Карта сайта

Это автоматически сохраненная страница от 19.08.2013. Оригинал был здесь: http://2ch.hk/b/res/53730174.html
Сайт a2ch.ru не связан с авторами и содержимым страницы
жалоба / abuse: admin@a2ch.ru

Пнд 19 Авг 2013 17:49:46
WHY DO U HATE GINGERS?
ТРЕД БОГИНИ ГО


Пнд 19 Авг 2013 17:52:33
Взлетит ли КЭРРИ с дифьюзалом, мкб, мьелльниром из нее? Или только терпила-саппорт?

Пнд 19 Авг 2013 17:53:38
она слабовата, как кэрри, но и чистым саппортом она не бывает.

Пнд 19 Авг 2013 17:56:41
>>53730174
Но ведь истинная богиня Лина.

Пнд 19 Авг 2013 17:57:41
>>53730617
забери свою шлюху с собой

Пнд 19 Авг 2013 17:59:44
Шлюхи недосаппорты не нужны.

Пнд 19 Авг 2013 18:01:13
Истинная БОГИНЯ врывается итт.

Пнд 19 Авг 2013 18:02:31
>>53730685
Вот это у тебя ПОДГОРЕЛО

Пнд 19 Авг 2013 18:02:46
А кто это?

навсякий случай сажа

Пнд 19 Авг 2013 18:04:08
Врку ненавижу почти больше всех в доте после нее только друид обоссаный. Кидайте в меня говном, но она ебаная крыса и падла одновременно. Подбежит стрельнет - похуй, подбежит стрельнет - похуй, подбежит пульнет свою хуету и обратно с пожатым хвостом. Раздражает нереально.

Пнд 19 Авг 2013 18:04:50
>>53731025
Донная боль итт.

Пнд 19 Авг 2013 18:05:07
>>53730617
Она тоже няша :3 И Рилаечка тоже!

Пнд 19 Авг 2013 18:06:05
>>53731066
Сколько у тебя часов, петушок? Каков винрейт? Сколько побед?

Пнд 19 Авг 2013 18:06:33
>>53730245
НУ КУДА ЭТИ ЕБАНЫЕ КОСПЛЕЙЩИКИ СО СВОИМИ УЕБИЩНЫМИ ЕБАЛАМИ ЛЕЗУТ?!!111 CУКА БЛЯДЬ ПИДОРАСЫ!!!!1111

Пнд 19 Авг 2013 18:07:13
>>53730174
p34 davai dniwe

Пнд 19 Авг 2013 18:09:26
Юзлесс крепс же. Герой уровня Мортред или даже ниже.

Пнд 19 Авг 2013 18:11:06
>>53731339
Сын собаки, хули ульт не дал?

Пнд 19 Авг 2013 18:11:27
Luna >>>>> Windrunner
Deal w/ it.

Пнд 19 Авг 2013 18:11:40
>>53731468
Но я же дал.

Пнд 19 Авг 2013 18:12:16
>>53731375
>Юзлесс крепс же
Сначала Данди
>Мортред или даже ниже.
А потом Лода ссут тебе на лицо.

Пнд 19 Авг 2013 18:12:55
>>53731494
Луна ХУЙ сосет у кента причмокивая ну или у акса да почти у всех, хуевый из нее Керри, гиро гораздо круче.

Пнд 19 Авг 2013 18:14:11
>>53731590
CM > all

Пнд 19 Авг 2013 18:14:14
>>53730617
Двачую адеквата!

Пнд 19 Авг 2013 18:16:13
>>53731593
Ты просто не умеешь ей играть. Винрейт стабильно 70%.

Пнд 19 Авг 2013 18:16:44
Ябу дотадетей из второй датки пикерлейтедом с закрытми глазами

Пнд 19 Авг 2013 18:16:45
>>53730174
1. У рижих нет души.
2. Сапорты для опущенцев.
3. Идиотская озвучка.

Пнд 19 Авг 2013 18:19:07
>>53731951
Да. Я серьёзно.

Пнд 19 Авг 2013 18:19:42
>>53731853
LIKE A WIND

Пнд 19 Авг 2013 18:20:06

Пнд 19 Авг 2013 18:20:11
>>53732014
Привет

Пнд 19 Авг 2013 18:20:24
>>53732078
Привет

Пнд 19 Авг 2013 18:22:06
>>53731145
Так и знал, что ты не ответишь, петушок.

Пнд 19 Авг 2013 18:24:23
>>53732032
Для тебя богиня - лошадь?
Представляешь как от нее воняет? Как она летит, и срет где и когда захочет? Пиздец. Совсем люди ебанулись. Поэтому ненавижу вас.

Пнд 19 Авг 2013 18:24:36
Моя богиня мертва, но это сделало её только лучше. Feel the prophesy, bitch!

