасного интернета провела экспертное исследование известных японских мультфильмов - анимэ. Эксперты пришли к однозначному выводу, что сюжет некоторых из них сконцентрирован на сексуальном насилии над детьми, жестокости и разврате. Наши дети беспрепятственно смотрят настоящую жесткую и извращенную детскую порнографию.

Необходимо запретить на территории Российской Федерации трансляцию, продажу и хранение анимэ и сопутствующей продукции. А так же блокировать тематические сайты, торрент-ресурсы и другие сайты, на которых анимэ доступно для скачивания и просмотра.

Также необходимо привлечь к ответственности российских правообладателей и распространителей анимэ.

Практический результат:

Сегодня педофильское анимэ можно найти где угодно: от магазинов до интернет-ресурсов.

Если дети не будут иметь доступа к этой продукции, то резко снизится количесвто самоубийств и преступлений среди подростков, дети не будут подвергаться тлетворному развращающему влиянию анимэ. Ведь именно увлечение анимэ совсем недавно способствовало совершению подростком изнасилования десятилетней девочки. Необходимо срочно принять меры и оградить детей от пагубного влияния японского анимэ.

Суб 17 Авг 2013 13:44:30
>>53582916
Пойди анимы наверни и подрочи. Отпустит.

Суб 17 Авг 2013 13:44:42
>>53577978
Что такое "анимуму"?

Суб 17 Авг 2013 13:45:34
>насиловали и потребляли наркотики.
Бедные наркотики.

Суб 17 Авг 2013 13:46:16
Не знаю, что за муму имел в виду ОП, может Тургенева, но вот аниме - говно.

Суб 17 Авг 2013 13:53:04
>>53577978
Анон, пересоздай на change.org, там серьезнее люди, больше подписей соберешь, только оформи подобающе и приведи аргументы против анимэ.

Суб 17 Авг 2013 14:01:58
v 0.99
Давно известно, что анимэ это низкокачественные мультфильмы, которые не имеют никакой художественной ценности, а лишь развращают наших детей.

Было много случаев, когда из-за увлечения мультиками анимэ дети совершали самоубийства, убивали, насиловали других детей и начинали употреблять наркотики.

Согласно статистике, в Японии 87% самоубийц, 54% педофилов, 32% гомосексуалистов (мнигие из них стали гомосексуалистами исключительно благодаря анимэ) увлекались просмотром анимэ.

Было подано множество жалоб в Роскомнадзор, но пока не было сделано ничего существенного для защиты детей от влияния японских мультфильмов. А между тем, Лига безопасного интернета провела экспертное исследование известных японских мультфильмов - анимэ. Эксперты пришли к однозначному выводу, что сюжет некоторых из них сконцентрирован на сексуальном насилии над детьми, жестокости и разврате. Наши дети беспрепятственно смотрят настоящую жесткую и извращенную детскую порнографию.

Существует также много анимэ-мультфильмов про геев, в которых создается положительный образ гомосексуалиста и педофила. Фактически, через такие мультфильмы детям навязывается гомосексуализм и развратное поведение. Посмотрев такое анимэ, ребенок начинает думать, что эти извращения - норма.

Необходимо запретить на территории Российской Федерации трансляцию, продажу и хранение анимэ и сопутствующей продукции. А так же блокировать тематические сайты, торрент-ресурсы и другие сайты, на которых анимэ доступно для скачивания и просмотра.

Также необходимо привлечь к ответственности российских правообладателей и распространителей анимэ.

Практический результат:

Сегодня педофильское анимэ можно найти где угодно: от магазинов до интернет-ресурсов.

Если дети не будут иметь доступа к этой продукции, то резко снизится количесвто самоубийств и преступлений среди подростков, дети не будут подвергаться тлетворному развращающему влиянию анимэ. Ведь именно увлечение анимэ совсем недавно способствовало совершению подростком изнасилования десятилетней девочки. Необходимо срочно принять меры и оградить детей от пагубного влияния японского анимэ.

Суб 17 Авг 2013 14:03:11
>>53583464
Вся суть школохейтеров.
Еще на дняфочке dairy.ru создайте.

Суб 17 Авг 2013 14:06:34
А когда будет петиция о запрете имиджборд?

Суб 17 Авг 2013 14:07:46
>>53584292
Создай плиз))

Суб 17 Авг 2013 14:16:43
https://www.change.org/ru/петиции/депутатам-государственной-думы-российской-федерации-запретим-анимэ

Суб 17 Авг 2013 14:17:38
>>53584900
НА ROI СОЗДАВАЙТЕ ПИТУХИ ШКОЛЬНЫЕ ИЛИ УЯБЫВАЙТЕ

Суб 17 Авг 2013 14:19:56
>>53584948
Дай свой снилс, создам.

Суб 17 Авг 2013 14:26:06
>>53586475
Ладно, сейчас пойду на кухню и скушаю яблочко.

Суб 17 Авг 2013 14:58:04
>>53577978
Два чая, анима не нужна.

