Карта сайта

Это автоматически сохраненная страница от 29.12.2013. Оригинал был здесь: http://2ch.hk/b/res/59780767.html
Сайт a2ch.ru не связан с авторами и содержимым страницы
жалоба / abuse: admin@a2ch.ru

Вск 29 Дек 2013 20:52:59
Вопрос
ВопросАнон, и все же, как знакомиться с тянками?
В соц.сетях? Что писать лучше?
IRl?
Не понимат.


Вск 29 Дек 2013 20:54:37
>>59780767
Не надо с ними знакомиться - они не нужны!
С твоей мамкой я познакомился в соц. сетях.

Вск 29 Дек 2013 20:57:06
>>59780767
пишешь что-то вроде "анал?", "глотаешь?", "почём?". всё очевидно же.

Вск 29 Дек 2013 20:57:09
>>59780850
Для тех кто ебется в глаза: я не спрашиваю нужны или нет, я спрашиваю как лучше знакомиться. Тянненужнисты идут нахуй.

Вск 29 Дек 2013 20:59:01
>>59781019
Еще варианты?

Вск 29 Дек 2013 20:59:23
>>59780767
Начни с банального "привет".

Вск 29 Дек 2013 21:00:13
>>59781159
А это не будет чем-то тривиально-уныылм?

Вск 29 Дек 2013 21:01:27
>>59781216
Нет.

Вск 29 Дек 2013 21:02:55
>>59781139
это самые годные варинаты для сайтов типап мамба. и выбирать нужно не 18 няшек, а 27-35лвл опытных подруг. поверь, они в этом возрасте быстрее тебе ответят чем на "привет". успешно ебал замужнюю 30летнюю, пока муж в командировке она в поиске хуйцов, после нг договорились встретится ещё раз

Вск 29 Дек 2013 21:05:46
>>59781385
На данный момент я хочу молодых тян

Вск 29 Дек 2013 21:07:15
>>59781566
А вайпа не хочешь, школьник?

Вск 29 Дек 2013 21:08:13
>>59781662
А хуйца не хочешь, мочи кусок?

Вск 29 Дек 2013 21:08:52
>>59780767
Ксати да, вот хочу на мамбе знакомиться, но мне кажется там одни уебища, так ли это?

Вск 29 Дек 2013 21:09:36
>>59781385
Старухи не нужны

Вск 29 Дек 2013 21:09:38
>>59780767
Блядь, как же вы уже заебали своими ссанными тянками.
Школьники ебанные. Прыгните с моста нахуй.

Вск 29 Дек 2013 21:10:50
>>59781827
Титан параши пожаловал?
Съеби в рф.

Вск 29 Дек 2013 21:10:53
>>59781729
Ну ты напросился, биопроблемник мамкин

Вск 29 Дек 2013 21:11:21
>>59780767
Сажи въеби с картинкой, олигофрен.

Вск 29 Дек 2013 21:11:32
>>59781917
Петушок раззадорился?

Вск 29 Дек 2013 21:12:07
>>59781956
Хуй соси-губой тряси

Вск 29 Дек 2013 21:12:13
>>59781916
Че несешь, поехавший? Тебе мозги совсем уже сперма промыла.
Не можешь жить без тян? Ты - биомусор.

Вск 29 Дек 2013 21:13:11
В настоящее время в природе известны четыре типа фундаментальных взаимодействий - сильное,
электромагнитное, слабое и гравитационное. Сильное взаимодействие обеспечивает притяжение частиц,
образующих ядра атомов (нуклонов). Электромагнитное взаимодействие обеспечивает притяжение или
отталкивание частиц, обладающих специальным свойством - зарядом. Электромагнитное взаимодействие
приблизительно на два порядка слабее сильного. Слабое взаимодействие, интенсивность которого
приблизительно на 16 порядков слабее сильного, ответственно за распад "элементарных"частиц. Наконец,
гравитационное взаимодействие, которое на 43-44 порядка слабее сильного, ответственно за притяжение
частиц, обладающих массами.
Первым из четырех перечисленных было открыто гравитационное взаимодействие. Следующим было
электромагнитное взаимодействие, которое определяет колоссальное количество явлений природы.
Электромагнитное взаимодействие характеризуется участием так называемого электромагнитного поля.
Электромагнитное поле - особая форма материи, посредством которой осуществляется взаимодействие
между заряженными частицами. Электродинамика - физическая теория определяющая свойства
электромагнитного поля. Начиная с середины XX века, электродинамика делится на классическую и
квантовую. Законы классической электродинамики сформулированы в середине XIX века в уравнениях
Максвелла. Система уравнений Максвелла позволяет определить значения основных характеристик
электромагнитного поля - вектор напряженности электрического поля E и вектор магнитной индукции
поля B в зависимости от распределения в пространстве зарядов и токов. Как показали исследования
электромагнитных взаимодействий, законы классической электродинамики оказались неприменимы для
процессов, протекающих на малых пространственно - временных интервалах. В этом случае справедливы
законы так называемой квантовой электродинамики