Пнд 19 Авг 2013 18:26:15
>>53732204
Мне интересно, а ты вообще про первую доту слышал? Или тебя тогда еще небыло? Винрейт, блять, кол-во часов.

Пнд 19 Авг 2013 18:26:25
>>53732340
А для тебя кто? Шлюха разогретая до 300 градусов по Цельсию или Шлюха охлаждённая до -20 по Цельсию? Или лесная, рыжая, бездушная лучница?

Пнд 19 Авг 2013 18:29:08
>>53732480
Кто помнит?
ЭТО НЕ РЕЗИНКА ОТ ТРУСОВ, А ТЕТИВА!!!11

Пнд 19 Авг 2013 18:29:56
>>53732560
Что за аниме?

Пнд 19 Авг 2013 18:30:12
>>53732480
Рыжие лучницы тоже няшки бывают.

Пнд 19 Авг 2013 18:31:24
>>53732756
И у неё тоже нет сисек... Это печально.

Пнд 19 Авг 2013 18:32:13
>>53732792
Нихуя себе, у меня встал. Соус?

Пнд 19 Авг 2013 18:33:02
Помню, в первой дотке рапиру собирал на вр, теперь редко получается.

Пнд 19 Авг 2013 18:34:10
>>53732468
Лол, я-то был, но тдшки и всякие петросянщины меня больше захватывали, в 1 доту я наиграл через силу часов 100 не больше, не нравилась она мне. Во 2 играю достаточно долго, и своего мнения менять не собираюсь, ненавижу медведя врку и немного фантомаса. Недолюбливаю бару гулю мира ну и зевса.

Пнд 19 Авг 2013 18:35:20
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:35:24
>>53732829
Нету :(

Пнд 19 Авг 2013 18:35:31
>>53733012
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющег о всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:35:36
>>53732949
всем похуй

Пнд 19 Авг 2013 18:35:42
>>53733017
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:35:54
>>53733031
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:36:08
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств , которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:36:19
>>53733065
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:36:42
>>53733075
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:36:54
>>53733096
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:37:07
>>53733099
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:37:20
>>53733123
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу которая давала бы наиболее адекватное обоснование и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:37:33
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:37:45
Ах да НЕРЕАЛЬНО РВЕТ ПУКАН ОТ ОЗВУЧКИ МИРАНЫ И ЛУНЫ, А ТАК ЖЕ ОТ МАНТР ВАРЛОКА

Пнд 19 Авг 2013 18:37:51
>>53733145
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:38:07
>>Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:38:21
>>53733182
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:38:35
>>53733197
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.


Пнд 19 Авг 2013 18:38:59
>>53733219
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:39:04
>>53733161
>ОТ МАНТР ВАРЛОКА
А я с них наоборот проигрываю непрерывно. КАРАБОР КАРАКАС!

Пнд 19 Авг 2013 18:39:23
>>53733224
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:39:35
>>53733245
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала бы наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к выделению единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:39:48
Пространство Калаби Яу (Многообразие Калаби Яу) компактное комплексное многообразие с кэлеровой метрикой, для которой тензор Риччи обращается в ноль.

Комплексное n-мерное пространство Калаби Яу является 2n-мерным римановым многообразием с риччи-плоской метрикой и дополнительной симплектической структурой.

Названо в честь двух математиков, Эудженио Калаби и Шинтана Яу.
Содержание

1 Примеры и классификация
2 Использование в теории струн
3 Примечания
4 Литература

Примеры и классификация

В одномерном случае любое пространство Калаби Яу представляет собой тор Tb, который рассматривается как эллиптическая кривая.

Все двумерные пространства Калаби Яу представляют собой торы T и так называемые K3-поверхности. Классификация в бо±льших размерностях не завершена, в том числе в важном трёхмерном случае.
Использование в теории струн
Двумерная проекция трехмерной визуализации пространства Калаби Яу

В теории струн используются трёхмерные (имеющие вещественную размерность 6) многообразия Калаби Яу, выступающие как слой компактификации пространства-времени, так что каждой точке четырёхмерного пространства-времени соответствует пространство Калаби Яу.

Известно несколько десятков тысяч трёхмерных пространств Калаби Яу, которые удовлетворяют требованиям к дополнительным измерениям, вытекающим из теории струн.

Одной из основных проблем теории струн (учитывая современное состояние разработки) является такая выборка из указанного удовлетворительного подмножества трехмерных пространств КалабиЯу, которая давала наиболее адекватное обоснование количества и состава семейств всех известных частиц. Если теоретические разработки в этой области приведут к единственного пространства КалабиЯу, удовлетворяющего всем требованиям для дополнительных измерений, это станет очень весомым аргументом в пользу истинности теории струн[1]. См. также статью Ландшафт теории струн

Пнд 19 Авг 2013 18:40:37
>>53732795
Есть вроде какие-то, просто костюм уж слишком балахонистый.