Суб 17 Авг 2013 14:59:13
>>53587219
Бля, он же должен был быть трапом.

Суб 17 Авг 2013 15:31:15
Бамп. У анимуфагов из /а/ бомбануло.

Суб 17 Авг 2013 15:36:36
http://2ch.hk/a/res/1287675.html и с сусуко-тян.

Суб 17 Авг 2013 15:37:58
>>53589512
А это не один и тот же ОП?

Суб 17 Авг 2013 16:37:20
>>53589594
Это один и тот же оп.

Судя по реакции элитных небыдло-анимуфагов из /а/, идея рабочая.

Представь, анон, теперь реакцию шестнадцатилетних девочек-анимешниц. Нужно кинуть это ватникам для голосов и анимуфага для бугурта.

Суб 17 Авг 2013 16:51:01
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:54:46
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:54:57
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригод ным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:55:07
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:55:18
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с ра счётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:55:28
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функцион ала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:55:39
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых ди сперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:55:58
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Т омасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функци онала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:56:11
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимод ействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:57:32
Вобщем, чтобы был бугурт, нужны голоса. Голоса можно стрясти с ватников. Надо массово вбрасывать ссылку в места концентрации ватников: жежешечка, комментарии на новостных сайтах, форумы для домохозяек, всякие православные сообщества и так далее.

Ну а для, собственно, бугурта нужно вкинуть петицию в места скопления мунях: дайри, жежешечка, вские тематические сайты и сообщества.

Суб 17 Авг 2013 16:57:57
Лол, вот у школьника припекло.

Суб 17 Авг 2013 16:58:14
>>53592566
>Представь, анон, теперь реакцию
Пубертат прошел уже, мальчик?

Суб 17 Авг 2013 16:58:42
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случа е, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для с истем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:58:53
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами б лагородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:59:08
>>53593781
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются ающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:59:20
>>53593794
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими ( , при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:59:41
>>53593813
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими ( , при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых дисперсионные силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 16:59:48
>>53593746
БАБАХ

Суб 17 Авг 2013 16:59:58
>>53593836
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.


Суб 17 Авг 2013 17:00:13
>>53593853
Модель Томаса Ферми
Основная статья: Теория Томаса Ферми

Методу теории функционала плотности предшествовала модель Томаса Ферми, развитая Л. Томасом и Энрико Ферми в 1927 г. Они рассчитали энергию атома как сумму его кинетической энергии, представленной в виде функционала электронной плотности, и потенциальной энергии взаимодействия электронов с ядром и друг с другом; энергия взаимодействия также была выражена через электронную плотность.

Несмотря на заметную роль, которую модель Томаса Ферми сыграла в развитии квантовой механики, её точность была недостаточной, поскольку не учитывалось обменное взаимодействие, в отличие, например, от метода Хартри Фока. В 1928 г. Поль Дирак уточнил функционал энергии в модели Томаса Ферми, добавив к нему слагаемое, описывающее обменное взаимодействие (это слагаемое также имело вид функционала электронной плотности).

Несмотря на это, для ряда применений модель Томаса Ферми Дирака не давала удовлетворительного результата. Основным источником погрешности являлось выражение кинетической энергии, приводящее к погрешности в вычислении обменной энергии. Кроме того, не учитывалась энергия электронной корреляции.
Теоремы Хоэнберга Кона

Хотя теория функционала плотности и базируется на ставшей классической модели Томаса Ферми, надёжное теоретическое обоснование под нее было подведено только с формулировкой теорем Хоэнберга Кона (названных так в честь Пьера Хоэнберга (англ.) и Уолтера Кона).

Первая теорема утверждает, что существует взаимно однозначное соответствие между плотностью основного состояния электронной подсистемы, находящейся во внешнем потенциале атомных ядер, и самим потенциалом ядер. Первая теорема является теоремой существования и не дает метода построения такого соответствия.

Вторая теорема представляет собой вариационный принцип квантовой механики, сформулированный для функционала плотности и утверждает, что энергия электронной подсистемы, записанная как функционал электронной плотности, имеет минимум, равный энергии основного состояния.

Первоначально теоремы Хоэнберга Кона были сформулированы только для основного состояния электронной подсистемы в отсутствие магнитного поля. Они могут быть обобщены путём введения зависимости от времени, что позволяет использовать этот формализм для расчета состояний возбуждённых электронов[1].
Описание метода

Традиционные методы определения электронной структуры, в частности, метод Хартри Фока и производные от него, описывают систему с помощью многоэлектронной волновой функции. Основная цель теории функционала плотности при описании электронной подсистемы заменить многоэлектронную волновую функцию электронной плотностью. Это ведет к существенному упрощению задачи, поскольку многоэлектронная волновая функция зависит от 3N переменных по 3 пространственных координаты на каждый из N электронов, в то время как плотность функция лишь трёх пространственных координат.