Вск 29 Дек 2013 21:13:55
>>59782016
У хиккана бомбануло, так?)
Но хиканы-биомусор.

Вск 29 Дек 2013 21:13:58
Первые исследования электромагнитных явлений сформировали два независимых раздела,
определяющих свойства электрических явлений (взаимодействие покоящихся зарядов) и магнитных
явлений (взаимодействие постоянных токов). Последующие исследования показали, что электрические
и магнитные явления взаимосвязаны и проявляются как частные случаи более общего так называемого
электромагнитного поля.
В настоящем курсе рассматривается классическая электродинамика, которая хотя и имеет отмеченное
выше ограничение, не утратила своего значения и является фундаментом большинства разделов
электротехники, радиотехники, электроники (кроме квантовой), классической оптики и т.п. На основе
уравнений классической электродинамики рассматриваются многие проблемы поведения плазмы в
лабораторных условиях и в космосе, широкий круг прикладных и теоретических задач многих других разделов
физики.
Проявления электрических и магнитных явлений известны с древних времен [5]. Так были найдены
минералы, притягивающие железо. Было обнаружено, что янтарь (по гречески - электрон), потертый
о шерсть, притягивает легкие предметы. Проявления природного электричества - разряды молний,
шаровая молния, различные природные свечения привлекали своей загадочностью и силой. Исследования
и наблюдения этих явлений осуществлялось веками, однако только в 1600 году Вильям Гильберт
разграничил электрические и магнитные явления. Им было открыто существование магнитных полюсов,
установлено, что земной шар является гигантским магнитом. В 17 -ом, начале 18 -го веков были
построены первые электростатические машины, установлено существование зарядов двух типов, обнаружена
электропроводность металлов. В 1745 году была изобретена лейденская банка, которая явилась первым
конденсатором и дала возможность накапливать большие электрические заряды. В 1747 - 1753 годах
Бенджамин Франклин сформулировал первую последовательную теорию электрических явлений, установил
электрическую природу молнии и изобрел молниеотвод.
Во второй половине 18 века началось количественное изучение электрических явлений. Г.Кавендиш в
1773 и Шарль Огюст Кулон в 1785 установили закон взаимодействия неподвижных точечных зарядов.
Следующий этап в развитии электродинамики оказался связанным с открытием Луиджи Гальвани
"животного электричества"в конце 18 века. Алесандр Вольт правильно истолковав опыты Гальвани изобрел
в 1800 году первый источник электрического тока. В 1807 году Гемфри Дэви, пропустив ток через растворы

Вск 29 Дек 2013 21:14:19

Вот

Вск 29 Дек 2013 21:14:27
Писать вконтактиках что-то типа "привет, давай гулять: и т.д.