Пнд 19 Авг 2013 18:44:51
Ура, вайпер-петушок ушел.
покормил

Пнд 19 Авг 2013 18:45:55
>>53733624
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую неопределённость потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения неопределенностей накладывают такие слабые ограничения на погрешности измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:46:11
>>53733690
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую неопределённость потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения неопределенностей накладывают такие слабые ограничения на погрешности измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:46:34
>>53733705
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций ( определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую неопределённость потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения неопределенностей накладывают такие слабые ограничения на погрешности измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:46:47
>>53733728
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую неопределённость потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения накладывают такие слабые на погрешности измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:48:10
Интересно, у него есть пасскод?

Пнд 19 Авг 2013 18:48:15
>>53732756
соусца бы

Пнд 19 Авг 2013 18:50:00
>>53733817
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую неопределённость потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения накладывают такие слабые на погрешности измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:50:24
>>53733926
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую неопределённость потому что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения неопределенностей накладывают такие слабые ограничения на измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:50:38
>>53733951
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую неопределённость потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения накладывают такие слабые на погрешности измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:50:51
>>53733965
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения неопределенностей накладывают такие слабые ограничения на погрешности измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:52:25
В кои-то веки вайп читать интереснее, чем сам тред. Насколько я понял мы наблюдаем копипасту из советского учебника по квантовой механике?

Пнд 19 Авг 2013 18:52:29
>>53734059
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно наблюдаем квантовую неопределённость потому, что значение \ чрезвычайно мало, и поэтому соотношения неопределенностей накладывают такие слабые ограничения на измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:52:35
>>53730894
Но урса же БОГ!!1

Пнд 19 Авг 2013 18:52:45
>>53734079
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения неопределенностей накладывают такие слабые ограничения на измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:52:58
>>53734094
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения неопределенностей накладывают такие слабые ограничения на погрешности измерения, которые заведомо незаметны на фоне практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:53:16
>>53734118
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую неопределённость потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому неопределенностей накладывают такие слабые ограничения на погрешности измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.

Пнд 19 Авг 2013 18:53:29
>>53734138
Соотношения неопределённостей Гейзенберга являются теоретическим пределом точности одновременных измерений двух некоммутирующих наблюдаемых. Они справедливы как для идеальных измерений, иногда называемых измерениями фон Неймана, так и для неидеальных измерений.[* 2]

Согласно принципу неопределённостей у частицы не могут быть одновременно точно измерены положение и скорость (импульс)[* 3]. Принцип неопределённости уже в виде, первоначально предложенном Гейзенбергом, применим и в случае, когда не реализуется ни одна из двух крайних ситуаций (полностью определенный импульс и полностью неопределенная пространственная координата или полностью неопределенный импульс и полностью определенная координата).

Пример: частица с определённым значением энергии, находящаяся в коробке с идеально отражающими стенками; она не характеризуется ни определённым значением импульса (учитывая его направление![* 4]), ни каким-либо определённым [положениемk или пространственной координатой (волновая функция частицы делокализована на всё пространство коробки, то есть её координаты не имеют определенного значения, локализация частицы осуществлена не точнее размеров коробки).

Соотношения неопределённостей не ограничивают точность однократного измерения любой величины (для многомерных величин тут подразумевается в общем случае только одна компонента). Если её оператор коммутирует сам с собой в разные моменты времени, то не ограничена точность и многократного (или непрерывного) измерения одной величины. Например, соотношение неопределённостей для свободной частицы не препятствует точному измерению её импульса, но не позволяет точно измерить её координату (это ограничение называется стандартный квантовый предел для координаты).

Соотношение неопределенностей в квантовой механике в математическом смысле есть прямое следствие некоего свойства преобразования Фурье[* 5].

Существует точная количественная аналогия между соотношениями неопределённости Гейзенберга и свойствами волн или сигналов. Рассмотрим переменный во времени сигнал, например звуковую волну. Бессмысленно говорить о частотном спектре сигнала в какой-либо момент времени. Для точного определения частоты необходимо наблюдать за сигналом в течение некоторого времени, таким образом теряя точность определения времени. Другими словами, звук не может одновременно иметь и точное значение времени его фиксации, как его имеет очень короткий импульс, и точного значения частоты, как это имеет место для непрерывного (и в принципе бесконечно длительного) чистого тона (чистой синусоиды). Временно±е положение и частота волны математически полностью аналогичны координате и (квантово-механическому) импульсу частицы. Что совсем не удивительно, если вспомнить, что p_x = \hbar k_x, то есть импульс в квантовой механике это и есть пространственная частота вдоль соответствующей координаты.