Как правило, метод теории функционала плотности используется совместно с формализмом Кона Шэма, в рамках которого трудноразрешимая задача об описании нескольких взаимодействующих электронов в статическом внешнем поле (атомных ядер) сводится к более простой задаче о независимых электронах, которые движутся в некотором эффективном потенциале. Этот эффективный потенциал включает в себя статический потенциал атомных ядер, а также учитывает кулоновские эффекты, в частности, обменное взаимодействие и электронную корреляцию.

Описание двух последних взаимодействий и представляет собой основную сложность метода теории функционала плотности в формулировке Кона Шэма. Простейшим приближением здесь является приближение локальной плотности, основанное на точном расчёте обменной энергии для пространственно однородного электронного газа, который может быть выполнен в рамках модели Томаса Ферми и из которого можно получить также и корреляционную энергию электронного газа.

Метод теории функционала плотности широко применяется для расчётов в физике твёрдого тела с 1970-х годов. В ряде случаев даже использование простого приближения локальной плотности дает удовлетворительные результаты, соответствующие экспериментальным данным, причём вычислительная сложность метода невысока относительно других подходов к проблеме многих частиц в квантовой механике. Тем не менее, долгое время метод был недостаточно точен для расчётов в области квантовой химии, пока в 1990-х годах не произошёл заметный сдвиг в описании обменного и корреляционного взаимодействий. В настоящее время метод теории функционала плотности является главным подходом в обеих областях. Впрочем, несмотря на прогресс в теории, все ещё имеются проблемы в приложении метода к описанию межмолекулярных сил, в особенности Ван-дер-Ваальсовых сил и дисперсионного взаимодействия, а также в расчётах ширины запрещённой зоны в полупроводниках.

Сложности с расчётом дисперсионного взаимодействия в рамках теории функционала плотности (которые возникают, как минимум, в том случае, когда этот метод не дополняется другими) делают метод теории функционала плотности малопригодным для систем, в которых дисперсионные силы являются преобладающими (например, при рассмотрении взаимодействия между атомами благородных газов) или систем, в которых силы имеют тот же порядок, что и другие взаимодействия (например, в органических молекулах). Решение этой проблемы является предметом современных исследований.

Суб 17 Авг 2013 17:00:31
>>53592566
Ты же сам потом бугуртить будешь.

Суб 17 Авг 2013 17:01:08
Лол, долбоебы без самоиронии такие смешные. И ведь правда обмудкам печет. Даже если они знают, что текст это жирнейший троллинг, свербит и ничего с этим они поделать не могут.

Суб 17 Авг 2013 17:02:04
>>53593713
Нужна большая слезливая паста, с упором желательно на недавние события - вот сколько шлкольников решили полетать, анимой увлекался каждый второй, даже ТетрадкуСмерти хотели запретить.

Суб 17 Авг 2013 17:02:18
>>53593918
Ты, будучи долбоебом без самоиронии, думаешь, что "обмудкам печет" и у кого-то там свербит.

Суб 17 Авг 2013 17:05:53
Давайте протолкнем петицию о запрети ПОНИ

Хотеть ПОНИ.

Суб 17 Авг 2013 17:06:21
>>53593887
Я пока вижу только бугурт каких-то опущенок.

Суб 17 Авг 2013 17:06:54
Создайте же кто-нибудь петицию о запрете борд!

Суб 17 Авг 2013 17:07:47
>>53594186
Ну да, настолько не печет и не свербит, что вручную вайпают и сагают.

Суб 17 Авг 2013 17:08:35
>>53577978
Вот вы развлекаетесь, а пидорашкинское правительство это с радостью сделает.
100 тыщ подписей против запрета торрентов проигнорят - а вот тысячу подписей за запрет анимы радостно рассмотрят.

Суб 17 Авг 2013 17:10:46
>>53577978
>Я не против аниме, сделал это джаст фор лулз.
Суть школьников.

Суб 17 Авг 2013 17:11:06
http://www.1tv.ru/news/techno/239755
ЦЕЛЫХ 20 ТЫСЯЧ ПОДПИСЕЙ

Суб 17 Авг 2013 17:12:48
Заебатым курсом хуячите, товарищи!
Охуеть, не встать, скоро взрывать дома будем и разделывать мусульман и прочих "неверных"
Ананас, мне осточертело твое just4lulz
Хули ты творишь?

Суб 17 Авг 2013 17:13:26
>>53577978
И это окажется первая петиция, которую правительство ДЕЙСТВИТЕЛЬНО рассмотрит и одобрит. Вот тогда я обосрусь в голос.

Суб 17 Авг 2013 17:14:11
>>53594313
Толкаю

Суб 17 Авг 2013 17:37:32
>>53577978
КОКОКОКОКО! ПОКПОКПОК!
-Что?

Суб 17 Авг 2013 17:43:46
>>53594603
Да за такое дело и тарифы на жкх повысить будет не грех.

Суб 17 Авг 2013 17:46:18
>>53594603
Это будет эпик вин.


← К списку тредов