Вск 29 Дек 2013 21:14:44
щелочей получил неизвестные ранее металлы - натрий и калий. В 1826 году Георг Симон Ом определил
количественную зависимость электрического тока от напряжения в цепи. В 1830 году Карл Фридрих Гаусс
сформулировал основную теорему электростатики. В 1841 году Джеймс Прескотт Джоуль установил, что
количество теплоты, выделяемое в проводнике пропорционально квадрату силы тока.
Однако наиболее фундаментальное открытие было сделано Ганс Христиан Эрстедом в 1820 году,
установившим связь между электрическими и магнитными явлениями. В том же году Андре-Мари Ампер
нашел закон взаимодействия электрических токов. Открытия Эрстеда и Ампера положили начало развитию
электродинамики как науки.
В 1830-1840 -х годах большой вклад в развитие электродинамики внес Майкл Фарадей - основатель
общего учения об электромагнитных явлениях, в котором все электрические и магнитные явления
рассматривались с единой точки зрения. В 1831 году Фарадей открыл закон электромагнитной индукции
- возбуждение электрического тока в контуре, находящемся в переменном магнитном поле. Это открытие
положило начало электротехники. В 1833 -34 годах Фарадей установил законы электролиза, в 1837 году
открыл явление поляризации диэлектриков, в 1845 году явления парамагнетизма и диамагнетизма, вращение
плоскости поляризации света в магнитном поле. Фарадей предположил, что наблюдаемое взаимодействие
электрических зарядов и токов осуществляется через создаваемые ими в пространстве электрическое и
магнитное поля, введя таким образом сами эти поля как реальные физические объекты. Фарадей исходил
из концепции близкодействия, отрицая распространненую в то время концепцию, согласно которой тела
взаимодействуют друг с другом через пустоту. При этом Фарадей ввел понятие о силовых линях как
механических натяжениях в гипотетической среде - эфире.
В 1861 - 73 годах электродинамика получила свое развитие и завершение в работах Джеймса
Клерка Максвелла. Максвелл сформулировал фундаментальные уравнения классической электродинамики,
добавив к известным экспериментальным законам и соотношениям гипотезу о порождении магнитного поля
переменным электрическим полем. По сути данная гипотеза не воспринималась научным сообществом
почти тридцать лет. При этом вслед за Фарадеем, Максвелл рассматривал электромагнитные явления
как особую форму механических процессов протекающих в эфире. Важнейшим следствием уравнений
Максвелла являлось предсказание электромагнитных волн, распространяющихся со скоростью света.
Экспериментально наличие таких волн было обнаружено Генрихом Герцем в 1886-89 годах. Это явилось
окончательным подтверждением теории Максвелла.
Попытки применения законов классической электродина

Вск 29 Дек 2013 21:15:22
Поверхностная плотность заряда
h
h&t;&t; S
S
Рис. 1:
В ряде случаев можно говорить о распределении заряда
по поверхности S, например, если толщина заряженной
пластины много меньше корня квадратного от величины
поверхности пластины (см. рис. 1). В этом случае удобно
ввести понятие, которое будет характеризовать заряд
единицы поверхности или поверхностную плотность
заряда s
s lim
4s0
4Q
4s
=
dQ
ds
; [s] =
[e]
[S]
; dQ = s ds; Q =
Z
S
s ds.
(6)
Пусть, например, цилиндрическая поверхность радиуса R
и высоты H заряжена с поверхностной плотностью s =
a z sin v (v, z - переменные цилиндрической системы
координат, a -размерная константа). В этом случае полный
заряд цилиндра равен:
Q =
Z
2p
0
Z
H
0
a sin v z R dv dz = 0.
Линейная плотность заряда
Если длина заряженного объекта много больше характерного размера поперечного сечения (тонкая нить),
то можно ввести понятие линейной плотности заряда t на линии L:
t lim
4l0
4Q
4l
=
dQ
dl
; [t ] =
[e]
[l]
; dQ = t dl; Q =
Z
L
t dl. (7)
Если, например, отрезок прямой линии длины l заряжен с линейной плотностью t = t
0
x, то полный
заряд линии равен:
Q =
Z
l
0
t
0
x dx = t
0
l/2.
Электрический ток
В соответствии с законом сохранения заряда, единственной причиной приводящей к изменению
суммарного заряда замкнутой системы является перемещение зарядов из или внутрь заданной системы. В
свою очередь, движение зарядов - определяется как электрический ток.
Сила тока I определяется как величина заряда, прошедшего через поперечное сечение проводника за
единицу времени:
I lim
4t0
4Q
4t
=
dQ
dt
; [I ] =
[e]
[t]
(8)
Плотность тока.