В повседневной жизни мы обычно не наблюдаем квантовую неопределённость потому, что значение \hbar чрезвычайно мало, и поэтому соотношения неопределенностей накладывают такие слабые ограничения на погрешности измерения, которые заведомо незаметны на фоне реальных практических погрешностей[* 6] наших приборов или органов чувств.P

Пнд 19 Авг 2013 18:54:30
Вайпер скинь продолжение, эту страницу мы уже прочитали, молю.

Пнд 19 Авг 2013 18:56:48
>>53734218
Принцип неопределённости не относится только к координате и импульсу (как он был впервые предложен Гейзенбергом). В своей общей форме он применим к каждой паре сопряжённых переменных. В общем случае, и в отличие от случая координаты и импульса, обсуждённого выше, нижняя граница произведения [неопределённостейk двух сопряжённых переменных зависит от состояния системы. Принцип неопределённости становится тогда теоремой в теории операторов, которая будет приведена далее.

Теорема. Для любых самосопряжённых операторов: A\colon H \to H и B\colon H \to H, и любого элемента x из H такого, что ABx и BAx оба определены (то есть, в частности, Ax и Bx также определены), имеем:

\langle x AB x \rangle \langle x BA x \rangle = \left \langle Bx Ax\rangle\right ^2 \leqslant \left \langle Ax Ax\rangle\right \left \langle Bx Bx\rangle\right = \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2

Это прямое следствие неравенства Коши Буняковского.

Следовательно, верна следующая общая форма принципа неопределённости, впервые выведенная в 1930 г. Говардом Перси Робертсоном и (независимо) Эрвином Шрёдингером:

\frac{1}{4} \langle x AB-BA x \rangle ^2 \leqslant \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2.

Это неравенство называют соотношением Робертсона Шрёдингера.

Оператор AB-BA называют коммутатором A и B и обозначают как [A,B]. Он определен для тех x, для которых определены оба ABx и BAx.

Из соотношения Робертсона Шрёдингера немедленно следует соотношение неопределённости Гейзенберга:

Предположим, A и B две физические величины, которые связаны с самосопряжёнными операторами. Если AB\psi и BA\psi определены, тогда:

\Delta_{\psi}A\,\Delta_{\psi}B \geqslant \frac{1}{2}\left \left\langle\left[A,{B}\right]\right\rangle_\psi\right ,

где:

\left\langle X\right\rangle_\psi = \left\langle\psi X \psi\right\rangle

среднее значение оператора величины X в состоянии \psi системы, и

\Delta_{\psi}X = \sqrt{\langle{X}^2\rangle_\psi-\langle{X}\rangle_\psi^2}

оператор стандартного отклонения величины X в состоянии \psi системы.

Приведённые выше определения среднего и стандартного отклонения формально определены исключительно в терминах теории операторов. Утверждение становится однако более значащим, как только мы заметим, что они являются фактически средним и стандартным отклонением измеренного распределения значений. См. квантовая статистическая механика.

То же самое может быть сделано не только для пары сопряжённых операторов (например координаты и импульса, или продолжительности и энергии), но вообще для любой пары Эрмитовых операторов. Существует отношение неопределённости между напряжённостью поля и числом частиц, которое приводит к явлению виртуальных частиц.

Возможно также существование двух некоммутирующих самосопряжённых операторов A и B, которые имеют один и тот же собственный вектор \psi. В этом случае \psi представляет собой чистое состояние, которое является одновременно измеримым для A и B.

Пнд 19 Авг 2013 18:57:00
Принцип неопределённости не относится только к координате и импульсу (как он был впервые предложен Гейзенбергом). В своей общей форме он применим к каждой паре сопряжённых переменных. В общем случае, и в отличие от случая координаты и импульса, обсуждённого выше, нижняя граница произведения [неопределённостейk двух сопряжённых переменных зависит от состояния системы. Принцип неопределённости становится тогда теоремой в теории операторов, которая будет приведена далее.

Теорема. Для любых самосопряжённых операторов: A\colon H \to H и B\colon H \to H, и любого элемента x из H такого, что ABx и BAx оба определены (то есть, в частности, Ax и Bx также определены), имеем:

\langle x AB x \rangle \langle x BA x \rangle = \left \langle Bx Ax\rangle\right ^2 \leqslant \left \langle Ax Ax\rangle\right \left \langle Bx Bx\rangle\right = \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2

Это прямое следствие неравенства Коши Буняковского.

Следовательно, верна следующая общая форма принципа неопределённости, впервые выведенная в 1930 г. Говардом Перси Робертсоном и (независимо) Эрвином Шрёдингером:

\frac{1}{4} \langle x AB-BA x \rangle ^2 \leqslant \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2.

Это неравенство называют соотношением Робертсона Шрёдингера.

Оператор AB-BA называют коммутатором A и B и обозначают как [A,B]. Он определен для тех x, для которых определены оба ABx и BAx.

Из соотношения Робертсона Шрёдингера немедленно следует соотношение неопределённости Гейзенберга:

Предположим, A и B две физические величины, которые связаны с самосопряжёнными операторами. Если AB\psi и BA\psi определены, тогда:

\Delta_{\psi}A\,\Delta_{\psi}B \geqslant \frac{1}{2}\left \left\langle\left[A,{B}\right]\right\rangle_\psi\right ,

где:

\left\langle X\right\rangle_\psi = \left\langle\psi X \psi\right\rangle

среднее значение оператора величины X в состоянии \psi системы, и

\Delta_{\psi}X = \sqrt{\langle{X}^2\rangle_\psi-\langle{X}\rangle_\psi^2}

оператор стандартного отклонения величины X в состоянии \psi системы.

Приведённые выше определения среднего и стандартного отклонения формально определены исключительно в терминах теории операторов. Утверждение становится однако более значащим, как только мы заметим, что они являются фактически средним и стандартным отклонением измеренного распределения значений. См. квантовая статистическая механика.

То же самое может быть сделано не только для пары сопряжённых операторов (например координаты и импульса, или продолжительности и энергии), но вообще для любой пары Эрмитовых операторов. Существует отношение неопределённости между напряжённостью поля и числом частиц, которое приводит к явлению виртуальных частиц.

Возможно также существование двух некоммутирующих самосопряжённых операторов A и B, которые имеют один и тот же собственный век тор \psi. В этом случае \psi представляет собой чистое состояние, которое является одновременно измеримым для A и B.

Пнд 19 Авг 2013 18:57:13
>>53734218
Принцип неопределённости не относится только к координате и импульсу (как он был впервые предложен Гейзенбергом). В своей общей форме он применим к каждой паре сопряжённых переменных. В общем случае, и в отличие от случая координаты и импульса, обсуждённого выше, нижняя граница произведения [неопределённостейk двух сопряжённых переменных зависит от состояния системы. Принцип неопределённости становится тогда теоремой в теории операторов, которая будет приведена далее.

Теорема. Для любых самосопряжённых операторов: A\colon H \to H и B\colon H \to H, и любого элемента x из H такого, что ABx и BAx оба определены (то есть, в частности, Ax и Bx также определены), имеем:

\langle x AB x \rangle \langle x BA x \rangle = \left \langle Bx Ax\rangle\right ^2 \leqslant \left \langle Ax Ax\rangle\right \left \langle Bx Bx\rangle\right = \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2

Это прямое следствие неравенства Коши Буняковского.

Следовательно, верна следующая общая форма принципа неопределённости, впервые выведенная в 1930 г. Говардом Перси Робертсоном и (независимо) Эрвином Шрёдингером:

\frac{1}{4} \langle x AB-BA x \rangle ^2 \leqslant \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2.

Это неравенство называют соотношением Робертсона Шрёдингера.

Оператор AB-BA называют коммутатором A и B и обозначают как [A,B]. Он определен для тех x, для которых определены оба ABx и BAx.

Из соотношения Робертсона Шрёдингера немедленно следует соотношение неопределённости Гейзенберга:

Предположим, A и B две физические величины, которые связаны с самосопряжёнными операторами. Если AB\psi и BA\psi определены, тогда:

\Delta_{\psi}A\,\Delta_{\psi}B \geqslant \frac{1}{2}\left \left\langle\left[A,{B}\right]\right\rangle_\psi\right ,

где:

\left\langle X\right\rangle_\psi = \left\langle\psi X \psi\right\rangle

среднее значение оператора величины X в состоянии \psi системы, и

\Delta_{\psi}X = \sqrt{\langle{X}^2\rangle_\psi-\langle{X}\rangle_\psi^2}

оператор стандартного отклонения величины X в состоянии \psi системы.

Приведённые выше определения среднего и стандартного отклонения формально определены исключительно в терминах теории операторов. Утверждение становится однако более значащим, как только мы заметим, что они являются фактически средним и стандартным отклонением измеренного распределения значений. См. квантовая статистическая механика.

То же самое может быть сделано не только для пары сопряжённых операторов (например координаты и импульса, или продолжительности и энергии), но вообще для любой пары Эрмитовых операторов. Существует отношение неопределённости между напряжённостью поля и числом частиц, которое приводит к явлению виртуальных частиц.
P
Возможно также существование двух некоммутирующих самосопряжённых операторов A и B, которые имеют один и тот же собственный вектор \psi. В этом случае \psi представляет собой чистое состояние, которое является одновременно измеримым для A и B.