Вск 29 Дек 2013 21:15:57
Закон отсутствия магнитных зарядов.
Данный закон означает, что силовые линии вектора индукции магнитного поля замкнуты и не имеют
источников или стоков. Другими словами, поток вектора индукции магнитного поля через замкнутую
поверхность S равен нулю и с учетом теоремы Остроградского - Гаусса имеет место равенство:
I
S
B g ds = 0 =
Z
V
div B dv (23)
Здесь S-поверхность, ограничивающая объем V . В силу произвольности объема интегрирования V
дифференциальная форма закона отсутствия магнитных зарядов имеет вид:
div B = 0. (24)
Несмотря на экспериментальное утверждение об отсутствии магнитных зарядов в теории
электромагнитного поля существование таких зарядов не запрещено. Более того, если бы магнитные
заряды существовали, это было бы естественным объяснением квантования электрических зарядов. Тем
не менее, магнитные заряды ни положительные, ни отрицательные, никогда не наблюдались. Магнит
всегда имеет два равных по величине полюса и магнитное поле вокруг него есть результирующее поле
обоих полюсов. Гипотеза о существовании в природе магнитных зарядов была высказана П.Дираком в
1931 году. Эти заряды получили название монополи Дирака - частицы обладающие положительным или
отрицательным магнитным зарядом. Предпринимались тщательные попытки поиска таких зарядов, но до
сих пор монополи не обнаружены. До настоящего времени остается открытым вопрос, связано это с тем, что
монополи рождаются очень редко, или же они не существуют в принципе. В связи с этим в классической
электродинамике принято считать, что постоянное магнитное поле не имеет источников и причиной его
возникновения являются электрические токи.
Закон БиоСаввара Лапласа.
Величина и направление магнитного поля вызванного постоянным электрическим током определяется
экспериментально установленным законом, который называется законом Био-Саввара- Лапласа. Данный
закон сформулированный для бесконечно малого элемента с током означает следующее: элементарная
индукция dB создаваемая элементарным участком линейного тока dl (с силой тока I ) на расстоянии r от
dl равна:(см. рис. 7)
dB = c I
[dl ‡ r]
r
3
; dB = c I
dl
r
2
sin…; (25)
здесь dl = ~t dl , ~t -единичный вектор касательной к линии тока в точке нахождения о

Вск 29 Дек 2013 21:16:46
>>59781964
соси
В законе электромагнитной индукции Фарадея существенно следующее:
1. закон получен для переменных полей;
2. в законе безразлично является ли причиной изменения V перемещение контура в неоднородном
магнитном поле B или изменение V связано с изменением B во времени для неподвижного контура.
Это означает, что в произвольном случае необходимо знать как связаны значения полей в покоящейся и
движущейся системах координат (так как e определена для значения E в системе координат, в которой контур
покоится). Из общих принципов, рассмотренных выше, связь напряженностей полей в разных системах
координат не очевидна и в настоящем изложении будет рассмотрена в специальной теории относительности
(гл. ??)
3. закон Фарадея экспериментально установил неразрывную связь напряженности электрического поля и
индукции магнитного поля, что позволило говорить о едином электромагнитном поле, а наблюдения Фарадея
привели к открытию связи электрического и магнитного полей. В области, где меняется магнитное поле
генерируется вихревое электрическое поле;
4. часть электродвижущей силы, возникающая за счет поля E, не связана с существованием физической
проволоки. Поле E может существовать в пустом пространстве и контурный интеграл от него по любой
воображаемой линии в пространстве есть скорость изменения потока B через поверхность, ограниченную
этой линией. Это поле совсем не похоже на поле E, создаваемое статическими зарядами, так как в
электростатике контурный интеграл от E по замкнутому контуру равен нулю;
5. Требуется соблюдать особую осторожность с движущимися контурами [6]. На рис. 10 а представлен
случай, когда V = const, но электродвижущая сила не равна нулю. Система представляет из себя
вращающийся проводящий диск, находящийся в постоянном магнитном поле. А во втором случае - рис. 10 б
V меняется, но электродвижущая сила равна нулю. В этой системе два подвижных кулачка, находящиеся в
постоянном магнитном поле, имеют разные точки соприкосновения в разные моменты времени их движения,
что меняет величину площади контура, а следовательно, величину потока V. Подробнее см. в [6]
Если ограничиться случаем, когда контур покоится, выражение (40) или (39) примет вид:

Вск 29 Дек 2013 21:17:49
>>59782122
Эта система уравнений и получила название системы уравнений Максвелла.
Запись уравнений в форме (50) была установлена не Максвеллом, а Гауссом почти через тридцать
лет. Однако идея модификации закона Ампера путем добавления тока смещения принадлежит Максвеллу
(1862 г.), который ввел это слагаемое в интегральные уравнения. Дальнейшее использование этой системы
в практических расчетах подтвердило справедливость гипотезы Максвелла и в настоящее время система
уравнений (50) является исходной для описания электромагнитных полей создаваемых зарядами и токами
в вакууме.
Стандартной задачей электродинамики является задача определения электромагнитного поля при
известных значениях q и j. Следовательно необходимо найти шесть неизвестных скалярных функций (по
три проекции векторов E и B). В системе уравнений (50) представлено девять скалярных уравнений. Если
учесть, что плотность заряда и плотность тока предполагаются заданными, то закон сохранения заряда - это
условие задачи. Таким образом остается восемь уравнений. Однако в силу того, что q и j входят в разные
уравнения (в закон Кулона и в обобщенный закон Ампера), эти уравнения не независимы. Следовательно
независимых остается 7 скалярных уравнений. Кроме того, закон электромагнитной индукции Фарадея
и закон отсутствия магнитных зарядов имеют одинаковые дифференциальные следствия. В этом можно
убедиться если вычислить дивергенцию от закона электромагнитной индукции Фарадея. Получим в этом
случае div B = const. Данное соотношение не является выводом закона отсутствия магнитных зарядов
из закона Фарадея, так как величина константы из закона Фарадея не устанавливается. Закон отсутствия
магнитных зарядов устанавливает, что эта константа равна нулю. Но, одновременно, это означает, что
имеется еще одна дополнительная связь в уравнениях и, следовательно, независимых уравнений в системе
уравнений Максвелла шесть. Таким образом число независимых уравнений совпадает с числом неизвестных
функций и система имеет однозначное решение. Качественные рассуждения, представленные выше не
являются строгим доказательством однозначности решений системы уравнений Максвелла. В общем случае
однозначность доказана строгими математическими методами, которые здесь не приводятся.
Отметим в заключении что система уравнений Максвелла (50) в интегральном виде имеет вид:

Вск 29 Дек 2013 21:19:50
При построении теории электромагнитного поля в среде в системе уравнений Максвелла появились
два параметра hq
in i и hj
in i, которые требуют детального квантовомеханического описания структуры и
свойств среды. В результате теряется универсальность подхода описания поля в среде. В предыдущих
параграфах удалось выразить hq
in i через экспериментально измеряемую величину - вектор поляризации
среды. Аналогично при построении феноменологической электродинамики необходимо выразить и hj
in i через
макроскопическую (экспериментально измеряемую) величину
Покажем, что hj
in i приближенно выражается через магнитный момент единицы объема вещества. На
основании (78) можно утверждать, что в самом общем случае hj
in i является функцией вида:
hj + j
in i = f

E, B,
E
t
,
B
t
, rotE, rotB, divE, divB, substance

(97)
26
Линейная электродинамика
В общем случае явный вид этой функции не известен. Поэтому требуется какое-либо приближение для
ее определения. В первом приближении среду можно характеризовать величиной внутриатомного поля.
Если поле создается источником излучения не лазерного типа, то величина этого поля много меньше
внутриатомного поля. Таким образом, в теории может быть использован параметр отношения внешнего поля
к внутриатомному. В связи с этим, можно произвести разложение функции (97) в ряд Тейлора и ограничиться
только линейными по полю слагаемыми, для случая слабого внешнего поля. При этом необходимо оставлять
слагаемые, имеющие те же трансформационные свойства, что и плотность тока j. Исходя из определения
ясно, что j - полярный (истинный) вектор. Это утверждение вытекает из определения j = q v, так как
v -истинный вектор, а q - истинный скаляр. Поэтому в разложении функции (97) в ряд могут появиться
только слагаемые, которые являются истинными векторами. В результате для однородной изотропной среды
разложение f в ряд с точностью до слагаемых первого порядка по полю можно представить в виде:
hj + j
in i = s E + j
E
t
+ ca rotB + g g g , (98)
где s, j, a - коэффициенты разложения, c - скорость света.
Выражение (98) справедливо в случае однородной изотропной среды. В общем случае неизотропной
среды оно может быть представлено для компонент плотности тока (i = 1, 2, 3):
hj + j
in ii =
3 X
k=1
s
ik

E

k
+
3 X
k=1
j
ik

E
t

k
+ c
3 X
k=1
aik

rotB

k
+ g g g (99)
Выражения (98) и (99) получены с учетом линейных по полю слагаемых (то есть для случая, когда внешнее
поле много меньше внутриатомного). Такое приближение приводит к построению линейной электродинамики
для описания поля в среде. В случае, если внешние поля сравнимы с внутриатомными необходимо
использовать слагаемые более высоких порядков по полю в представленном выше разложении. В этом
случае речь идет о нелинейной электродинамике, построение которой не входит в задачи данного курса.
Для формулировки линейной электродинамики необходимо выяснить смысл коэффициентов,
появившихся в разложении (98), (99)
W12 Физический смысл слагаемых


← К списку тредов