Пнд 19 Авг 2013 18:57:25
>>53734218
PПринцип неопределённости не относится только к координате и импульсу (как он был впервые предложен Гейзенбергом). В своей общей форме он применим к каждой паре сопряжённых переменных. В общем случае, и в отличие от случая координаты и импульса, обсуждённого выше, нижняя граница произведения [неопределённостейk двух сопряжённых переменных зависит от состояния системы. Принцип неопределённости становится тогда теоремой в теории операторов, которая будет приведена далее.

Теорема. Для любых самосопряжённых операторов: A\colon H \to H и B\colon H \to H, и любого элемента x из H такого, что ABx и BAx оба определены (то есть, в частности, Ax и Bx также определены), имеем:

\langle x AB x \rangle \langle x BA x \rangle = \left \langle Bx Ax\rangle\right ^2 \leqslant \left \langle Ax Ax\rangle\right \left \langle Bx Bx\rangle\right = \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2

Это прямое следствие неравенства Коши Буняковского.

Следовательно, верна следующая общая форма принципа неопределённости, впервые выведенная в 1930 г. Говардом Перси Робертсоном и (независимо) Эрвином Шрёдингером:

\frac{1}{4} \langle x AB-BA x \rangle ^2 \leqslant \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2.

Это неравенство называют соотношением Робертсона Шрёдингера.

Оператор AB-BA называют коммутатором A и B и обозначают как [A,B]. Он определен для тех x, для которых определены оба ABx и BAx.

Из соотношения Робертсона Шрёдингера немедленно следует соотношение неопределённости Гейзенберга:

Предположим, A и B две физические величины, которые связаны с самосопряжёнными операторами. Если AB\psi и BA\psi определены, тогда:

\Delta_{\psi}A\,\Delta_{\psi}B \geqslant \frac{1}{2}\left \left\langle\left[A,{B}\right]\right\rangle_\psi\right ,

где:

\left\langle X\right\rangle_\psi = \left\langle\psi X \psi\right\rangle

среднее значение оператора величины X в состоянии \psi системы, и

\Delta_{\psi}X = \sqrt{\langle{X}^2\rangle_\psi-\langle{X}\rangle_\psi^2}

оператор стандартного отклонения величины X в состоянии \psi системы.

Приведённые выше определения среднего и стандартного отклонения формально определены исключительно в терминах теории операторов. Утверждение становится однако более значащим, как только мы заметим, что они являются фактически средним и стандартным отклонением измеренного распределения значений. См. квантовая статистическая механика.

То же самое может быть сделано не только для пары сопряжённых операторов (например координаты и импульса, или продолжительности и энергии), но вообще для любой пары Эрмитовых операторов. Существует отношение неопределённости между напряжённостью поля и числом частиц, которое приводит к явлению виртуальных частиц.

Возможно также существование двух некоммутирующих самосопряжённых операторов A и B, которые имеют один и тот же собственный вектор \psi. В этом случае \psi представляет собой чистое состояние, которое является одновременно измеримым для A и B.

Пнд 19 Авг 2013 18:57:37
>>53734218
PPПринцип неопределённости не относится только к координате и импульсу (как он был впервые предложен Гейзенбергом). В своей общей форме он применим к каждой паре сопряжённых переменных. В общем случае, и в отличие от случая координаты и импульса, обсуждённого выше, нижняя граница произведения [неопределённостейk двух сопряжённых переменных зависит от состояния системы. Принцип неопределённости становится тогда теоремой в теории операторов, которая будет приведена далее.

Теорема. Для любых самосопряжённых операторов: A\colon H \to H и B\colon H \to H, и любого элемента x из H такого, что ABx и BAx оба определены (то есть, в частности, Ax и Bx также определены), имеем:

\langle x AB x \rangle \langle x BA x \rangle = \left \langle Bx Ax\rangle\right ^2 \leqslant \left \langle Ax Ax\rangle\right \left \langle Bx Bx\rangle\right = \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2

Это прямое следствие неравенства Коши Буняковского.

Следовательно, верна следующая общая форма принципа неопределённости, впервые выведенная в 1930 г. Говардом Перси Робертсоном и (независимо) Эрвином Шрёдингером:

\frac{1}{4} \langle x AB-BA x \rangle ^2 \leqslant \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2.

Это неравенство называют соотношением Робертсона Шрёдингера.

Оператор AB-BA называют коммутатором A и B и обозначают как [A,B]. Он определен для тех x, для которых определены оба ABx и BAx.

Из соотношения Робертсона Шрёдингера немедленно следует соотношение неопределённости Гейзенберга:

Предположим, A и B две физические величины, которые связаны с самосопряжёнными операторами. Если AB\psi и BA\psi определены, тогда:

\Delta_{\psi}A\,\Delta_{\psi}B \geqslant \frac{1}{2}\left \left\langle\left[A,{B}\right]\right\rangle_\psi\right ,

где:

\left\langle X\right\rangle_\psi = \left\langle\psi X \psi\right\rangle

среднее значение оператора величины X в состоянии \psi системы, и

\Delta_{\psi}X = \sqrt{\langle{X}^2\rangle_\psi-\langle{X}\rangle_\psi^2}

оператор стандартного отклонения величины X в состоянии \psi системы.

Приведённые выше определения среднего и стандартного отклонения формально определены исключительно в терминах теории операторов. Утверждение становится однако более значащим, как только мы заметим, что они являются фактически средним и стандартным отклонением измеренного распределения значений. См. квантовая статистическая механика.

То же самое может быть сделано не только для пары сопряжённых операторов (например координаты и импульса, или продолжительности и энергии), но вообще для любой пары Эрмитовых операторов. Существует отношение неопределённости между напряжённостью поля и числом частиц, которое приводит к явлению виртуальных частиц.

Возможно также существование двух некоммутирующих самосопряжённых операторов A и B, которые имеют один и тот же собственный вектор \psi. В этом случае \psi представляет собой чистое состояние, которое является одновременно измеримым для A и B.

Пнд 19 Авг 2013 18:57:50
>>53734218
Принцип неопределённости не относится только к координате и импульсу (как он был впервые предложен Гейзенбергом). В своей общей форме он применим к каждой паре сопряжённых переменных. В общем случае, и в отличие от случая координаты и импульса, обсуждённого выше, нижняя граница произведения [неопределённостейk двух сопряжённых переменных зависит от состояния системы. Принцип неопределённости становится тогда теоремой в теории операторов, которая будет приведена далее.

Теорема. Для любых самосопряжённых операторов: A\colon H \to H и B\colon H \to H, и любого элемента x из H такого, что ABx и BAx оба определены (то есть, в частности, Ax и Bx также определены), имеем:

\langle x AB x \rangle \langle x BA x \rangle = \left \langle Bx Ax\rangle\right ^2 \leqslant \left \langle Ax Ax\rangle\right \left \langle Bx Bx\rangle\right = \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2

Это прямое следствие неравенства Коши Буняковского.

Следовательно, верна следующая общая форма принципа неопределённости, впервые выведенная в 1930 г. Говардом Перси Робертсоном и (независимо) Эрвином Шрёдингером:

\frac{1}{4} \langle x AB-BA x \rangle ^2 \leqslant \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2.

Это неравенство называют соотношением Робертсона Шрёдингера.

Оператор AB-BA называют коммутатором A и B и обозначают как [A,B]. Он определен для тех x, для которых определены оба ABx и BAx.

Из соотношения Робертсона Шрёдингера немедленно следует соотношение неопределённости Гейзенберга:

Предположим, A и B две физические величины, которые связаны с самосопряжёнными операторами. Если AB\psi и BA\psi определены, тогда:

\Delta_{\psi}A\,\Delta_{\psi}B \geqslant \frac{1}{2}\left \left\langle\left[A,{B}\right]\right\rangle_\psi\right ,

где:

\left\langle X\right\rangle_\psi = \left\langle\psi X \psi\right\rangle

среднее значение оператора величины X в состоянии \psi системы, и

\Delta_{\psi}X = \sqrt{\langle{X}^2\rangle_\psi-\langle{X}\rangle_\psi^2}

оператор стандартного отклонения величины X в состоянии \psi системы.

Приведённые выше определения среднего и стандартного отклонения формально определены исключительно в терминах теории операторов. Утверждение становится однако более значащим, как только мы заметим, что они являются фактически средним и стандартным отклонением измеренного распределения значений. См. квантовая статистическая механика.

То же самое может быть сделано не только для пары сопряжённых операторов (например координаты и импульса, или продолжительности и энергии), но вообще для любой пары Эрмитовых операторов. Существует отношение неопределённости между напряжённостью поля и числом частиц, которое приводит к явлению виртуальных частиц.

Возможно также существование двух некоммутирующих самосопряжённых операторов A и B, которые имеют один и тот же собственный вектор \psi. В этом случае \psi представляет собой чистое состояние, которое является одновременно измеримым для A и B.P

Пнд 19 Авг 2013 18:58:03
>>53734218
Принцип неопределённости не относится только к координате и импульсу (как он был впервые предложен Гейзенбергом). В своей общей форме он применим к каждой паре сопряжённых переменных. В общем случае, и в отличие от случая координаты и импульса, обсуждённого выше, нижняя граница произведения [неопределённостейk двух сопряжённых переменных зависит от состояния системы. Принцип неопределённости становится тогда теоремой в теории операторов, которая будет приведена далее.

Теорема. Для любых самосопряжённых операторов: A\colon H \to H и B\colon H \to H, и любого элемента x из H такого, что ABx и BAx оба определены (то есть, в частности, Ax и Bx также определены), имеем:

\langle x AB x \rangle \langle x BA x \rangle = \left \langle Bx Ax\rangle\right ^2 \leqslant \left \langle Ax Ax\rangle\right \left \langle Bx Bx\rangle\right = \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2

Это прямое следствие неравенства Коши Буняковского.

Следовательно, верна следующая общая форма принципа неопределённости, впервые выведенная в 1930 г. Говардом Перси Робертсоном и (независимо) Эрвином Шрёдингером:

\frac{1}{4} \langle x AB-BA x \rangle ^2 \leqslant \ Ax\ ^2\ Bx\ ^2.

Это неравенство называют соотношением Робертсона Шрёдингера.

Оператор AB-BA называют коммутатором A и B и обозначают как [A,B]. Он определен для тех x, для которых определены оба ABx и BAx.

Из соотношения Робертсона Шрёдингера немедленно следует соотношение неопределённости Гейзенберга:

Предположим, A и B две физические величины, которые связаны с самосопряжёнными операторами. Если AB\psi и BA\psi определены, тогда:

\Delta_{\psi}A\,\Delta_{\psi}B \geqslant \frac{1}{2}\left \left\langle\left[A,{B}\right]\right\rangle_\psi\right ,

где:

\left\langle X\right\rangle_\psi = \left\langle\psi X \psi\right\rangle

среднее значение оператора величины X в состоянии \psi системы, и

\Delta_{\psi}X = \sqrt{\langle{X}^2\rangle_\psi-\langle{X}\rangle_\psi^2}

оператор стандартного отклонения величины X в состоянии \psi системы.

Приведённые выше определения среднего и стандартного отклонения формально определены исключительно в терминах теории операторов. Утверждение становится однако более значащим, как только мы заметим, что они являются фактически средним и стандартным отклонением измеренного распределения значений. См. квантовая статистическая механика.

То же самое может быть сделано не только для пары сопряжённых операторов (например координаты и импульса, или продолжительности и энергии), но вообще для любой пары Эрмитовых операторов. Существует отношение неопределённости между напряжённостью поля и числом частиц, которое приводит к явлению виртуальных частиц.

Возможно также существование двух некоммутирующих самосопряжённых операторов A и B, которые имеют один и тот же собственный вектор \psi. В этом случае \psi представляет собой чистое состояние, которое является одновременно измеримым для A и B.PP

Пнд 19 Авг 2013 18:58:34
Формулы кидай отдельно картинками, неудобно же.

Пнд 19 Авг 2013 18:58:49
>>53733822
Какая-то тянка из Минского клуба вольных стрелков. Видел их в Выборге на реконструкции.

Пнд 19 Авг 2013 18:59:27
>>53734455
Сажа с картинкой? Упоролся?

Пнд 19 Авг 2013 19:00:20
>>53734479
Прикольно, но, скорее всего, лучниц на самом деле было мало. Воевали мужики, ведь.

Пнд 19 Авг 2013 19:00:54
А я пожалуй побампаю няшными лучницами.

Пнд 19 Авг 2013 19:01:15
>>53734513
Не пали контору.

Пнд 19 Авг 2013 19:01:18
http://ru.wikipedia.org/wiki/%CF%F0%E8%ED%F6%E8%EF_%ED%E5%EE%EF%F0%E5%E4%E5%EB%B8%ED%ED%EE%F1%F2%E8
Держи. Если заинтересовало.
Можешь ещё книги Брайана Грина почитать. Годнота.
Но лучше иди учись

Пнд 19 Авг 2013 19:02:11
>>53734628
Я уже умею.

Пнд 19 Авг 2013 19:02:40
>>53730376
Видел как ей собирали мидас, мьельнир, кристализ мкб и было очень больно(Саппортам) и кэрри тоже.

Пнд 19 Авг 2013 19:03:34
>>53734713
Брейвик детектед.

Пнд 19 Авг 2013 19:04:09
>>53734690
Умеешь что?

Пнд 19 Авг 2013 19:04:59
>>53734782
Тот чел вообще будто сошел с экрана дешевой фетези. Такой типичный помощник главзлодея, лысый, чоткий, в черном доспехе.

Пнд 19 Авг 2013 20:23:44
>>53730174
да у неё же харя в игре как у умственно отсталой дцпэшницы фу юлять фу нахуй

Пнд 19 Авг 2013 20:39:36
>>53732687
Вот вам Лина, наркоманы.

Пнд 19 Авг 2013 20:40:24
>>53732698
Bony no Toad

Пнд 19 Авг 2013 20:46:25
С какими ебаланами я сижу на одной борде.

Пнд 19 Авг 2013 20:53:31
>>53740495
Смотрите, кто закукарекал.


← К списку тредов